следнем случае можно ожидать усиление | |, так как двойниковые границы имеют свою структуру, отличную от основной структуры материала, и должны усиливать завихрение эфира.
Предложенные эксперименты могут дать дополнительное подтверждение существования эфира.
23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
Идея предлагаемого здесь эксперимента является модификацией опыта [182], в котором Д.С. Баранов и В.Н. Зателепин рассматривали влияние вращения диска на флюгер, подвешенный на тонкой нити. Между медным флюгером и диском из стали СТ3 помещалась пластина (заслонка) из меди или другого материала. При определённом её расположении флюгер начинал вращаться. С увеличением частоты вращения диска возрастала частота вращения флюгера. В опытах установлено, что влияние диска заметно изолируется металлом, полиэтиленом, бумагой, но не устраняется тонкой металлической сеткой.
Эксперимент [182] не удалось объяснить обычными физическими эффектами: воздушные и тепловые потоки от диска тщательно изолировались от внешней среды с помощью полиэтиленового кожуха; не обнаружена связь воздействия диска на флюгер с какими-либо электрическими зарядами; эффект вращения оставался при замене медной пластины флюгера на полиэтиленовую, которая не должна быть подвержена заметному влиянию магнитного поля, в том числе от мотора, вращающего диск. Не объясняет вращение флюгера и акустическое воздействие, например давление звуковых волн. Измерения звука чувствительным микрофоном и осциллографом показали, что амплитуды звука в разных направлениях и разных точках пространства близки.
Однако при замене вышедшего из строя двигателя с магнитным приводом (магнитной муфтой) на двигатель со шкивом эф-
544
фект вращения флюгера перестал наблюдаться. Это обстоятельство, а также отдельные постановочные эксперименты с вращением магнита около флюгеров различных конструкций, выполненные Ф.С. Зайцевым, привели к выводу, что либо в опыте [182] наблюдался эффект электромагнитной индукции от использованного первоначально мотора с магнитной муфтой, либо эфир раскручивался в основном магнитной муфтой, а не диском.
В любом случае идея демонстрации механического движения под действием эфира заслуживает особого внимания. Основная проблема приведения флюгера в движение потоком эфира, созданным диском, состоит в подборе материала для диска, который бы хорошо раскручивал эфир, создавая течение эфира не только внутри, но и вне диска, и материала для флюгера и за-
слонки, который бы хорошо его задерживал. Перечень материалов для тестирования дан на с. 596. В то же время флюгер должен быть достаточно лёгким для обеспечения чувствительности. Необходимо длительное раскручивание диска из-за плохого механического сцепления эфира с обычными веществами (вследствие малых размеров и вязкости ньютониев).
Интересно отметить, что эксперимент Баранова – Зателепина и предлагаемая ниже его модификация не требуют специального оборудования. Поэтому такие опыты могли быть поставлены сотни лет назад. Однако сведений о проведении подобных экспериментов в прошлом не найдено.
Вид сверху схемы предлагаемого эксперимента изображён на рис. 19.
Начало системы1 координат расположено в центре вращаю-
щегося диска . Диск окружён тонким цилиндром, изолируювоздуха, но пропускающим течение эфира. Такой
щим движение
цилиндр не требуется, если эксперимент проводится в вакууме. |
||||
0 |
0 |
|
|
|
Флюгер представляет собой прямоугольную пластину дли- |
||||
ной и высотой |
|
, подвешенную на тонкой нити. Ось вращения |
||
флюгера проходит через точку |
2 |
и делит его на две одинаковые |
||
прямоугольные лопатки. |
|
|||
|
|
|
545 |
|
Рис. 19. Схема эксперимента с вращающимся диском и флюгером.
Широкое цилиндрическое кольцо с разрезом (заслонка) препятствует течению эфира, сгенерированного вращением диска. В результате это течение воздействует в основном на лопатку, находящуюся вне разреза (вне тени). Если течение эфира тормозится о лопатку, то переданный импульс приводит к вращению флюгера с угловой скоростью .
Результаты п. 23.6.4 |
позволяют рассмотреть альтернативный |
||
|
2 |
||
области вращения |
|
1 2 |
|
вариант эксперимента, в котором сначала длительно раскручива- |
|||
ется большой диск радиуса |
|
. Затем он быстро удаляется и в |
|
размещается кольцо с флюгером. Такой вариант эксперимента не требует раскрутки эфира вне диска.
