Добавил:
course-as.ru Авшаров Евгений Михайлович, ejen@course-as.ru Инвестор и Технический директор ООО 'КУРС-АС1', Москва, http://www.course-as.ru, Все наиболее важное обо мне:http://www.course-as.ru/Avsharov.html Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Бычков. Зайцев. Математическое моделирование электромагнитных и гравитационных явлений. Изд-3.pdf
Скачиваний:
88
Добавлен:
22.07.2023
Размер:
8.02 Mб
Скачать

достаточно простейшей формы уравнения его состояния

 

 

, учитывающего лишь механические свойства, см. п. 1.4.

В заключение2

 

=

ещё раз подчеркнём, что модель эфира суще-

( )

 

 

 

ственно дополняет и обобщает, в том числе количественно, термодинамические и статистические представления о движении материи. В частности, обобщает и уточняет процесс передачи тепла с помощью понятия теплового кванта, см. с. 403, 404.

22.Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации

В общем случае течение эфира около объекта, размер пограничного слоя и возникающую со стороны эфира силу воздействия на объект необходимо рассчитывать на основе решения исходной системы уравнений эфира (4)–(6). Однако теоретические результаты п. 16.1 и 16.2 позволяют приближённо оценить значения радиусов пограничных слоёв.

22.1. Заряженные объекты

Эфирное представление заряда объекта, полученное в п. 16.1, даёт возможность по заданной величине заряда оценить характерное расстояние от центра заряженного объекта до внеш-

ней границы пограничного слоя.

диусом 0. Обозначим через характерное расстояние от центра объекта до внешней границы пограничного слоя, в котором об-

Рассмотрим объект шарообразной формы с характерным ра-

разуется вихревое или разрывное течениеobj , приводящее к появлению обобщённой силы Жуковского (192). Здесь для получе-

ния оценок, в отличие от классической теории подъёмной силы, где изучаются конкретные формы крыла, геометрия обтекаемого

450

 

 

Упростим

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

потоком объекта приближённо описывается двумя эффектив-

ными размерами

 

 

и .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

obj и ,obj, что

±1 (см. формулу для на с. 257). Тогда

 

 

 

 

 

 

выражение (191), предполагая такое поведение

 

 

 

 

= ,0

 

± ,0 = ± ,0

43 ( 3

03).

0

содержащей характерные

 

 

 

определяется разностью

 

 

В этой оценке величина

 

 

3

3,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

значения размера пограничного слоя и

размера объекта. Из неё находим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

=

 

3

 

03

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

+ 4

,0.

[3/2

 

]1/2

 

 

 

 

 

 

пределённым

зарядом

 

| |

 

 

 

0 = 2

 

/c = статКл

=

 

−8

 

размер

 

 

 

 

 

 

= 29.979 [см

г

 

10

 

Например, для сферы радиуса

 

 

см

 

с равномерно рас-

]

 

Кл]

 

 

 

 

0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0

 

2.0001

[

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

пограничного слоя близок к

 

 

 

 

 

см . Близость

 

к

 

 

соответствует эксперименту, так как при

сближении макроскопических заряженных тел не наблюдается сильного изменения закона их взаимодействия.

Оценим характерное расстояние от центра элементарной за-

 

| | =

4 (

0 ) , /3

 

−10

 

 

ряженной частицы до внешней границы пограничного слоя из

яния 0, равного

 

| | = 4.8032

10

 

 

[статКл]

равенства

 

 

3

3

 

по

извес ному значению

элементарного заряда

 

 

 

 

 

 

 

. Для рассто-

 

 

радиусу электрона или протона

 

 

 

) = 2.1032

10−14 [см],

 

 

= /(

 

радиус2.6пограничного10−5 [ ] слоя примерно одинаковый и составляет см .

451

и протона.

 

 

получилась много большей радиусов электрона

±1

Величина

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Однако, возможно, использованное приближение

 

 

даёт слишком завышенную оценку . Для получения

точной

 

 

оценки необходимо понять структуру электрона и протона и рассчитать течение эфира в пограничном слое каждого из них на ос-

нове решения исходных уравнений эфира.

 

 

поля,

~ 10

−3

[см]

 

 

 

ния Значение

оказалось много меньше характерного расстоя-

 

между вихрями эфира в модели магнитного

 

рассмотренной в п. 19.2. Такое соотношение расстояний

 

 

 

и подтверждает возможность применения для

элементарных

 

 

частиц формулы (192), при получении которой предполагалось

Эфирное

 

 

 

слабое изменение силового поля в области пограничного слоя.

