- •Предисловие к первому и второму изданиям
- •Предисловие к третьему изданию
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.1. Вывод обобщённых уравнений Максвелла – Лоренца из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.4. Обобщённые уравнения колебаний электрического и магнитного полей
- •2.5. *Изучение вопроса об инвариантности обобщённых и классических уравнений Максвелла при преобразовании Галилея
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •4.1. Уравнения малых колебаний эфира. Некоторые волновые решения исходных уравнений эфира
- •4.2. Непригодность квантовой механики для полноценного описания природы
- •4.2.1. Анализ основ квантовой механики с позиций методологии математического моделирования
- •4.2.2. Вывод уравнения Шрёдингера из уравнений эфира. Эфирная интерпретация волновой функции. Ошибочность отождествления частицы и волны
- •4.2.4. Неадекватность интерпретации экспериментов, якобы обосновывающих квантовую механику
- •4.2.5. Основные выводы
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •9.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •9.2. Галилеева инвариантность основного закона электромагнитной индукции
- •10. Вихревое движение
- •10.1. Замкнутая вихревая трубка как основная устойчивая структура вихревого движения эфира
- •10.2. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •11. Внешняя сила, действующая со стороны среды на завихренное течение эфира. Обобщение силы Жуковского для случая трёхмерного частично или полностью проницаемого объекта
- •11.1. Обобщение силы Жуковского
- •11.2. Движение элементарного объёма эфира в сильных внешних магнитном и электрическом полях. Ларморовский радиус вращения элементарного объёма эфира. Циклотронный эфирный резонанс
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли. Эффекты, обусловленные уравнением состояния эфира
- •14.1. Теорема Бернулли в эфире. Сравнение интеграла Бернулли с уравнением состояния эфира
- •14.3. Механизм воздействия обобщённой силы Жуковского
- •14.4. Принцип перемещения в эфире без отбрасывания количества движения
- •14.5. Плотность кинетической энергии эфира в электроне и протоне. Технологии, основанные на превращении осязаемой материи в поток эфира. Эфиробарический боеприпас
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения. Гравитационная и инертная массы
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.8. Магнитная энергия замкнутого проводника с током в магнитном поле. Плотность магнитной энергии в цепи
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Эксперимент для проверки закона сохранения заряда объектом на длительном промежутке времени
- •18.16. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Потоки эфира, создаваемые доменом и постоянным магнитом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •21.16. Плотность тока эфира в газовом разряде
- •21.17. Нецелесообразность применения понятия термодинамической энтропии в модели эфира
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •22.2. Объекты, обладающие массой. Оценка скорости вращения гравитационного потока эфира вокруг Земли, его градиента давления и давления
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира и его изменение
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Эксперименты В.В. Чернова по изменению силы тяжести. Создание фантомов в эфире вращающимся стальным маховиком, электрическим током и крутящимся магнитом
- •23.10.4. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.5. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •23.12. Аномалии орбит первых спутников Фон Брауна
- •23.13. Эфирная интерпретация принципа работы электродвигателя на подшипниках
- •23.13.1. Простейшая эфирная модель электродвигателя на подшипниках
- •23.13.2. Анализ эфирной модели
- •23.13.3. Выводы и перспективы применения
- •23.14. Странное излучение, наблюдаемое при низкотемпературных ядерных реакциях (LENR)
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •26. Информационная составляющая биологических систем и её проявления
- •27. «Путешествия» во времени
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Литература, добавленная в 3-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний об изданиях книги
- •Фальсификации, искажения, непонимание методологии и результатов книги
В общем случае для изучения инвариантности интегрального тождества необходимо проверить равенство нулю инте-
грала по замкнутому контуру от этого дополнительного члена. |
|||
водная по выражается через |
|
= |
|
Однако в интересующем нас случае движения эфира можно |
|||
избежать решения общей задачи. При |
|
частная произ- |
|
|
инвариантные величины по фор- |
||
муле (24) (см. с. 90), то есть на решении уравнения движения |
эфира частная производная такой функции инвариантна, не смо- |
|||
относительно |
|
= |
|
тря на то, что формула для неё меняется при галилеевой замене. |
|||
Поэтому в случае |
|
интегральное тождество инвариантно |
|
|
преобразования Галилея на решении уравнения |
||
движения эфира. |
|
|
Таким образом, при выводе закона электромагнитной индукции (119) для движения эфира использовались только инвариантные относительно преобразования Галилея переходы. Поэтому этот закон инвариантен относительно преобразования Галилея на решении уравнения движения эфира.
