ного элемента с узлами решётки тела практически не происхо-

сой объекта и массой находящегося в нём эфира нет, так как масса объекта (197) определяется возникновением обобщённой силы Жуковского.

Отметим, что резонансное воздействие непосредственно на тепловые кванты может перевести вещество в плазменное или атомизированное состояние.

21.7. Вязкость эфира

Явление вязкости (внутреннего трения) связано с возникновением сил трения между двумя слоями газа или жидкости, перемещающимися параллельно друг другу с различными по величине скоростями [36, с. 210]. Внутреннее трение обусловлено переносом частицами среды количества движения (импульса) из одного слоя в другой. Сила внутреннего трения, действующая на площадку поверхности, разделяющую два течения, равна коэффициенту вязкости, умноженному на градиент скорости движения слоёв в направлении, перпендикулярном к этой разделяющей поверхности [36, с. 210; 147, с. 123].

В конце п. 21.5 на основе опытных данных сделан вывод о том, что в случае сильного различия размеров атомов (молекул) и ньютониев и больших расстояний между атомами по сравнению с размером ньютония хаотическое движение атомов и ньютониев можно изучать практически независимо друг от друга

407

(см. также обсуждение в конце п. 21.4). Вязкость газов достаточно хорошо описывается молекулярно-кинетической теорией, см., например: [27, п. 89; 146]. Исследуем вязкость эфира по аналогии с молекулярно-кинетическим подходом. Уравнение состояния эфира, на основе которого в п. 21.5 получен коэффициент теплопроводности эфира, здесь не применяется непосредственно, так как оно описывает плотность энергии ньютониев, а при изучении вязкости требуется рассмотрение их импульса.

Повторяя для ньютониев кинетические рассуждения в модели частицы как жёсткого шара [147, с. 122, 123; 27, с. 334–339; 146, гл. 1, п. 2], приходим к следующей формуле (см. также [36,

Более строгая теория газа, состоящего из жёстких шаров, заметно уточняет коэффициент в этом отношении [147, с. 125].

408

Таким образом, вязкость эфира на 21 порядок меньше вязкости воздуха. Отсюда можно сделать несколько фундаментальных выводов.

Крайне малая вязкость эфира подтверждает правильность использования уравнения движения эфира (5) без её учёта.

Отсутствие заметной вязкости в эфире даёт возможность длительного существования в нём различных течений, в том числе вихрей, и перемещения их без разрушения на большие расстояния, так как граница течения не размывается со временем из-за малого трения с окружающим его эфиром. В частности, модели фотонов, электронов, протонов и других объектов микромира можно строить на основе объектов вихревой динамики сплошной среды: вихрей, вихреисточников, вихрестоков и т.д., см., например, п. 14.5.

21.8. Самодиффузия в эфире

Под диффузией понимают проникновение одного вещества в другое, обусловленное тепловым движением молекул, см., например: [147, с. 123]. О самодиффузии говорят, когда диффузия рассматривается в одном и том же веществе [147, с. 124; 27,

с. 343; 149, с. 366].

Действуя в рамках простейшей модели частицы среды как жёсткого шара, см., например: [147, с. 124], приходим для нью-

409

тониев к аналогу закона Фика (диффузионный поток пропорционален градиенту концентрации [27, с. 344]) и к следующей формуле для коэффициента диффузиих ̅эфира

позволяет описать так называемую термодиффузию, которая отличается от обычной диффузии тем, что частицы (в частности, ньютонии) устремляются из горячих мест в холодные вследствие

410