- •Глава 1. Общие вопросы спектроскопии молекул
- •1.1. Единицы измерения энергии и длины волны различных видов излучения
- •Переводные множители единиц измерения энергии
- •Длины волн, частоты и энергии различных диапазонов
- •1.2. Ширина уровней энергии и спектральных линий
- •1.3. Распределение молекул по уровням энергии
- •1.4. Вероятности оптических переходов
- •1.5. Квантовомеханический расчет вероятностей переходов
- •1.6. Правила отбора для различных типов излучения и поглощения
- •1.7 Поглощение света классическим электрическим осциллятором
- •Глава 2. Вращательные спектры молекул
- •2.1. Вращение двухатомной молекулы. Классический случай
- •2.2. Квантовомеханический случай
- •Значения вращательной энергии Евр двухатомной молекулы в зависимости от j
- •Вращательные постоянные , межъядерные расстояния re
- •2.3. Вращательные спектры многоатомных молекул
- •2.3.1. Деление молекул на сферические, симметричные и асимметричные волчки
- •2.3.2. Вращательные уровни энергии сферического волчка.
- •2.3.3. Вращательные уровни энергии и спектры молекул типа симметричного волчка
- •2.3.4. Уровни энергии и спектры молекул типа асимметричного волчка
- •Значения энергии вращательных уровней молекулы н2о, см–1
- •2.4. Применения вращательных спектров молекул
- •Вращательные постоянные (в см–1), межатомные расстояния и дипольные
- •Вращательные постоянные и структурные параметры некоторых
- •Глава 3.
- •3.1.Образование двухатомной молекулы. Представление о ее потенциальной кривой.
- •3.2. Колебания двухатомной молекулы как гармонического осциллятора
- •3.2.1. Механическая модель двухатомной молекулы
- •3.2.2. Квантовомеханический случай
- •3.3. Колебания двухатомной молекулы как ангармонического осциллятора
- •3.3.1. Аппроксимация зависимости потенциальной энергии от межьядерного расстояния в реальной молекуле (кривая Морзе)
- •3.3.2 Уровни энергии, правила отбора и спектры двухатомной молекулы как ангармонического осциллятора
- •3.4. Определение энергии диссоциации двухатомной молекулы
- •3.4.1. Аналитический метод
- •3.4.2. Метод графической экстраполяции (метод Берджа – Шпонер)
- •3.5. Колебательные спектры двухатомных молекул с изотопным замещением
- •3.6. Колебательно-вращательные спектры двухатомных молекул
- •3.6.1. Общая характеристика колебательно-вращательных
- •3.6.2 Колебательно-вращательные спектры. Ик-поглощения
- •3.6.3. Колебательно-вращательные спектры кр
- •3.6.4. Интенсивности линий вращательной структуры
- •Глава 4 колебательные спектры многоатомных молекул
- •4.1. Колебательные степени свободы многоатомной молекулы
- •4.2. Колебания многоатомной молекулы в классическом случае
- •4.3. Нормальные координаты и колебания.
- •4.4. Малые колебания в квантовой механике
- •4. 5. Классификация нормальных колебаний по форме
- •4.6. Симметрия молекул
- •4.6.1. Группа. Определение и основные свойства
- •4.6.2. Элементы и операции симметрии
- •4.6.3. Точечные группы симметрии и их элементы
- •Группы симметрии молекул
- •4.7. Примеры применения групповых законов к конкретным молекулам
- •Одно из возможных представлений группы с3
- •4.8. Представления группы симметрии. Линейные преобразования координат, соответствующие операциям симметрии
- •4.9. Выбор колебательных координат для характеристики колебательного движения атомов в молекулах
- •4.10. Анализ симметрии колебаний с помощью теории групп
- •4.11. Типы симметрии колебаний молекул
- •Типы симметрии колебаний и характеры представлений точечной группы симметрии d6h
- •4.12. Порядок нахождения числа колебаний различных типов симметрии
- •Характеры приводимых представлений молекулы воды точечной группы симметрии с.
