- •Глава 1. Общие вопросы спектроскопии молекул
- •1.1. Единицы измерения энергии и длины волны различных видов излучения
- •Переводные множители единиц измерения энергии
- •Длины волн, частоты и энергии различных диапазонов
- •1.2. Ширина уровней энергии и спектральных линий
- •1.3. Распределение молекул по уровням энергии
- •1.4. Вероятности оптических переходов
- •1.5. Квантовомеханический расчет вероятностей переходов
- •1.6. Правила отбора для различных типов излучения и поглощения
- •1.7 Поглощение света классическим электрическим осциллятором
- •Глава 2. Вращательные спектры молекул
- •2.1. Вращение двухатомной молекулы. Классический случай
- •2.2. Квантовомеханический случай
- •Значения вращательной энергии Евр двухатомной молекулы в зависимости от j
- •Вращательные постоянные , межъядерные расстояния re
- •2.3. Вращательные спектры многоатомных молекул
- •2.3.1. Деление молекул на сферические, симметричные и асимметричные волчки
- •2.3.2. Вращательные уровни энергии сферического волчка.
- •2.3.3. Вращательные уровни энергии и спектры молекул типа симметричного волчка
- •2.3.4. Уровни энергии и спектры молекул типа асимметричного волчка
- •Значения энергии вращательных уровней молекулы н2о, см–1
- •2.4. Применения вращательных спектров молекул
- •Вращательные постоянные (в см–1), межатомные расстояния и дипольные
- •Вращательные постоянные и структурные параметры некоторых
- •Глава 3.
- •3.1.Образование двухатомной молекулы. Представление о ее потенциальной кривой.
- •3.2. Колебания двухатомной молекулы как гармонического осциллятора
- •3.2.1. Механическая модель двухатомной молекулы
- •3.2.2. Квантовомеханический случай
- •3.3. Колебания двухатомной молекулы как ангармонического осциллятора
- •3.3.1. Аппроксимация зависимости потенциальной энергии от межьядерного расстояния в реальной молекуле (кривая Морзе)
- •3.3.2 Уровни энергии, правила отбора и спектры двухатомной молекулы как ангармонического осциллятора
- •3.4. Определение энергии диссоциации двухатомной молекулы
- •3.4.1. Аналитический метод
- •3.4.2. Метод графической экстраполяции (метод Берджа – Шпонер)
- •3.5. Колебательные спектры двухатомных молекул с изотопным замещением
- •3.6. Колебательно-вращательные спектры двухатомных молекул
- •3.6.1. Общая характеристика колебательно-вращательных
- •3.6.2 Колебательно-вращательные спектры. Ик-поглощения
- •3.6.3. Колебательно-вращательные спектры кр
- •3.6.4. Интенсивности линий вращательной структуры
- •Глава 4 колебательные спектры многоатомных молекул
- •4.1. Колебательные степени свободы многоатомной молекулы
- •4.2. Колебания многоатомной молекулы в классическом случае
- •4.3. Нормальные координаты и колебания.
- •4.4. Малые колебания в квантовой механике
- •4. 5. Классификация нормальных колебаний по форме
- •4.6. Симметрия молекул
- •4.6.1. Группа. Определение и основные свойства
- •4.6.2. Элементы и операции симметрии
- •4.6.3. Точечные группы симметрии и их элементы
- •Группы симметрии молекул
- •4.7. Примеры применения групповых законов к конкретным молекулам
- •Одно из возможных представлений группы с3
- •4.8. Представления группы симметрии. Линейные преобразования координат, соответствующие операциям симметрии
- •4.9. Выбор колебательных координат для характеристики колебательного движения атомов в молекулах
- •4.10. Анализ симметрии колебаний с помощью теории групп
- •4.11. Типы симметрии колебаний молекул
- •Типы симметрии колебаний и характеры представлений точечной группы симметрии d6h
- •4.12. Порядок нахождения числа колебаний различных типов симметрии
- •Характеры приводимых представлений молекулы воды точечной группы симметрии с.