546
Получим теоретическую оценку угловой скорости 2 в конструкции, показанной на рис. 19.
Анализ экспериментов с униполярным генератором показал, что вращение проводящего диска вызывает вращение эфира. Причём эфир движется практически вместе с диском, см. с. 483.
Известно, что вращение цилиндра слабосжимаемой среды как твёрдого тела представляет собойΓ круглый цилиндрический вихрь постоянной завихренности [15, с. 297]. Непрерывное поле скоростей внутри и вне такого вихря вычислено аналитиче-
ски, например, в [15, с. 297, 298]. Вне вихря вектор скорости |
|||||||||||||
среды всегда направлен перпендикулярно радиус-вектору : |
|||||||||||||
|
= |
2 |
sin , |
|
= |
2 |
cos , Γ = 2 1 |
12, |
|
||||
где |
1 |
– |
|
|
1 |
|
|
|
( , |
|
|||
|
|
радиус вихря, |
– его угловая скорость, |
) – цилин- |
|||||||||
чении эфира. |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||||
дрические координаты точки вне окружности радиуса . |
|||||||||||||
|
Оценим угловую скорость |
|
|
|
|
таком те- |
|||||||
|
|
|
вращения флюгера в 1 |
||||||||||
Отметим, что в реальных условиях из-за неоднородностей и дефектов кристаллической решётки диска, неровностей его поверхности и вращения в воздушной среде, а не в вакууме установившееся течение эфира может оказаться спиралевидным. Здесь такое течение не рассматривается, то есть радиальная компонента скорости считается пренебрежимо малой. Однако приведённые ниже количественные результаты могут быть обобщены и на случай ненулевой радиальной скорости.
Для упрощения выкладок будем предполагать, что флюгер
непроницаем для относительно слабого потока эфира, поток |
|||
[− /2, /2] |
|
0/2 |
|
эфира передаёт флюгеру импульс только вне теневой области |
|||
|
(если длина лопатки |
|
достаточно мала) и |
вращение флюгера вызывает лишь поперечная к его плоскости компонента потока эфира
547
= | |cos |
= | 1| 12 |
|
|
|
, − |
, . |
||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
рассматриваемой области плот- |
||||
Кроме того, будем считать, что в |
|
|
|
2 2 |
||||
Плотность кинетической |
≈ ,0 |
. |
|
|||||
ность эфира меняется слабо |
|
|
|
|
||||
около точки |
энергии поперечного к лопатке по- |
|||||||
,0 |
|
|
|
|||||
тока эфира в точке |
есть |
|
|
2 |
(12). В элементарном объёме |
|||
кинетическая энергия равна
,0
Суммируя по всему объёму, ометаемому одной лопаткой флюгера вне тени, находим кинетическую энергию поперечной компоненты потока эфира в этом объёме
= |
0 |
|
20 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
= |
|
|
||||
|
|
|
,0 |
|
|
|||||||||||||
|
0 |
0 |
|
0−2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||||
,0 0 0 |
2 |
=2 = |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
2 2 |
|
|
|
2 |
|
2 |
cos2 |
|
|
|
|
||||
,0 0( 1 1 ) |
|
|
|
|
0 |
|
|
2 |
|
. |
|
|
||||||
|
|
0 |
|
−2 |
|
|
|
|||||||||||
рему косинусов, |
|
|
1 2 |
(рис. 19), применяя дважды тео- |
||||||||||||||
Из треугольника |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
находим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
2 = 2 + 2 − 2 |
cos , |
|
cos( − ) = |
|
|
. |
||||||||||||
|
|
2 |
||||||||||||||||
Тогда, учитывая, что cos( − ) = −cos , |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
548 |
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
|
20 |
2 |
|
|
(2 2 − 2 cos )2 |
|
||
= ,0 0( 1 1 ) |
0 |
|
−2 |
4 2 |
( 2 |
+ 2 −2 cos )2 |
= |
||||
2 |
2 |
|
2 |
2 |
|
|
( |
− cos )2 |
|
||
,0 0( 1 1 ) |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
0 |
|
|
−2 |
( 2 |
+ 2 − 2 cos )2 |
. |
||||
Данный интеграл может быть найден аналитически в системе символьных вычислений Maple [247]. Однако результат
получается слишком громоздким для анализа. Поэтому рассмот- |
|||||||||
В этом |
|
|
|
|
в котором размер лопатки |
|
0/2 |
|
|
рим эксперимент, |
много меньше |
||||||||
расстояния |
|
|
|
|
флюгера: |
|
. |
||
|
между осями вращения диска и 0/2 |
|
|
|
|||||
|
случае |
( − cos )2 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||
|
|
−2 |
( 2 |
+ 2 − 2 cos )2 |
≈ 2 2 |
|
|
|
|
и кинетическая энергия поперечной к лопатке компоненты по-
тока эфира в объёме, ометаемом одной лопаткой вне тени, равна
= ,0( 1 12)2 16 020.