- •Характеры приводимых представлений молекулы бензола точечной группы симметрии d6h
- •Интерпретация колебательного спектра бензола
- •Частоты и симметрия колебаний свободной и бидентатно-координированной нитратной группы
- •4.14. Спектры комбинационного рассеяния многоатомных молекул
- •4.15. Правила отбора в колебательных спектрах
- •Результирующая симметрия для сочетаний вырожденных состояний точечной группы симметрии d6h
- •4.16. Характеристические частоты колебаний молекулы
- •Характеристические частоты колебаний отдельных функциональных групп
- •Глава 5
- •5.1. Колебательная структура электронного спектра двухатомной молекулы
- •5.2.Относительная интенсивность полос в электронно-колебательном спектре двухатомной молекулы. Принцип Франка – Кондона
- •5.2.2. Квантовомеханический принцип Франка – Кондона
- •5.3. Химическая связь в двухатомной молекуле
- •5.3.1. Общие сведения о двухатомной молекуле
- •5.3.2. Основы метода молекулярных орбиталей (мо)
- •5.4. Типы химических связей в двухатомных молекулах. Σ- и π-связи
- •5.5. Систематика электронных состояний в двухатомной молекуле
- •5.6. Молекулярные электронные оболочки в двухатомной молекуле
- •5.7. Вращательная структура электронно-колебательных полос
- •5.8. Взаимодействие электронного и вращательного движений
- •5.9. Правила отбора в электронно-колебательно-вращательных спектрах двухатомных молекул
- •Глава 6 Электронные спектры многоатомных молекул
- •6.1. Электронные состояния и химические связи в многоатомных молекулах
- •6.1.1 Характеристика электронных состояний в многоатомных молекулах
- •6.2.2. Молекулярные орбитали молекулы формальдегида н2со
- •6.2.3. Молекула бензола с6н6
- •6.4. Некоторые вопросы теории электронно-колебательных спектров многоатомных молекул
- •6.4.1.Адиабатическое приближение
- •. Учет электронно-колебательного взаимодействия. Эффект Герцберга – Теллера
- •6.6. Электронные спектры поглощения ароматических соединений в газовой фазе
- •6.6.1 Бензол
- •6.7.1. Растворы. Ван-дер-ваальсово взаимодействие
- •Молекулярные постоянные и величины межмолекулярных взаимодействий в различных средах
- •6.7.2 Модель Онзагера
- •Реактивное поле, рассчитанное в модели Онзагера, равно
- •6.8. Электронные спектры поглощения растворов бензола и его производных
- •6.8.1. Общие замечания
- •6.8.2 Спектры растворов бензола и его производных с алкильными заместителями
- •6.8.3. Спектры поглощения производных бензола с заместителями, содержащими неподеленные пары электронов
- •6.9. Электронные спектры молекул в твердотельных матрицах. Эффект Шпольского
- •6.10. Электронные спектры поглощения молекулярных кристаллов
- •6.10.1.Общая характеристика молекулярного кристалла
- •6.10.2. Возникновение экситонных состояний в кристаллах. Давыдовское расщепление
- •6.10.3. Электронные спектры поглощения кристаллов бензола, нафталина и антрацена
- •Литература
6.10. Электронные спектры поглощения молекулярных кристаллов
6.10.1.Общая характеристика молекулярного кристалла
Под молекулярным кристаллом будем понимать кристалл, образованный из простейших атомов инертных газов (типа неона, аргона, криптона и др.) или более сложных органических молекул (типа бензола, нафталина и др.), связанных между собой силами межмолекулярного взаимодействия. По своей природе силы межмолекулярного взаимодействия в молекулярных кристаллах являются ван-дер-ваальсовыми силами притяжения, которые возникают за счет взаимной поляризации молекул. Эти силы возникают как между нейтральными молекулами, не имеющими постоянного дипольного момента, так и между молекулами, обладающими определенным собственным дипольным моментом. В последнем случае между молекулами существуют сравнительно сильные статические взаимодействия, которые зависят от взаимной ориентации молекул. При усреднении по взаимным ориентациям они существенно уменьшаются и ван-дер-ваальсовые силы являются определяющими. Однако сами по себе они значительно меньше сил валентного взаимодействия атомов в молекулах.
В связи с тем, что молекулы в молекулярном кристалле связаны относительно слабыми силами межмолекулярного взаимодействия, они в некоторой мере сохраняют сою индивидуальность. В нулевом приближении можно считать, что молекулы в молекулярном кристалле обладают такими же физическими свойствами, что и изолированные молекулы в газе или растворе. Но так как кристалл состоит из упорядоченного расположения молекул, обладающих трансляционной симметрией, то в нулевом приближении к нему можно применить модель ориентированного газа. Однако при включении межмолекулярных взаимодействий, т.е. при объединении молекул в кристалл, индивидуальные свойства движения каждой молекулы теряются. На смену отдельным движениям электронов в молекуле приходят коллективные движения электронов в кристалле, которые удобно описывать определенным сортом частиц (экситонов). С помощью этих квазичастиц хорошо описываются процессы поглощения и испускания света, переноса энергии электронного возбуждения и различные фотохимические превращения.
Пусть кристалл состоит из N молекул. Предположим вначале, что молекулы не взаимодействуют между собой. Тогда каждая молекула характеризуется определенным набором невырожденных уровней энергии. Если рассмотреть кристалл, состоящий из N молекул, то каждый невырожденный уровень в молекуле будет N-кратно вырожден в кристалле. Такое вырождение называется перестановочным. Каждый электрон с определенной энергией может находиться в любой из N молекул кристалла. Совокупность N-кратно вырожденных уровней в кристалле образует зону разрешенных значений энергии. Расщепление невырожденных уровней на подуровни является следствием любой связанной системы, состоящей из одинаковых элементов. Например, если взяты два одинаковых маятника, то будучи не связанными, они будут колебаться с одинаковой частотой . Если же маятники соединить упругой связью, например, посредством пружины, то такая связанная система маятников из двух элементов будет совершать колебания с двумя собственными частотами и , расположенными вблизи первоначальной частоты , т.е. происходит расщепление уровня энергии, соответствующего частоте , на два подуровня, соответствующие частотам и .
Расстояние между подуровнями энергии в зоне достаточно мало при большом числе N молекул в кристалле. Например, пусть кристалл содержит в 1 см3 N =1021 молекул. При ширине зоны порядка 1000 см–1 расстояние между подуровнями в зоне равно 1000 см–1/1021 = 10–18см–1. Это расстояние настолько мало, что зоны можно считать практически непрерывными.