Отметим, что введение скорости направленного движения заряженных частиц, их концентрации и связи с силой тока (204) исторически следует из электрохимических экспериментов, в которых носители заряда регистрировались в измерениях, но реальная причина их движения не определялась. В случае проводов, по которым течёт ток, использование формулы (205) не подтверждено прямыми экспериментами. Наоборот, опыты со взрывом проволочек (п. 18.10) и другие сведения и эксперименты (п. 12.2, 12.3, 21.11, 23.2.1, 23.2.2, 23.3, 23.6.1, 23.6.2, 23.9.1, 23.9.2, 23.9.5) показывают, что не электроны являются основным носителем энергии электрического тока в проводе.
Таким образом, мощность, выделенная в цепи, обусловлена, в первую очередь, потоком эфира, который при наличии заряженных частиц может приводить их в движение.
18.3.Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
|
Рассмотрим объём, в котором под действием потока эфира |
|||||||||||||
ствием сил |
, |
|
(см. п. 16.1) и течения эфира имеет вид |
|||||||||||
происходит движение некоторых заряженных частиц с объёмной |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
плотностью . Пусть уравнение движения этих частиц под дей- |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
= ( |
− ) sign |
− , |
|
|
|
|||
ния |
с частицами эфира, |
|
– знак |
|
|
– частота их столкнове- |
||||||||
где |
– скорость заряженных частиц, |
|
||||||||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
заряженной частицы. |
|||||
|
|
. При таком определении значение |
|
|
= |
|||||||||
sign / ,0 |
|
|
|
|
тока заряженных частиц как |
|
||||||||
| | |
Введём плотность |
sign |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
плотности тока |
||
|
увеличивается с ростом частоты столкновений |
|
заряжен- |
|||||||||||
ных частиц с частицами эфира. Уравнение движения заряженных частиц принимает вид
275
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
− . |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Общее решение |
2 |
уравнения,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
этого |
есть |
|
. |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
= e |
|
(0) |
+ 0 |
e |
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
||||||||
ние даёт |
− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
предпоследнее выраже- |
||||||||
|
Для постоянного во времени тока |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
= |
,0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Воспользовавшись уравнением для закона сохранения им- |
|||||||||||||||||||||
пульса эфира в виде (24) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
+ = |
|
,0 |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
получим в условиях установившегося течения / = 0 |
||||||||||||||||||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
– единичный вектор в направлении . |
|
|
|
||||||||||||||||||
для полного тока частиц |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
| | = | |/ |
через ко- |
|||||||||
|
Умножив модуль этого выражения на площадь |
|
, |
|||||||||||||||||||
торую протекает эфир и применяя формулу |
|
|
|
, находим |
||||||||||||||||||
|
|
| | = | | = | | |
|
|
|
= |
|
|
, ≡ , |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
276 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
имеем [28, с. 194] |
|
|
|
. Для |
|||||
|
– электрическое сопротивление участка длины |
|
||||||||||||||||||
удельного сопротивления |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
0 ≡ |
|
= . |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Удельное сопротивление |
|
|
устанавливается |
экспериментально. |
||||||||||||||||
|
Таким образом, |
известная из экспериментов в электрохими- |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ческих ячейках и газовых разрядах формула |
|
|
|
является |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
уравнения дви- |
|||
следствием закона сохранения импульса эфира и= / |
|
|
|
|||||||||||||||||
жения заряженных частиц в потоке эфира. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
18.4. Электрическое сопротивление в проводе |
|
|
|
||||||||||||||||
товку |
|
|
эл |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В п. 12.2 получена общая формула (155) для электрической |
|||||||||||||||||||
тивления |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
проводимости . В данном разделе рассмотрим эфирную трак- |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
0 = 1/ эл |
≡ |
2 ∙ . |
[ 1, 2] |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
сопротивления |
|
и другое представление удельного сопро- |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
участка цепи. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Напряжение в проводе цепи на участке |
|
|
|
определяется как |
|||||||||||||||
водаПри, |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
= ≈ , где – единичный вектор вдоль про- |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
= , |
|
= 2 − 1. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Рассмотрим определение сопротивления |
участка цепи с |
||||||||||||||||||
напряжением и током total |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
≡ total. |
|
|
|
|
|
|
(206) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
277 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В случае |
|
= |
≈ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= total. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Согласно эфирному определению электрического поля (21), |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
= 2 ( )2 − × × ( ) . |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
Полный ток через поперечное сечение провода равен ин- |
||||||||||||||||||||||
тегралу от плотности тока (34), который с учётом |
эфирного опре- |
||||||||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||||
деления магнитного поля (20) имеет вид |
| |2 |
|
|
|
|||||||||||||||||||
total = |
|
× |
| |2 |
∙ = |
× |
|
× ( ) ∙ . |
||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
Тогда для сопротивления участка провода длины получаем |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
1 ( )2 |
− |
× × ( ) ∙ |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
= |
|
|
|
|
|
| |
|
| |
2 |
× |
( |
|
) |
∙ |
|
≡ 0 . |
||||||
0 |
|
|
∫ |
|
|
× |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
при ≈ , total ≈ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
Проанализируем выражение для удельного сопротивления |
||||||||||||||||||||||
|
|
0 = |
1 |
2 − × ( × ) ∙ |
. |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
total |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
278 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|