Для меньших

 

это предположение тем более выполнено.

 

 

представление силы Лоренца (192) и оценки поз-

воляют заключить, что воздействие электрического и магнит

-

ного полей на заряженный объект может осуществляться на расстояниях, отличающихся от размера самого объекта, так как силовое взаимодействие соответствующих потоков эфира происходит в пограничном слое.

В общем случае вычисление силы требует более точного описания пограничного слоя, например, с помощью численного расчёта движения эфира вокруг той или иной модели объекта на основе исходных уравнений динамики эфира. Здесь необходима аккуратная постановка граничных условий, в том числе учёт возможного проникновения потока эфира через границу объекта.

22.2. Объекты, обладающие массой. Оценка скорости вращения гравитационного потока эфира вокруг Земли, его градиента давления и давления

В п. 16.2 получена оценка размера гравитационного пограничного слоя :

452

 

 

 

 

 

 

1

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

= 2

,0

,

 

 

 

 

 

которая позволяет

приближённо

 

 

рассчитать

 

по заданной

Например,

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

массе объекта

 

[г] = 10

[кг]

 

 

 

 

 

8 = 10

 

 

 

 

 

6.37 10

характерный размер пограничного слоя для объ-

[см]

4

 

составляет

 

 

 

 

 

.

 

 

екта массы

 

 

 

 

 

 

 

 

 

на поверхности Земли

 

,0 = 2 10

−9

[г/см ]

 

 

 

 

43 [см]

 

 

 

 

 

 

3

 

 

плотности

невоз

ущённого эфира

 

 

 

 

при

Характерные размеры гравитационных пограничных слоёв

электрона и протона в потоке эфира около поверхности Земли

1

3

 

 

 

 

−14

[см], , / 3.4 10

−4

 

, = 2

 

,0

 

1.3 10

 

 

,

 

1

 

3

 

5.6 10

−13

[см], , / 27.

 

 

, = 2

,0

 

 

 

Таким образом, согласно данным приблизительным оценкам, гравитационный пограничный слой расположен внутри элек-

трона и вне протона.

 

 

 

 

 

 

имеется

 

 

 

 

 

 

 

 

 

отно-

Оценим значение азимутальной скорости эфира

 

 

сительно объекта

 

, исходя из предположения, что

вокруг Земли

 

 

,0

 

бодного

 

 

 

2

2

 

 

 

 

 

 

рассмотренный в п. 16.2 гравитационный поток эфира с

 

 

 

9.8 10

[см/с ]

 

 

 

 

центром , совпадающим с центром Земли. Для ускорения сво-

6.37 108 [см]

 

5

.

 

 

 

 

,0 =

 

падения

 

/[см/с]

 

и среднего радиуса

 

/ 7.9 10

 

 

 

 

 

 

 

 

Земли получаем вблизи её поверхности

 

 

Числитель оказался равен первой космической скорости, ко-

торую требуется сообщить объекту для превращения его в спутник Земли, обращающийся по круговой орбите, имеющей близкий к радиус.

453

Оценим величину ,0 , определяемую константой , ис-

ходя из доступных экспериментальных сведений.

Запуски ракет в направлении вращения и против вращения

Земли показывают [80], что разница в их траекториях соответ-

(2 /(24 60 60)) 6.37 10

sin 4.6 10 sin [см/с]

8

 

4

ствует линейной скорости вращения поверхности Земли.

ракеты, то при таких запусках ,0

была сравнима со скоростью

Если бы скорость эфира

 

наблюдались бы различия в траекториях из-за изменения её скорости относительно эфира, см. (197). Если скорость эфира была бы много меньше скорости ракеты, то различия в траекториях наблюдались бы при движении тел с «обычными» скоростями. Отсюда заключаем, что скорость враще-

ния эфира вокруг Земли

 

 

должна быть много больше первой

 

11.2 10 5[см/с0],

10

 

 

 

 

космической

скорости,

 

например, больше второй космической

,0

 

[см/с].

 

вращения

скорости

7.9 10 <

3 10

 

 

5

 

, но ограничена скоростью света:

Получим

более точную

оценку

скорости

 

 

эфира вокруг Земли около её поверхности.