- •Характеры приводимых представлений молекулы бензола точечной группы симметрии d6h
- •Интерпретация колебательного спектра бензола
- •Частоты и симметрия колебаний свободной и бидентатно-координированной нитратной группы
- •4.14. Спектры комбинационного рассеяния многоатомных молекул
- •4.15. Правила отбора в колебательных спектрах
- •Результирующая симметрия для сочетаний вырожденных состояний точечной группы симметрии d6h
- •4.16. Характеристические частоты колебаний молекулы
- •Характеристические частоты колебаний отдельных функциональных групп
- •Глава 5
- •5.1. Колебательная структура электронного спектра двухатомной молекулы
- •5.2.Относительная интенсивность полос в электронно-колебательном спектре двухатомной молекулы. Принцип Франка – Кондона
- •5.2.2. Квантовомеханический принцип Франка – Кондона
- •5.3. Химическая связь в двухатомной молекуле
- •5.3.1. Общие сведения о двухатомной молекуле
- •5.3.2. Основы метода молекулярных орбиталей (мо)
- •5.4. Типы химических связей в двухатомных молекулах. Σ- и π-связи
- •5.5. Систематика электронных состояний в двухатомной молекуле
- •5.6. Молекулярные электронные оболочки в двухатомной молекуле
- •5.7. Вращательная структура электронно-колебательных полос
- •5.8. Взаимодействие электронного и вращательного движений
- •5.9. Правила отбора в электронно-колебательно-вращательных спектрах двухатомных молекул
- •Глава 6 Электронные спектры многоатомных молекул
- •6.1. Электронные состояния и химические связи в многоатомных молекулах
- •6.1.1 Характеристика электронных состояний в многоатомных молекулах
- •6.2.2. Молекулярные орбитали молекулы формальдегида н2со
- •6.2.3. Молекула бензола с6н6
- •6.4. Некоторые вопросы теории электронно-колебательных спектров многоатомных молекул
- •6.4.1.Адиабатическое приближение
- •. Учет электронно-колебательного взаимодействия. Эффект Герцберга – Теллера
- •6.6. Электронные спектры поглощения ароматических соединений в газовой фазе
- •6.6.1 Бензол
- •6.7.1. Растворы. Ван-дер-ваальсово взаимодействие
- •Молекулярные постоянные и величины межмолекулярных взаимодействий в различных средах
- •6.7.2 Модель Онзагера
- •Реактивное поле, рассчитанное в модели Онзагера, равно
- •6.8. Электронные спектры поглощения растворов бензола и его производных
- •6.8.1. Общие замечания
- •6.8.2 Спектры растворов бензола и его производных с алкильными заместителями
- •6.8.3. Спектры поглощения производных бензола с заместителями, содержащими неподеленные пары электронов
- •6.9. Электронные спектры молекул в твердотельных матрицах. Эффект Шпольского
- •6.10. Электронные спектры поглощения молекулярных кристаллов
- •6.10.1.Общая характеристика молекулярного кристалла
- •6.10.2. Возникновение экситонных состояний в кристаллах. Давыдовское расщепление
- •6.10.3. Электронные спектры поглощения кристаллов бензола, нафталина и антрацена
- •Литература
5.6. Молекулярные электронные оболочки в двухатомной молекуле
Электроны в молекуле, аналогично как и электроны в атоме, можно группировать в электронные молекулярные оболочки. В атомной физике в зависимости от значений орбитального квантового числа l мы различали s-, p-, d-, f-, ... электроны и получали оболочки, которые заполняются 2, 6, 10, 14, ... электронами. Введение квантового числа l было связано с приближенным представлением о том, что каждый электрон движется в сферически-симметричном поле ядра и остальных электронов. В двухатомной молекуле, как видно в п. 5.5, отдельный электрон движется в аксиально–симметричном поле ядер, расположенных на прямой, являющейся осью молекулы и остальных электронов. Поэтому вводят квантовое число λ, которое служит основной приближенной характеристикой одноэлектронного состояния молекулы. Это число определяет абсолютную величину проекции орбитального момента электрона на ось молекулы. Так как величина этой проекции
lz = ml ħ, где ml = 0, ±1, ±2, . . .(5.66)
то λ принимает значения
λ = |ml| = 0, 1, 2, 3, ... (5.67)
Так как энергия электрона в молекуле зависит только от абсолютной величины проекции (на него действует аксиально-симметричное поле). состояние с λ = 0, 1, 2, 3, ... по аналогии с l = 0, 1, 2, 3, ... для атомов обозначают строчными греческими буквами
λ = 0, 1, 2, 3, ...
σ, π, δ, φ,...
и говорят об σ-, π-, δ-, φ-,...состояниях и σ-, π-, δ-, φ-,...электронах.