10. Вихревое движение
Движение среды, сопровождаемое вращением отдельных её элементарных объёмов, называют вихревым, а сам вращающийся объём или его угловую скорость – вихрем [9, с. 50].
10.1.Замкнутая вихревая трубка как основная устойчивая структура вихревого движения эфира
В механике сплошной среды вводятся понятия вихревой ли-
нии и вихревой трубки, см., например, [9, с. 52; 14, с. 116]. Вих- |
|
21 × , где – вектор скорости. Вихревая трубка |
= |
ревой называется линия, в каждой точке которой касательная совпадает по направлению с вектором угловой скорости
образуется из
169
вихревых линий, проведённых через все точки замкнутой кривой, не являющейся вихревой линией.
Вторая теорема Гельмгольца кинематики сплошной среды утверждает, что поток вектора угловой скорости сквозь любое поперечное сечение вихревой трубки одинаков в данный момент времени вдоль всей трубки [9, с. 51].
Из этой теоремы следует, что вихревые трубки с конечной угловой скоростью не могут заканчиваться внутри среды. Доказывается от противного. Допустим, что трубка закончилась внутри среды. В этом случае площадь её поперечного сечения с приближением к концу трубки стремится к нулю. Тогда условие сохранение потока вектора угловой скорости влечёт стремление её величины к бесконечности [9, с. 52], что противоречит условию ограниченности угловой скорости. Полученное противоречие доказывает утверждение.
Отсюда следует важнейший вывод. Так как поверхность уединённого вихря является вихревой трубкой, то установившиеся уединённые вихри в эфире всегда образуют замкнутые вихревые трубки. Иными словами, предоставленное самому себе ограниченное вихревое движение эфира должно либо превратиться в замкнутую вихревую трубку, либо перейти со временем в невихревое движение.
Замкнутость уединённого вихревого течения обеспечивает его более длительное существование в заданном ограниченном объёме по сравнению с поступательным течением.
Устойчивости вихрей в эфире (и других средах) способствует сохранение во времени некоторых характеристик вращательного движения сплошной среды, так как для их изменения требуется внешнее воздействие. В вихревой динамике известны следующие законы сохранения: вихревого импульса, п. 10.2; числа зацеплений [17, п. 3.12]; вращательного импульса [17, п. 3.5]; спирально-
сти [17, 3.12].
Механика сплошной среды обычно рассматривает вихрь конечного сечения заданного радиуса с непрерывным полем скоро-
170
стей, см., например: [15, с. 296–300]. Однако вязкость, самодиффузия и теплопроводность в эфире крайне малы, см. п. 21.6–21.8. Это обеспечивает возможность «разрыва» поля скоростей на границе вихря, а также возможность длительного существования вихрей и длительного удержания в них пониженного или повышенного давления.
В эфире может сформироваться изолированный эфирный вихрь, линейная скорость на краю которого достигает скорости света. Так как скорость света является характерной скоростью свободного распространения возмущений в эфире, то из аналогии с газогидродинамикой следует, что вблизи границы такого вихря должен образовываться пограничный слой, труднопроницаемый для структурных носителей среды, в данном случае – для ньютониев. Труднопроницаемый погранслой придаёт бо́льшую устойчивость объекта к внешним воздействиям.
Таким образом, замкнутые вихревые трубки являются основной устойчивой структурой вихревого движения эфира.
10.2.Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
Остановимся на важном вопросе о вихревом импульсе среды, позволяющем впоследствии перейти к анализу таких сложных явлений, как сила Жуковского (п. 11).