За один полный оборот флюгера не затенённая перегородкой
область течения эфира проходится дважды: по одному разу каж- |
||
няется за это время. |
2 |
|
дой лопаткой. Поэтому на одном полном обороте эфир воздей- |
||
ствует на флюгер с энергией |
|
, если течение эфира слабо ме- |
Далее будем рассматривать половину оборота флюгера, соответствующую прохождению незатенённой области =одной1, … ,лопаткой. На каждом -м прохождении этой области, ,
549
угловая |
скорость |
вращения флюгера получает |
приращение |
||
∆ 2, , и за полуоборотов становится равной |
|
||||
|
|
|
|
2, = ∆2, . |
(338) |
|
|
2, |
=1 |
|
|
нити, и |
|
пренебрежём энергией, идущей на закрутку |
|||
Для оценки |
|
|
|||
применим упрощённую модель взаимодействия потока эфира со структурными элементами материала флюгера. Будем
полагать, что на -м полуобороте вся кинетическая энергия эфира |
||||||||||||||||||||||||
|
в незатенённой |
области, ометаемой одной лопаткой, расходу- |
||||||||||||||||||||||
∆2, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 в, |
|
||
ется на приращение кинетической энергии вращения флюгера |
||||||||||||||||||||||||
|
|
и преодоление им энергии сопротивления воздуха |
|
|
, |
|||||||||||||||||||
где |
в, |
|
|
|
|
|
|
|
|
∆2, |
|
|
|
|
в, |
|
|
|
(339) |
|||||
|
|
– энергия сопротивления воздуха одной лопатке: |
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
То есть проведём оценку |
|
|
|
сверху. |
|
|
|
|
|||||||||||||||
том инерции [26, с∆. |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
Кинетическая энергия |
пластины флюгера, вращающейся с |
||||||||||||||||||||||
|
|
2, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
угловой скоростью |
|
|
|
|
вокруг оси |
|
, определяется её момен- |
|||||||||||||||||
|
|
|
∆2, |
186, 196]: |
|
, |
|
= |
|
|
0, |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
= |
|
|
∆2, |
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
– масса |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12 |
2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
где |
|
|
пластины. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
Рассчитаем теперь энергию |
0 |
|
сопротивления воздуха на |
- |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
~ 3и[рад/с] |
~ 5 |
[см] |
|
|
||||||||||||||
м полуобороте одной лопатки |
флюгера. |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
в, |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
в ≈ 1.2 ∙ 10−3 [г/см3] |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
в ≈ 1.8 ∙ 10−4 [г/(с∙ см)] |
||||||||||||||
|
В условиях |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, плотности воздуха |
|||||||
его взякости
550
ницы: |
Re. |
= 0 в/ в = ( 2 0/2) 0 в/ в |
|
|
|||
духом Re ~ 3 ∙ 10 |
|
|
|
|
|
больше еди- |
|
число Рейнольдса |
|
|
|
|
|
||
|
Поэтому в модели торможения флюгера воз- |
||||||
можно пренебречь2 |
сопротивлением вязкости [26, с. 525– |
||||||
нено лишь вблизи оси |
|
Re = ( 2 /2) в/ в < 1 |
|
|
|||
527; 14, с. 447–453; 183, с. 67]. Сопротивление вязкости стано- |
|||||||
вится существенным при |
|
, что выпол- |
|||||
|
|
|
вращения флюгера |
|
|
. Кроме |
|
того, пренебрежём волновым сопротивлением [ |
6, с. 242, 243] и |
||||||
0.3 [см] |
|
||||||
сжимаемостью воздуха.
Ввиду относительности движения проблема нахождения силы, действующей на движущейся объект в неподвижной среде, эквивалентна проблеме нахождения силы, действующей на неподвижный объект в соответствующей движущейся среде [26, с. 520].
