Важно тщательно изучить возможность возникновения эффектов электромагнитной и электростатической индукции, прежде чем утверждать о наблюдении механического взаимодействия объекта с эфиром. Иначе, как это показывает практика, можно впустую потратить много сил и времени.
23.7. О разрушении материала вращением
Известно, что материалы при достаточно быстром вращении разрушаются. Обсудим эфирный механизм такого разрушения.
|
Оценим сначала частоту вращения материала, необходимую |
|||||||||||||
для достижения давления сублимации |
s (см. п. 21.12), при кото- |
|||||||||||||
ром материал распадается на атомы. |
||||||||||||||
|
В п. 23.3 показано, что вращение диска влечёт вращение |
|||||||||||||
эфира с некоторой скоростью |
|
, близкой к линейной скорости |
||||||||||||
(5). При ≈ ,0 и |
= 0 |
|
из (5) имеем |
|
|
|||||||||
вращения диска. Движение |
эфира связано с градиентом давления |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
= −. |
|
|
||||
|
Для кругового |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
движения с постоянной угловой скоростью |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
= −2 , |
|
|
|||||
где |
– единичный |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
радиальный вектор цилиндрических коорди- |
||||||||||||
нат |
с осью, совпадающей с осью вращения. |
|
||||||||||||
|
Тогда |
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
направлен от оси |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
То есть градиент давления при вращении эфира с постоянной уг- |
||||||||||||||
ловой скоростью |
|
|
имеет только радиальную компоненту и |
|||||||||||
|
диска |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
557 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ,0 |
2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Такое давление эфира |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
растёт с ростом . |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Разность давлений |
по |
|
на границах |
кольца |
|
[ 0, ] |
полу- |
|||||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||||
чаем интегрированием |
|
∆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
∆ = ,0 2 |
|
|
|
|
0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Материал диска начнёт |
распадаться на атомы, если создан- |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
ное вращением давление ∆ достигнет давления сублимации s: |
||||||||||||||||||||||||
|
|
s = ,0 |
2 |
|
|
|
|
0 |
. |
|
|
|
[об/мин]: = |
|||||||||||
, а по ней и требуемую, |
|
частоту вращения |
||||||||||||||||||||||
Отсюда находим требуемую |
для распада угл вую скорость |
|||||||||||||||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
2π /60 [рад/с] |
|
60 |
,0 |
2 s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
2500 [об/мин] |
= ± 2π |
( 2 |
− 02). |
2∆ ~ 10 |
|
[Па] |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
11 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
В экспериментах из п. 23.3 в медном диске при частоте |
|
|||||||||||||||||||||||
крутить диск до |
s = 4.66 ∙ 10 |
|
[дин./см ] |
|
|
−4 |
|
|
Для |
|||||||||||||||
|
создаётся давление эфира |
|
|
|
|
. |
= |
|||||||||||||||||
рость на краю диска≈ 5 ∙ 1010 [об/мин] |
|
должна была бы при- |
||||||||||||||||||||||
сублимации меди |
|
|
≈ |
2.2 ∙ 10 |
|
|
[см/с] |
|
надо было бы рас- |
|||||||||||||||
близиться к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
10 |
|
|
При этом линейная ско- |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
скорости света. Достижение таких оборотов не реально. Поэтому давление эфира, вызванное вращением диска с постоянной угловой скоростью, не является причиной разрушения материала.
558
Оценим роль давления силы Жуковского в разрушении вра-
щением. Рассмотрим следующую модель вращения эфира мате- |
||
|
|
|
риалом. Будем считать, что материал мгновенно создаёт ско- |
||
рость в вихревом течении эфира |
|
. При такой интерпретации |
вращения внутри материала возникает обобщённая сила Жуковского, создающая, в соответствии с (222), давление эфира
= ,0 |
|
|
× ∙ , = × ( ). |
|||
|
||||||
Величина |
|
для |
обычных скоростей мала по сравнению с |
|||
давлением |
сублимации . Например, в экспериментах из п. 23.3 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
разность давлений эфира на внешнем и внутреннем радиусах |
||||||||||
|
|
|
s |
|
|
|
|
= |
||
диска за счёт вращения эфира со скоростью |
при частоте |
|||||||||
|
|
составляет приближённо |
|
|
|
|||||
2500 [об/мин] . |
|
|
∆ ~ ( − 0) ,0 |
× |
||||||
|
−4 |
|
, то достичь давления сублимации |
|
|
, |
||||
Так как |
|
|
|
|||||||
/ |
~ 10 [Па] |
|
разрушение материала, за счёт увеличе- |
|||||||
|
|
происходит2 |
||||||||
при котором∆ ~ |
|
|
|
|
|
∆ ~ s |
|
|||
ния |
не реально. Поэтому давление обобщённой силы Жуковского |
|||||||||
также не является причиной разрушения материала вращением. |
|
|||||||||
Из проведённых оценок заключаем, что в обычных условиях вращение диска с типичными скоростями не может приводить к его разрушению за счёт достижения в пространстве между атомами давления эфира, вызванного вращением, значения давления сублимации.
Однако реальные материалы всегда имеют дефекты различных пространственных масштабов. Атомарные и кластерные структуры в дефектах меньше препятствуют выравниванию внутреннего давления эфира с внешним из-за бóльших характерных расстояний в дефектах. Поэтому давление эфира в дефектах значительно ближе к давлению невозмущённого эфира и для разрушения материала по дефектам требуется создать меньшее дополнительное давление. В рамках такой трактовки давление
559
эфира в дефектах можно оценить по известной угловой частоте разрушения материала как разность давления невозмущённого эфира и давления, созданного вращением.
Большее давление эфира в дефектах даёт простое объяснение механизма известного явления: чем больше дефектов в веществе, тем обычно легче его разрушить растяжением.
23.8. Разрушение материала лазером
В работе [172] приведены результаты экспериментов по облучению кристаллического висмута фемтосекундным лазером. Получен, как пишут авторы [172], удивительный с точки зрения физики результат: разрушение (плавление) висмута наступает за время, меньшее времени теплового колебания атома кристаллической решётки, то есть за время, на котором атомы ещё не успевают раскачаться. Авторы [172] интерпретируют этот эффект изменением лазером потенциальной энергии поверхности решётки. Однако такое объяснение вряд ли состоятельно, так как за время разрушения поверхность решётки также не успевает получить заметный импульс от волны лазерного излучения.
Дадим эфирную трактовку данного эксперимента. Оценим |
|||
пает разрушение |
|
|
|
давление (плотность энергии), создаваемое волной лазера |
|||
внутри висмута. Энергию |
|
фотона лазера, при которой насту- |
|
|
кристалла, |
разделим на объём межатомного |
|
пространства. Получим давление эфира, при котором происходит разрушение:
где |
s |
~ |
м |
3 |
, |
|
|
– межатомное расстояние, |
) |
– радиус иона атома решётки. |
|||||
Для м = 6.626114∙ 10−34 |
|
( − |
|
|
излучения лазера = |
||
[иДж ∙ с], |
частоты |
||||||
/ |
= 3.87 ∙ 10 [1/с] |
|
|
|
|
|
м,Bi ~ 4.746 ∙ |
параметров висмута
560