~105 [Па] оказываются практически не зависимыми друг от друга. То есть для смеси ньютониев и макроскопических объектов в обычных условиях не применим закон Дальтона: давление смеси идеальных газов равно сумме их парциальных давлений [36, с. 152; 27, с. 34].

Таким образом, в случае сильного различия размеров атомов (молекул) и ньютониев и больших расстояний между атомами по сравнению с размером ньютония хаотическое движение атомов и ньютониев можно изучать практически независимо друг от друга. В частности, смесь ньютониев и макроскопических объектов в этом случае нельзя рассматривать как смесь газов.

Из данного вывода следует, что заметное воздействие на термодинамические параметры ньютониев может обеспечить, например, перемещение или вращение материала, в котором эффективное расстояние между его структурными элементами затрудняет движение ньютониев между ними, например, становится сравнимым с характерным расстоянием микрокинетики ньютониев. Поиск или создание таких материалов представляется важной технической задачей, решение которой откроет путь к овладению новыми эфирными технологиями, в том числе гравитацией.

Отметим, что сейчас хорошо известны способы воздействия на движение ньютониев с помощью магнитных объектов, создающих макроскопическое завихренное течение эфира (магнитов), или заряженных объектов, создающих макроскопическое переносное течение эфира. Соответствующие технологии широко используются на практике.

21.6. Теплопередача в твёрдом веществе

Как уже подчёркивалось, тепловое движение атомов, молекул и т.п.в случае их слабого взаимодействия с хаотическим движением ньютониев можно рассматривать независимо от ньюто-

402

ниев. Соответствующая теория построена в термодинамике, мо- лекулярно-кинетическом подходе и статистической физике. Однако эти теории не раскрывают механизм обмена кинетической энергией между не контактирующими друг с другом непосредственно электрически квазинейтральными объектами, например, вводят в металле не соответствующие опыту свободные электроны, см. п. 23.2.1, 23.2.2. В теории эфира механизм обмена кинетической энергией не контактирующими объектами имеет простое объяснение как взаимодействие за счёт возникновения направленного течения ньютониев между ними.

Рассмотрим простейшую модель передачи тепла в кристаллической структуре. Будем считать, что температура кристалла определяется хаотическими колебаниями его структурных элементов (атомов или молекул), а кинетическая энергия между структурными элементами кристалла передаётся хаотическими течениями эфира, создаваемыми этими колебаниями (или колебаниями внешних по отношению к кристаллу объектов). Подчеркнём, что здесь речь идёт не о хаотическом движении отдельных ньютониев, а о хаотическом течении их больших совокупностей.

Назовём течение эфира в некоторой достаточно малой области пространства, где это течение имеет определённое направление, тепловым квантом эфира или тепловым квантом. Слово «тепловой» означает здесь малую скорость кванта по сравнению со скоростью света. Хаотическое течение эфира представим в виде набора тепловых квантов.

Если для тепловых квантов выполнен принцип суперпозиции скоростей∙ ,=например0 , течение эфира в нихявляется бездивергентным , то хаотическое движение таких квантов обусловлено не взаимодействием друг с другом, а хаотическим движением их источников. В этом случае тепловые кванты ведут себя подобно вводимому в электронной теории проводимости металлов газу свободных электронов, в котором взаимодействием элек-

403

тронов между собой пренебрегают, а учитывают только их взаимодействие со структурными элементами (атомами) металла [34,

п. 147–150, с. 336; 36, с. 376–378].

В данном пункте и в п. 21.7 и 21.8 показано, что эффекты теплопроводности, вязкости и самодиффузии в эфире являются крайне малыми по сравнению с аналогичными эффектами в веществе. Поэтому передача кинетической энергии между структурными элементами кристалла посредством тепловых квантов может идти практически без её потерь. В результате если энергия тепловых квантов не тратится на увеличение внутренней энергии структурных элементов, то тепловая кинетическая энергия находящегося в вакууме кристалла теряется в основном за счёт вылета тепловых квантов за его границу. Такой вылет объясняет наблюдаемое в опытах тепловое излучение объектов с позиций теории эфира и возможность практически беспрепятственного

Исходя из уравнения (15) для лагранжевой частицы в форме теплового кванта, с помощью рассуждений, использованных при выводе коэффициента теплопроводности эфира (269), (270), приходим к аналогичной формуле для коэффициента теплопроводности кристаллической среды, в которой перенос тепла осу-

хаотического теплового движения, средняя длина свободного пробега, теплоёмкость и средняя скорость направленного движения тепловых квантов. Аналогия с созданием потока газа поршнем позволила взять среднюю скорость хаотического

Итак, соотношения (279) устанавливают связь макроскопических характеристик тепловых процессов в кристалле с течением эфира.

Оценим коэффициент теплопроводности медипо формуле(279). Тепловой квант создаётся сдвигом эфира при хаотическом тепловом колебании структурного элемента кристаллической решётки твёрдого вещества. Эти колебания происходят с разной скоростью, поэтому и генерируемые тепловые кванты, ,ткимеют/ тк разную скорость. Концентрацию тепловых квантов оце-

405

ним в предположении того, что в среднем на один атом меди при-

атома. Сейчас оценим , считая, что скорость теплового кванта

что в диапазоне неэкстремальных температур формула Видемана – Франца даёт завышенные значения коэффициента теплопроводности для чистых металлов и заниженные для сплавов, см. детали в [121, с. 339].

Измерение температуры твёрдого тела происходит посредством регистрации энергии, переносимой тепловыми квантами, так как непосредственного контакта узлов решётки измеритель-

406