Для больших чисел Рейнольдса вывод общей формулы для силы лобового сопротивления непроницаемого объекта набегающему потоку осложняется тем, что структурные элементы потока при встрече с объектом не теряют скорость полностью, а обтекают объект [6, с. 239–246]. Поэтому в формулу Ньютона для получаемого объектом импульса вносят поправочный коэф-
фициент |
сопротивления |
, характеризующий интенсивность |
||||
торможения потока [6, с. |
241, |
формула (78)] и для силы сопро- |
||||
тивления принимают формулу |
|
|
||||
где и |
|
= |
п |
, |
|
|
|
– плотность и скорость набегающего потока, – пло- |
|||||
п |
|
|
|
2 |
|
|
щадь проекции объекта на плоскость, перпендикулярную к
направлению движения потока. Коэффициент |
|
обычно опреде- |
||
ляется опытным путём. Значения |
для |
прямоугольных пластин |
||
|
|
|
||
приведены, например, в [6, с. 249]. |
|
|
|
|
Вращение флюгера вызывает вращение воздуха. В результате скорость движения воздуха относительно флюгера умень-
551
шается по сравнению со скоростью движения флюгера. Этот эффект будем характеризовать коэффициентом , то есть будем
рассматривать скорость набегающего потока в виде . Для
силы сопротивления такому потоку имеем |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
п |
. |
|
|
|
|
|
(340) |
|||||||||||||||
поперечном к площадке направлении на |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
Итак, согласно (340), на |
м полуобороте, когда |
|
, со |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
стороны элементарной площадки |
лопатки |
|
|
|
около точки в |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
= 2, |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 в 2, |
|
|
|
воздух действует сила |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
где |
= /| | |
– единичный |
вектор, |
в |
|
– плотность воздуха. |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Эта сила совершает работу |
|
|
|
2 |
|
в 2, |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
в, |
= |
∙ |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
Работа всей лопатки при |
прохождении незатенённой обла- |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
сти даётся интегралом |
|
|
|
|
|
|
2 в |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
0 |
|
|
20 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
в, |
= 0 |
0 |
|
−2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
= |
|
|
||||||||||||||
|
|
2 в |
|
, |
|
2 |
|
|
3 |
|
|
|
|
0 0 |
|
|
2 |
в |
, |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||
|
0 |
|
|
|
2 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
64 |
|
2 |
. |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
Подставим полученные соотношения в формулу (339)
552
|
|
|
2 |
2 |
0 0 |
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
0 0 |
|
|
2 в |
|
|
2, |
|
||||||
,0( 1 1 ) |
16 |
2 22 |
= 24 |
0 |
∆2, |
|
+ 22 |
|
64 |
|
|
|
|
2 |
|
, |
|||||||||||
|
|
,0( 1 1 ) |
= |
2 |
|
|
|
2 |
+ |
0 |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
2 |
|
3 0 ∆2, |
|
|
4 |
|
в , . |
|
|
|
|
||||||||||||
|
Учтём, что |
|
2,−1 |
|
2, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
где |
2,0 |
= 0 |
2, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
, так как раскручивание флюгера происходит из со- |
|||||||||||||||||||||||||
стояния покоя. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∆2, |
|
|
|
|
|
||||||||
|
Тогда для приращения угловой скорости |
на |
-м полу- |
||||||||||||||||||||||||
обороте получаем квадратное уравнение |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
( 1 |
+ 1)∆ 2, + 2 12 2,−1∆2, |
+ 1 2, −1 |
−2 |
21 |
= 0, |
|
(341) |
||||||||||||||||||||
|
1 |
≡ 2 0, |
1 |
≡ |
0 2 в, 1 |
≡ |
,0( 21 |
1 |
) |
. |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
3 из (341) |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
При |
= 1 |
|
|
|
имеем |
|
|
|
|
|
( 1 |
12)2 |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
2,1 |
|
= ∆2,1 |
= |
|
1 |
|
= |
|
|
|
,0 |
|
, |
|
|
|
||||||||||
|
|
1 + 1 |
2 |
|
2 0 |
+ 02 |
2 |
в |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где знак плюс выбран для вращения флюгера против часовой стрелки, которое∆2в,2математике считается положительным= 2.