Рассмотрим движение эфира во всём пространстве при от-
сутствии внутренних границ. Пусть на бесконечности скорость |
||||||||
× ( ) ≠ 0 |
|
|
|
× ( ) |
|
|||
эфира и внешние силы стремятся к нулю, а вихревая область |
||||||||
бесконечности. |
ограничена или |
|
|
быстро убывает на |
||||
|
= ,0 |
|
|
|
||||
ских |
|
|
|
|
|
|
||
Если определить импульс среды как интеграл по некоторому |
||||||||
объёму от |
|
(здесь |
|
|
– плотность эфира в механиче- |
|||
|
единицах, см. п. 1.1 и 20.1), то этот интеграл может зависеть |
|||||||
|
|
|
|
|
171 |
|
от формы поверхности, по которой объём интегрирования устремляется к бесконечности [18, с. 71]. Поэтому в механике сплошной среды вводят понятие импульса жидкости как импульса, который должен быть приложен мгновенной силой для мгновенного приведения среды в заданное движение из состоя-
ния покоя [17, с. 71; 16, с. 636].
Введём понятия импульса эфира и вихревого импульса эфира по аналогии с методикой механики сплошной среды [17, п. 3; 18, п. 1.7.2; 13, п. 152]. При этом, в отличие от перечисленных работ, рассмотрим общий случай сжимаемой среды с непостоянной плотностью. Кроме того, в выводе закона изменения импульса учтём отличие уравнения движения эфира от уравнения движения механики сплошной среды, состоящее в том, что плотность эфира входит под полную производную по времени, а
не перед ней (см. п. 1.2). |
|
|
|
|
|||||||
|
В [18, с. 71] доказано следующее интегральное тождество: |
||||||||||
|
|
|
= |
1 |
× ( × ) + |
(121) |
|||||
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
× ) , |
|
||
|
|
|
|
|
× ( |
|
|||||
|
1/2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
||||
справедливое в трёхмерном пространстве (в плоском случае вме- |
|||||||||||
сто |
|
стоит |
). Здесь |
|
|
– внешняя нормаль к поверхности , |
|||||
ограничивающей область . |
для = |
|
|||||||||
|
Применим тождество |
(121) |
|
||||||||
|
|
= |
1 |
× × ( ) + |
|
||||||
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
× ( × ) . |
|
|||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
172 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
части равенства, представляется в виде
Получаем, что импульс эфира в объёме , стоящий в левой полусуммы объёмного ин-
ностного интеграла. Отсюда видно, что если при расширении до всего пространства второй член в правой части стремится к нулю,
теграла от компоненты, содержащей вихрь, и некоторого поверх-
то первый член правой части представляет собой импульс (количество движения) неограниченного пространства эфира.
По аналогии с механикой сплошной среды назовём вектор |
||
( ) ≡ 1 |
× × ( ) |
(122) |
2 |
|
|
вихревым импульсом эфира и покажем, что для неограниченного объёма эфира он удовлетворяет аналогу второго закона Нью-
тона. Существование интеграла по всему пространству обеспе- |
|||||||||||||||
( ) ≠ 0 |
условием |
ограниченности вихревой |
области |
× |
|||||||||||
( ) |
|
или требованием соответствующего поведения × |
|||||||||||||
чивается |
|
||||||||||||||
ным образом в результате |
|
1/2 |
|
|
|
( ) |
|
|
|
||||||
на бесконечности. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Подчеркнём, что множитель |
|
|
возникает в |
|
естествен- |
||||||||||
ства (121). |
|
|
|
|
использования интегрального тожде- |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Вычислим производную по времени от |
|
по формуле диф- |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
параметра |
|
, с учётом |
|||
ференцирования интеграла, зависящего от ( ) |
|
|
|
|
|
||||||||||
того, что рассматриваемый объём |
постоянен по |
|
|
||||||||||||
|
( ) = |
1 |
|
× × ( ) = |
|
|
|
|
|||||||
|
|
1 |
2 |
|
× . |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
× |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
173
движения эфира (23) и учтём, что × ( ) = 0 |
||||
