Учёт свойств эфирной среды позволил определить пороговую плотность макроскопической энергии, численно равную плотности энергии эфира (249), существенное превышение которой может привести к катастрофе из-за достижения плотностью кинетической энергии эфира уровня плотности кинетической энергии эфира в электроне и протоне (360).
Кроме того, в системе безопасности вращающегося генератора энергии необходимо учитывать возможность его взаимодействия с созданным вращением эфирным вихрём, в том числе резонансного, возникшего, например, из-за чрезмерных механических вибраций или под влиянием внешнего течения эфира.
Детальный количественный анализ эфирных гипотез аварий на ЧАЭС и СШ ГЭС и точный расчёт критических порогов требуют построения адекватной модели микромира и численного моделирования на основе решения уравнений эфира (4)–(6), (15).
Возможность эфирного характера рассмотренных аварий показывает чрезвычайнуюактуальностьзадачи анализа с эфирных позиций всех больших техногенных катастроф, не имеющих убедительного объяснения.
15. Классификация установившихся потоков эфира
Проведём классификацию потоков эфира на основе эфирных представлений для электрического, магнитного полей и поля
силы Лоренца. Формула для поля силы Лоренца (25) позволяет |
|||||
|
и магнитный |
|
×. / = 0 |
|
+ × / |
разделить потоки эфира (не обязательно установившиеся) на три |
|||||
= 0 |
|
|
= 0 |
, гравитационный |
|
типа: |
электрический |
|
|
||
Далее, опираясь на классификацию потоков, рассмотрим установившееся движение объекта в заданном потоке эфира и изучим взаимодействие объектов.
В данном пункте предполагается отсутствие источников и |
|||
рактеризуется |
= 0 |
и |
= 0 |
внешних сил: |
|
. Внутреннее напряжение эфира ха- |
|
давлением (см. с. 38).
242
Отметим, что ненулевые и могут принципиально изменить свойства потока эфира.
15.1. Электрический поток эфира
Рассмотрим случай× / ≈, когда0 магнитная компонента поля силы Лоренца мала . Такой поток эфира будем называть электрическим. При установившемся течении в отсутствие внешних источников и сил плотность и скорость этого потока должны удовлетворять уравнению неразрывности (22), уравнению движения (23) и условию отсутствия магнитной компоненты поля силы Лоренца
| | ( | |) − × × ( ) = −× = 1 × × ( ) = 0
,0
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(178) |
|
|
| | ( | |) = − |
|
||||
|
× × ( ) = 0. |
|
||||
|
Изучим электрический поток эфира, имеющий геометрию, |
|||||
близкую к сферической. |
|
, |
|
( , , ) |
|
|
зисными векторами , |
|
|
|
|||
|
Одним из простейших решений первого и третьего уравне- |
|||||
( , ) , такой, что |
|
|
|
|
= ( , ) |
|
ний в сферической системе координат |
|
с единичными ба- |
||||
является вектор
( , ) ( , ) = sin1 ,
243
где 1 – произвольная константа, то есть поток эфира, двигающийся только в азимутальном направлении.
Данный электрический поток эфира исследуется здесь лишь
в качестве иллюстрации. У первого и третьего уравнений есть и |
||
Также |
|
|
другие решения, например, с ненулевой радиальной компонен- |
||
той вектора |
. |
|
|
важно иметь в виду, что электрический поток эфира |
|
от макроскопического объекта может определяться совокупностью потоков от множества составляющих его более мелких объектов. Отметим ещё, что при непрерывном обтекании объекта потоком слабосжимаемой среды не происходит заметного увлечения объекта в направлении движения потока из-за парадокса Даламбера [26, п. 100; 15, с. 172, 303].
На данном решении имеем для градиента давления |
|
||||||||||||||||||
− = − |
|
3 |
1 |
|
|
2 |
|
− |
1 |
3 |
sin |
3 |
|
. |
|
||||
Для определения |
|
sin |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ние состояния (15) при |
и |
|
|
по отдельности привлечём уравне- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
+ |
|
|
, |
|
|||||||||
− = |
|
|
= |
|
|
|
|||||||||||||
Это уравнение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
= 0. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
которое с учётом второго уравнения системы (178) даёт |
|
||||||||||||||||||
Таким образом, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ( , ) ( , ) |
|
||||||||
|
означает отсутствие градиента скорости в элек- |
||||||||||||||||||
трическом потоке эфира вида |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
где 2 – произвольная константа. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
244 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда |
|
= sin | 12|. |
|
≤ |
|
Величина |
|
|
условием |
в |
, где – скорость света (скорость свободного |
распространения возмущений в эфире).
Из второго уравнения в (178) с учётом (166) получаем для электростатического поля
,0 |
= − |
|
− | 12 2| cos2 |
. |
(179) |
|
|2 1 2| |
|
|||
Рассмотрим |
|
sin |
sin |
|
|
|
электрический поток эфира, имеющий геомет- |
||||
рию, близкую к цилиндрической. Одним из простейших реше-
ний уравнений (178), (15) в цилиндрической системе координат |
||||||||||||||
( , , ) с единичными базисными векторами |
, , является |
|||||||||||||
= , |
|
= 2 |
, |
= |
|
1 |
|
. |
|
|
||||
|
|
|
|
|||||||||||
При этом |
,0 |
= − |
|
122 |
. |
| 2| |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
трическому полю |
|
|
с |
|
|
|
|
( , , ) |
|
|
|
|||
уравнении системы = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
∙ ( ) = 2 |
|
|||||
В декартовой системе координат |
|
|
|
|
постоянному элек- |
|||||||||
|
|
|
|
источником |
|
|
|
в первом |
||||||
|
(178), (15) соответствует поток эфира |
: |
||||||||||||
|
|
|
|
245 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||