Решение квадратного уравнения (341) при
( 1 + 1)∆2,2 + 2 1 2,1∆2,2 + 1 2,1 − 1 = 0
есть
553
∆2,2 = |
− 1 ± 12 |
− ( 1 |
+ 1) 1 22,1 |
− 1 |
. |
|
1 |
+ 1 |
|
Выбираем положительный корень (знак «+»), так как величина скорости вращения флюгера увеличивается.
Для угловой скорости вращения флюгера на втором полуобороте получаем
|
|
|
|
∆ 2, |
|
|
|
2,2 |
|
|
|
|
2,1 |
|
|
2,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
= 1, … , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
Действуя последовательно, находим все приращения угло- |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
В |
|
2, |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и определяем угловую скорость |
|||||||||||||||||
вой скорости |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
флюгера |
|
за |
|
полуоборотов (338). |
|
= 0 |
= |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
нение баланса энергий |
|
|
2, |
≡ 2,∞ |
|
|
∆ 2, |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
установившемся режиме угловая скорость и скорость воз- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
духа перестают меняться |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
, и урав- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(341) упрощается |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2,∞ |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
1 |
|
|
|
4 ,0 |
( 1 12)2 |
|
|
|
|
|
| 1| 12 |
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
2,∞ = 1 |
= |
|
2 |
02 |
2 в |
= 2 |
|
0 |
|
|
|
2 в |
. |
|
|
|
||||||||||||||||||||
с] ≈ 5000 [об,/мин] |
, |
1 = 5 |
|
0 |
= 6 |
|
|
|
= 12 [см] 1 |
= 524 [рад/ |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
,0 |
≈ 2 ∙ 10 |
−9 |
|
[г/см ] |
|
|
|
|
|
в ≈ 1.2 ∙ |
||||||||||||||||||||||||
10 |
Для параметров |
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
, |
|
|
~ 0.1 |
|
, |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
−3 |
[г/см ] |
= 1.15 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2,∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(246), |
|
|
|
|
||||||
В случае частичного |
|
|
|
|
|
|
|
~ 4.4 [рад/с] ≈ 42 [об/мин] |
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[6, с. 249], |
|
|
|
|
|
|
получаем угловую |
||||||||||||||||
скорость вращения флюгера |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
проникновения течения эфира сквозь ло- |
||||||||||||||||||||||||||
патку 2,∞ уменьшится. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
554
Интересно, что значение 2,∞ соответствует по порядку вели-
чины угловой скорости, наблюдаемой в эксперименте [182]. Если в [182] вращение флюгера было вызвано течением эфира, то такое соответствие свидетельствует в пользу существования эфира.
Целесообразно провести обсуждаемый эксперимент в вакууме, где нет сопротивления воздуха и других, связанных с возду-
хом эффектов. Тогда в (341) |
|
|
|
и приращение на полуобо- |
||||||||||||
роте флюгера будет |
составлять |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
|
| 1| 12 |
|
3 0 ,0 |
|
|
|
|
|
|
|||||
∆2, = 1 = |
|
|
|
|
2 |
|
|
, |
= 12 0 |
= 3 [см] |
|
|||||
пока подвеска флюгера |
|
|
1 = 5 |
,0 = 6 |
|
|
|
|||||||||
не |
начнёт |
оказывать сопротивление. |
||||||||||||||
1 = 524 [рад/с] ≈ 5000 [об/мин] |
= 10 |
] ,0 |
≈ 2 ∙ 10 |
−9 |
||||||||||||
Например, для параметров |
|
|
, |
|
|
, |
|
|
|
, |
|
|
, |
|||
[г/см3] . |
|
|
|
|
|
|
∆ 2, ~ 0.058 [рад/с] ≈ 0.55 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[г , |
|
|
|
|
[об/мин(246)] приращение составит
Вращение флюгера в вакууме и соответствие приращений его теоретической и экспериментальной угловых скоростей будет дополнительным фактом, подтверждающим адекватность описания явлений природы с помощью рассматриваемой в книге
модели эфира. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кроме того, измерение в вакууме приращения |
|
|
угловой |
|||||||||
скорости флюгера за пол-оборота позволит |
получить экспери- |
|||||||||||
|
∆2 |
|
|
|||||||||
уравнения (341) имеем |
|
|
,0 |
, так как при |
1 = 0 |
из |
||||||
ментально оценку плотности эфира |
|
|
|
|
||||||||
2 |
1 |
22 |
1,0( 1 |
12)2 |
|
|
|
|
|
|
||
3 0 |
(∆2) = |
2 |
|
|
, |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
555 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|