23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита

0.15 [Т] = 0.15 ∙ 10

[Гаусс]

~1 [кэВ]

Магнитное поле около

острия электрода составляло около

таком поле имеют малые4

Электроны с энергией

в

по сравнению.

с размерами магнита лар-

препятствует

,

< 0.7 [мм]

. Поэтому магнитное поле

моровские радиусы

не происходит. В результате электрического дрейфа [28, с. 366]

д ~ ( − 2 –, )/ д

< 6.0 ∙ 10

[с]

,

где

д =

× /

2

≈ 1.7 ∙

−9

электрон выходит из области постоянного поля магнита за время

10

[см/с]

= 0.2 [см]

7

электрон

≈

–

За время удержания

скорость электрического дрейфа,

радиус зоны около центра магнита, где

и

.

д/( /

2 , ) ~ 25

оборотов по дларморовской окружности и

лена средняя длина

успевает совершить

25 2 , ~ 8 [см]

пройти в

общей сложности около

2

~ 16 [см]

. подпункте 2 вычис-

пробега электронов,

2

ного электрона при

свободного пробега

ионизации молекул

и

:

Поэтому имеющегося

кэВ.

Скорость течения эфира между электродами

связана с

плотностью тока

, которую можно измерить в

эксперименте, по

формуле (143)

= / ,0.

580

воде формулы (144), имеем

× ( × ) =

= ×

+

2

1

1

×

+ 2 ,0 ×

+

2 ,0

× ,

где – плотность тока между электродами,

– магнитное поле,

создаваемое

этим током,

– поле

постоянного магнита.

промежутке времени ∆ для случая = /

Проинтегрируем

уравнение движения эфира (5) на малом

=

− .

Предполагая, что за время

чим приращение плотности∆потока эфира ∆( )

∆( ) ≈

правая часть меняется слабо, полу-

− ∆.

581

ращения скорости имеем

слабо меняется за ∆, то для при-

Если и плотность эфира

− ∆ =

∆

≈

1

1

1

× + 2 ,0 ×

+

2 ,0

×

− ∆.

Интегрируя по , получаем приращение радиус-вектора по-

ложения элемента

объёма

∆

∆ ≈

×

+

,0

×

+

2

× −

.

2

2

,0

При малом градиенте плотности эфира ≈ 0 имеем

∆ ≈

×

+

2 ,0 ×

−

2 .

(342)

практически нет вертикальной компоненты (см. рис. 21).

∆ ≈

× + 2 ,0 × 2

.

Поэтому

Первый член в (342) не имеет горизонтальной компоненты.

Тогда

∆ ≈ 2 ,0 ×

− 2 ,

582

∆ ≈

,0

×

−

.

2

2

Здесь

рис. 21).

, ,

– единичные векторы вдоль осей , , (см.

сти

к

∆

и

∆

,0

Оценим

в нашем эксперименте при условии близо-

речного

невозмущённой плотности эфира

(246) и сравним

= /

результат с наблюдаемым отклонением свечения.

Имеем

, где

– измеряемый ток,

,

– площадь попе-

.

Для

−3

6

2=

±

сечения области свечения между электродами,

– еди-

≈ 1.5 ∙ 10

[А] = 4.5 ∙10

[статА]

≈ 0.023

[см

]

ничный вектор в направлении скорости

ечения эфира

,

4

= 2 ∙ 10

[статА/см

]

≈ 0.15 [Т] =

0.15 ∙ 10

[Гаусс]

8

2

× /

≈ ±10.0

Тогда при

получаем

:

.

.

Величину поля , создаваемого током между электродами,

оценим по формуле (115) при

,

соответствующем

0.0015 [Гаусс]

.

электрода

и

магнитом:

B

≈

расстоянию

между

остриём

≈ 0.2

[см]

× |

≈ 0| |/

| |

=4 | × ( )|

≈

|

| |

Модуль скорости

течения эфира, вызванного магнитом, оце-

≈ | |

/( 0) ≈ 3 ∙ 10

[см/с]

~

0.2

[см]

:

ним по формуле (20)

при

∆

.

−6.

второго

| × / |

≈ 10.0 ,0 × /(2 ) ≈ 6 ∙ 10

Таким образом, первый член в формуле для

много больше

−5

для

4

.

∆ ≈ 2 / ≈ 1.4 ∙

10

Время, за которое поток эфира проходит зону постоянного

[с]

= / ,0

≈

3 ∙ 10

[см/с]

с учётом

обтекания

острия электрода:

вдоль оси

∆:

≈ −0.5.

[см]

Тогда

=

при течении эфира со скоростью

Это значение и направление отклонения по-

∆ ≈ 0.5 [см]

ности электродов свечение отклоняется в противоположную сто-

Теперь оценим

∆

−

рону

, что также соответствует полученной анали-

направлении имеем

∆

2

при

.

тической формуле для

, так как при этом

меняется на

. Знак плюс здесь ≈

,0( + ) /

≈ 40

~ 0.2

[см]

отклонение

. Для

в поперечном к току

соответствует уменьшению давления эфира

(15), вызвано увеличением скорости, возникающим при сужении

первого,

получаем

. То есть

∆

области течения эфира.

сдвигаться к

∆ ≈ −1.8 [см]

много больше

Учитывая, что второй член в формуле для

0.2

[см]

поток эфира должен

магниту, который находится от электрода на рассто-

янии

, и отражаться от него. Соответствующее такой си-