Воспользуемся сред-

 

,0

 

ними значениями и направлениями магнитного и электрического полей вблизи≈ −поверхности0.6 10 [Земли], [121,130с. 1183,[ /м1196], ]

−4 Т В

где и – единичные радиальный и меридиональный векторы

сферической системы координат с началом в центре Земли, угол откладывается от оси её вращения.

Согласно классификации потоков эфира, в гравитационном потоке (180) имеем + × / 0.

454

где –

 

 

,

2.17 10 [

 

/с],

 

Отсюда находим

 

0,

 

 

 

 

 

0,

 

 

см

 

(304)

 

 

 

 

 

 

 

азимутальный единичный вектор.

0, Использование найденной по измерениям оценки скорости в теоретических результатах позволяет верифицировать

адекватность теории сравнением её следствий с экспериментальными данными. Например, формулы (72) и (194) дают теорети-

ческое представление электрического поля Земли

 

 

 

= 0

0,

 

 

2 .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0,

 

 

 

~ 1

 

[

 

/м]

 

порядка радиуса

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

 

при выводе (194)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В

 

на расстояниях

Подставив сюда

 

 

 

, получаем

 

 

 

 

 

 

 

Земли

 

 

. С учётом множества сделанных

 

 

упрощений, значительного разброса направле-

ний и значений магнитного поля [121, рис. 44.1–44.5, табл. 44.9],

10 [ м]

1 [ /м]

 

 

 

 

быстрого падения электрического поля, которое на высоте более

к составляет менее

В

[28, с. 82], заключаем, что со-

ответствует среднему по измерениям на

к полю Земли. Та-

кой вывод, согласно методологии

математического моделирова-

 

10 [ м]

 

ния, свидетельствует об адекватности использованных в формулах (72) и (194) теоретических представлений о классификации

гравитационного потока эфира (180) и понимании гравитацион-

ния из (200) можно найти

 

0,

 

 

 

ного притяжения как силы давления эфира (164).

объектов

 

 

 

 

 

 

 

 

По известным скорости

 

и ускорению свободного паде-

 

 

 

 

величину множителя для типичных

 

 

 

1.33 10 .

0,

 

эфира в

 

 

 

455

 

Значение

 

позволяет оценить по формуле (195) скорость

 

пограничном слое объекта

 

. Для рассмотренного

Превышение скоростью

 

[кг]

получаем

0, 3.0 10

[

см

/с]

.

выше объекта массой 10

 

 

9

 

 

 

 

 

 

 

 

 

можно связать с 0,

 

эфира в пограничном слое объекта

 

 

скорости вращения эфира вокруг Земли

 

 

 

 

 

об-

разованием вихрей при наложении

внешнего движения эфира на

 

,0

 

 

 

 

 

движение эфира, обусловленное строением структурных элемен- тов объекта. 6.37 108 [см]

Вблизи поверхности Земли, , градиент гравитационного давления эфира (объёмная плотность эфирной гравитационной силы), согласно (194), (246), (304), имеет следу-

ющий порядок

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

0.147 [

дин

/см ] =

=

Н

 

2

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

,0

 

0,

 

 

 

 

 

,0

 

0,

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3

1.47

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

[

 

 

 

 

 

 

−3

 

[

 

 

 

 

 

[ /м ] 0.15

 

 

 

/м ] = 0.15 10

 

 

гс

/см ].

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

кгс

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Величина плотности гравитационной силы относительно мала, однако её действие усиливается в пограничном слое объекта, см.

формулы (195), (196). Представляет большой интерес научится уменьшать эту силу, например, за счёт создания препятствия из трудно проницаемого для гравитационного потока эфира0, материала или уменьшения (нарушения) скорости эфира (195) в

пограничном слое объекта, см. п. 23.10.

Гравитационное давление эфира около поверхности Земли по сравнению с бесконечно удалённой точкой достаточно велико

 

,0

2

 

,0

2

 

 

0,

 

0,

 

=

 

 

дин

 

 

+∞ +

 

Н

 

=

=

 

2

 

 

 

 

2

 

7

 

 

 

 

 

гс

6

 

 

2

 

,0

0,

кгс

[

 

 

 

 

 

 

 

/м ] =

9.38 10

 

 

/см ] = 9.38 10 [

 

На

 

 

9.56 105 [

/м2

] = 9.56 104 [

 

/см2

].

 

 

 

 

малом по сравнению с радиусом Земли расстоянии,

например = 100 [см], гравитационное давление мало

 

 

 

 

 

 

 

 

 

456

 

 

 

 

 

 

 

Соседние файлы в предмете Эфиродинамика