В молекуле число эквивалентных электронов данного рода (т. е. число электронов с определенным λ и с одинаковыми свойствами), согласно принципу Паули, не может быть больше двух. Эквивалентные σ-электроны (λ = 0) могут отличаться лишь величиной проекции спина на ось молекулы (mS = 1/2 mS = –1/2). следовательно, получаем молекулярную оболочку σ2, заполняющуюся двумя электронами. Эквивалентные π-, δ-,... электроны могут отличаться знаком проекции орбитального момента и знаком проекции спина на ось молекулы (т. е. существуют четыре различных состояния ml = λ ms =1/2; ml = λ, ms = –1/2; ml = –λ, ms = 1/2; ml = – λ, ms = –1/2) и получаются молекулярные оболочки π4, δ4,... заполняющиеся четырьмя электронами каждая. Таким образом, в линейных молекулах не существует молекулярных оболочек, заполняющихся более чем четырьмя электронами. При этом σ-оболочки заполняются двумя электронами, а π-, δ-,... оболочки (λ > 0) – четырьмя.
При прочих равных условиях энергия σ-электронов меньше, чем π-, δ-,... электронов, поэтому первоначально происходит заполнение σ-оболочек, а затем π-, δ-,... оболочек. Свойства σ- и π-электронов весьма существенны при изучении не только двухатомных, но и многоатомных молекул.
Для двухатомных молекул, обладающих центром симметрии, одноэлектронные состояния, аналогично как и состояния всей молекулы в целом, разделяются на четные (g) и нечетные (u), т. е. имеются четные σg и нечетные σu, а также πg и πu состояния. Поэтому часто говорят о четных и нечетных электронах, которые существенно отличаются по своим свойствам. Для нечетных электронов плотность электронного облака равна нулю в средней плоскости, проходящей через центр молекулы и перпендикулярно к ее оси. Для σg-электронов она не равна нулю в этой плоскости, что означает, согласно наглядным представлениям, что электрон во втором случае чаще находится между ядрами, чем вне их. находясь между ядрами, электроны притягивают их, что способствует образованию химической связи. Указанные электроны получили название связывающих. Если электроны редко находятся между ядрами, то будет заметно проявляться их отталкивание. Подобные электроны мешают образованию химической связи, поэтому их называют разрыхляющими или антисвязывающими. Итак, σg-электроны являются связывающими, а σu – антисвязывающими. В противоположность этому πg-электроны являются антисвязывающими, а πu – связывающими. Это обусловлено тем, что при симметричном распределннии электронной плотности πg-электронов плотность электронного облака обращается в нуль в средней плоскости (противоположны знаки волновых функций). Для δ-электронов ситуация та же, что и для σ-электронов, т. е. δg-электроны являются связывающими, а δu ‑ антисвязывающими.
Как видно из таблицы, у молекулы водорода два 1s-электрона находятся на σg-оболочке. Следующие электроны будут заполнять оболочки σu, что происходит у иона Не2+ и у молекулы Не2. Ион Не2+ помимо двух связывающих электронов (σg)2 в нормальном состоянии имеет один антисвязывающий электрон (σu)1, т. е. его электронная конфигурация будет (σg)2(σu*)1, образованная соответственно тремя электронами в состояниях 1s2 и 1s.
Электрон σu* (1s) как антисвязывающий уменьшает прочность связи по сравнению с молекулой водорода. Нейтральная молекула Не2 должна иметь нормальную конфигурацию, содержащую наряду со связывающими и антисвязывающие электроны (σu*)2, т. е. ее нормальная конфигурация будет иметь вид (σg)2(σu*)2, что соответствует электронному терму 1Σg+. Действие двух антисвязывающих электронов компенсирует действие двух связывающих, поэтому химическая связь не образуется, т. е. в нормальном состоянии не существует устойчивой молекулы. Таким образом, можно оценить прочность химической связи, которая приближенно будет равна числу связывающих электронов, уменьшенному на число антисвязывающих. В молекулах, содержащих на внешних оболочках р-электроны, связывающее их действие будет примерно компенсироваться антисвязывающими электронами, находящимися на σu* и πg* оболочках. Химическая связь у молекулы Ве2 определяется наличием связывающих σg- и πu-электронов, максимальное число которых равно шести. Если будут добавляться антисвязывающие электроны σu*– и πg*-оболочек, то связь ослабится.
Наиболее прочная связь наблюдается для молекулы азота N2. Она осуществляется чисто связывающими электронами, т. е. тремя парами электронов, и является тройной связью в согласии с обычными представлениями классической химии. У молекулы кислорода О2 имеется шесть связывающих электронов и два антисвязывающих, что примерно эквивалентно четырем связывающим электронам. В согласии с представлениями классической химии связь в молекуле кислорода рассматривают как двойную. Важно отметить, что представление о связывающих и несвязывающих электронах может быть применимо и к молекулам, состоящим из двух атомов, мало различающихся по заряду ядер.