ной скорости эфира в протоне. Поэтому эфир в электроне сооб-
внего объекту, ~200оказывая меньшее сопротивление. В мюоне (уменьшенный~200 в раз электрон) радиальная скорость эфира
в~200больше, чем в электроне, и в этом смысле мюон оказывает в раз большее сопротивление проникновению, чем электрон. Данное обстоятельство соответствует экспериментальным наблюдениям [53], показывающим малое время жизни мезоатома водорода.
20.6.Оценка на основе данных о кулоновском барьерещает значительно меньший радиальный импульс проникающему
|
|
Рассмотрим модельную начально-краевую задачу об излуче- |
|||||||||||||||
нии эфира с поверхности сферы |
|
с начальной скоростью, отлич- |
|||||||||||||||
, ( ) |
|
|
|
|
|
сферы |
=( ) |
|
|
|
|||||||
ной от нуля только на границе |
Ω |
|
Γ: |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
= , ( ) |
∙ ( , ) |
, ( ) Ω, (0, ] |
|||||||||||
|
( , )|Γ |
= ( , )|Γ, |
|
[0, |
] |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
( , ) |
|
|
|
|
|
|
|
[0, ] |
|
|
||||
|
∙ | ( , )| Γ = ( , )|Γ, |
|
|
||||||||||||||
|
|
, ( ) =0 |
= (0, ), |
если Γ |
|
|
|
||||||||||
|
( ) |
|
|
|
0, |
|
|
(0) |
Γ, Ω |
|
|
||||||
|
|
|
= , ( ) , |
(0, ] |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
если |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[0, ] |
|
|
0, (0) |
|
|
|
|
|
0, (0) |
– |
||||
ции единичного |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
где |
|
|
|
|
– некоторый промежуток времени, |
|
|||||||||||
начальная скорость, |
|
|
|
|
|
. Использованное |
0, (0) = |
||||||||||
|
|
|
|
– начальное значение диверген- |
|||||||||||||
∙ |
( ( , )/| ( , )|) =0, |
=(0) |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
вектора в направлении скорости здесь уравне-
ние для скорости эфира получено в [50, 52].
368
|
|
|
зависимость времени от положения , ( ) |
|
|||||||
Данная задача при определённых ограничениях на функции |
|||||||||||
0, (0) ≠ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
при |
||
решается аналитически. Выразив в её решении |
|
||||||||||
|
= ( ( )) |
|
|
|
|
|
точки на тра- |
||||
ектории |
|
( ) |
, можно найти скорость как функцию точки |
||||||||
пространства |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 ≤ . |
||
( ( )), ( ) = 0, (0) 0, (0) ( )−(0) 0, (0) , |
|||||||||||
Полученная формула позволяет оценить |
|
по характерному |
|||||||||
значению кулоновского барьера |
|
для |
протона, если предполо- |
||||||||
|
|
0 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
взаимодействие заряженных ча- |
||||||
жить, что на малых расстояниях , |
|
|
|
|
|
|
|||||
стиц определяется радиальной скоростью эфира и что именно на |
|||||||||||||||||||||||||||
порядка |
|
, |
величина радиальной скорости эфира становится |
||||||||||||||||||||||||
расстоянии |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
скорости света |
и не меняется при |
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
(0) |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
элементарной ча- |
||||||||||||
Пусть точка среды стартует |
с поверхности> , |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
стицы |
|
|
|
|
|
во внешнюю по отношению к частице сторону с |
|||||||||||||||||||||
начальной скоростью, равной средней радиальной скорости |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
(см. п. 20.5), и имеет радиальную компоненту |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
Тогда |
|
|
|
0, (0) = |
0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
0, (0) = ( |
∙ )|=0, =(0) |
= 2 |
|
= |
= . |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
Для 0 получаем условие |
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
. |
||||||||||||
≈ |
|
|
2 |
|
|
|
|
| 0| ≈ |
−2 |
|
|
−2 |
|
|
|||||||||||||
|
|
0 |
|
|
, |
|
|
или |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
369 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Константа преобразования единиц измерения в этом случае
равна |
|
|
|
|
,0 |
,0 0 |
|
|
|
|
|
|
|
3 |
1/2 |
3 |
(247) |
||||
|
|
|
/(c см |
3/2 |
|
|
|
|||
6.7 ∙ 10 |
[г |
|
)], [статКулон/см ]. |
|
|
|||||
Важно отметить, что достоверность найденной оценки |
|
ве- |
||||||||
рифицируется хорошим соответствием значений, полученных0 |
для |
|||||||||
(оценка |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
различных физических процессов: на основе предельной напря- |
||||||||||
жённости |
|
(оценка (239) в п. 20.3) и кулоновского барьера |
||||||||
оценок через |
0 |
((237) в п. 20.2) и ,0 |
верифицируется близостью |
|||||||
п. 20.4). |
|
|
|
|
|
|
||||
|
(244) в п. 20.6). Значение |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
через импульс фотона ((242) в |
|||
Значения (245), (246) также подтверждаются анализом,
проведённым в п. 18.10, 21.12, 23.6.1–23.6.3, 23.8, 23.9.2, 23.9.6, 23.10.1, 24.3, 16.2, 23.12, 23.13, 11.2, 14.2, 23.14.