Частную производную по времени выразим из уравнения |
||||
( ) |
= 1 |
|
× |
× + − ( ∙ )( ) = |
|
2 |
|
1 |
× ( × ) − |
|
|
1 2 × |
× ( ∙ )( ) . |
|
|
|
2 |
|
|
( ∙ )( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Воспользуемся векторным тождеством (121) при = и = |
||||||||||||
|
|
= |
|
|
− 1 |
× ( × ) − |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
(123) |
|
|
1 |
|
( |
∙ )( ) + |
|
|||||||
|
× ( ∙ )( ) × . |
|
||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Преобразуем третий член в правой части (123) с помощью |
||||||||||||
теоремы о среднем [51, п. 4.7-1] |
|
|
|
|
||||||||
|
3 |
|
( |
∙ )( ) = |
|
|||||||
|
3 |
|
|
∂ |
( ) = |
(124) |
||||||
|
|
=1 |
|
=1 |
|
|
∂ |
|
∂ |
|
|
|
|
3 |
3 |
|
|
|
= |
|
|||||
|
|
=1 |
|
|
=1 |
|
|
|
∂ |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
174 |
|
|
=1 |
|
=1 |
|
|
∂ |
|
|
= |
|
|
|
|
||||
3 |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
=13 |
∙ |
( ) , |
|
|
|
|
||||||||||
1,2,3 ≡ 1 1 + 2 2 |
+ 3 3 |
|
|
|
системы координат, = |
|||||||||||
где , – единичные |
векторы |
декартовой. |
||||||||||||||
Последнее равенство по теореме о градиенте [51, с. 175] сво- |
||||||||||||||||
дится к поверхностному интегралу. Тогда |
|
= |
|
|||||||||||||
( ∙ )( |
) = =13 |
|
∙ |
|
||||||||||||
|
=13 |
( ∙ ) |
. |
|
|
|
|
|||||||||
Таким образом, все члены в правой части (123), кроме пер- |
||||||||||||||||
ются в ноль, так как по |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
вого, представляют собой поверхностные интегралы. Эти инте- |
||||||||||||||||
гралы при расширении области |
|
до всего пространства обраща- |
||||||||||||||
|
|
|
|
предположению функции |
и |
|
быстро |
|||||||||
убывают на бесконечности. Поэтому в пределе |
получаем следу- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
ющий закон изменения вихревого импульса эфира: |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
= ∞ . |
|
|
|
|
|
|
(125) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сравнивая выражение( ) (125) со вторым законом Ньютона, заключаем, что действительно можно интерпретировать как импульс неограниченного объёма эфира при наличии непотенциальной силы . Из вывода формулы (125) ясно, что потенциальные силы не меняют вихревой импульс эфира.
175
Если = 0, то импульс эфира ( ) сохраняется во времени.
Учитывая определение (20) индукции магнитного поля , |
|||
получаем из (122), что вихревой импульс эфира представляет со- |
|||
бой момент магнитного поля, находящегося в объёме : |
|
||
( ) = ,0 1 |
|
× . |
(126) |
2 |
|
|
|
Тогда формула (125) даёт закон изменения момента магнитного поля, в том числе закон сохранения момента магнитного поля в отсутствие внешних непотенциальных сил.
Важно подчеркнуть, что закон (126) в эфирной интерпретации получен как следствие второго закона Ньютона, а не как обобщение опытных фактов или релятивистских предположе-
ний. Экспериментальная проверка этого закона может служить
средственное измерение и даст возможность оценить плот-ность эфира с помощью формулы (126), в которую вместо поля
ещё одним подтверждением теории эфира. Кроме того, непо-
подставлено его эфирное представление (20).
Закон сохранения магнитного момента может объяснить так
называемый гиромагнитный эффект [14, с. 150], имеющаяся физическая трактовка которого неубедительна, а также явления, наблюдавшиеся в опытах де Пальма и Аспдена1/2 , см. п. 23.3.
Подчеркнём ещё раз, что множитель в формулах (122), (126) возникает естественным образом как результат применения интегрального тождества (121).
Отметим, что по аналогии с вихревым моментом импульса механики сплошной среды [17, п. 3.5; 18, п. 1.7.2] можно ввести понятие вихревого момента импульса эфира и рассмотреть закон его изменения. Вихревой момент импульса эфира соответствует моменту момента магнитного поля.
176