В общей сложности оценка величины плотности невозмущённого эфира (245), (246) основывается более чем на тридцати реальных экспериментах.
Дополнительные новые относительно недорогие эксперименты для верификации наличия эфира и оценки величины его параметров предложены в разделах книги, номера которых перечислены на с. 698.
Представленные результаты позволяют перейти к детальному количественному описанию явлений микро- и макромира, что открывает возможность изучения эффектов, которые могут лечь в основу принципиально новых технических систем для оперирования с энергией, информацией, гравитацией.
20.8.Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
Большое значение для качественного понимания эфиродинамики имеют труды В.А. Ацюковского [73–76, 225]. Однако их
371
содержание носит во многом натурфилософский характер и не позволяет провести важные для практики количественные исследования.
|
|
В [73, кн. 2, с. 83] плотность эфира |
|
|
, измеряемая в |
|
||||||||||||||||||
зрения самых |
|
Ац |
= 0 |
= 8.85 ∙ 10 |
−12 |
[Ф/м] |
|
|
|
|||||||||||||||
м ] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
3 , полагается количественно равной |
диэлектрической прони- |
||||||||||||||||||||||
|
|
Ац |
|
|
|
|
|
[кг/ |
||||||||||||||||
цаемости вакуума |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. Здесь с точки |
||||||||
|
|
|
|
|
|
базовых оснований физики совершается первая |
||||||||||||||||||
|
|
Вторая ошибка состоит в |
|
[ 0] = [Ф/м] |
|
|
Ац = [кг/м ] |
|||||||||||||||||
ошибка, которая состоит в приравнивании физических величин, |
||||||||||||||||||||||||
имеющих разные размерности: |
|
|
|
|
|
и |
|
|
0 |
3 . |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
абсолютизации значения как ми- |
|||||||||||
ровой константы. На самом деле, понятие |
|
|
появилось лишь в |
|||||||||||||||||||||
результате введения в системе СИ четвёртой0единицы измерения |
||||||||||||||||||||||||
заряда |
[м] |
.[кг] [с] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[А] |
|
|
|
|
|
|
||||||
– силы электрического тока |
|
|
, как независимой от других трёх |
|||||||||||||||||||||
ряда в [Кл] |
|
|
|
|
|
|
[Кл] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
10 |
|
|
|||||
единиц |
, |
|
, |
|
, и |
определения через |
|
|
единицы измерения |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
[А] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
В СИ один |
|
|
полагается равным |
|
единиц за- |
||||||||||||||
|
|
|
|
СГСЭ, где |
|
– скорость света, см., например: [28, с. 18, |
||||||||||||||||||
217, 357]. Смысл и величина |
|
устанавливаются на основе срав- |
||||||||||||||||||||||
нения закона Кулона в СИ с |
законом Кулона в СГС [28, с. 357]. |
|||||||||||||||||||||||
|
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
не |
|
10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ввести не |
|||
|
|
Таким |
образом, если в СИ единицу заряда |
|
||||||||||||||||||||
равной |
|
СГСЭ, то величина изменится. |
|
Это означает, что |
||||||||||||||||||||
|
|
|
[Кл] |
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
является мировой константой, а служит лишь для преобра- |
|||||||||||||||||||||
зования единиц СГСЭ в СИ. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
0 |
|
В приложении 5 обсуждена избыточность системы СИ с ма- |
||||||||||||||||||||||
тематической точки зрения, приводящая к тому, что в одном из
полученных из опыта физических законов, записанном в СИ, для |
|||
мента |
|
0 |
0 |
согласования входящих в него величин требуется введение кон- |
|||
станты |
|
или константы . Например, известная из экспери- |
|
|
электростатическая теорема Гаусса в СГС (28) связывает |
||
размерности двух физических величин – напряжённости элек-
трического поля и плотности заряда |
|
. Теперь, если опреде- |
||
лить заряд независимо |
от размерности |
, то для сохранения за- |
||
кона (28) потребуется ввести в нём |
постоянный множитель, что |
|||
|
|
|
||
фактически и делается в СИ.
372