- •Предисловие к первому и второму изданиям
- •Предисловие к третьему изданию
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.1. Вывод обобщённых уравнений Максвелла – Лоренца из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.4. Обобщённые уравнения колебаний электрического и магнитного полей
- •2.5. *Изучение вопроса об инвариантности обобщённых и классических уравнений Максвелла при преобразовании Галилея
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •4.1. Уравнения малых колебаний эфира. Некоторые волновые решения исходных уравнений эфира
- •4.2. Непригодность квантовой механики для полноценного описания природы
- •4.2.1. Анализ основ квантовой механики с позиций методологии математического моделирования
- •4.2.2. Вывод уравнения Шрёдингера из уравнений эфира. Эфирная интерпретация волновой функции. Ошибочность отождествления частицы и волны
- •4.2.4. Неадекватность интерпретации экспериментов, якобы обосновывающих квантовую механику
- •4.2.5. Основные выводы
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •9.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •9.2. Галилеева инвариантность основного закона электромагнитной индукции
- •10. Вихревое движение
- •10.1. Замкнутая вихревая трубка как основная устойчивая структура вихревого движения эфира
- •10.2. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •11. Внешняя сила, действующая со стороны среды на завихренное течение эфира. Обобщение силы Жуковского для случая трёхмерного частично или полностью проницаемого объекта
- •11.1. Обобщение силы Жуковского
- •11.2. Движение элементарного объёма эфира в сильных внешних магнитном и электрическом полях. Ларморовский радиус вращения элементарного объёма эфира. Циклотронный эфирный резонанс
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли. Эффекты, обусловленные уравнением состояния эфира
- •14.1. Теорема Бернулли в эфире. Сравнение интеграла Бернулли с уравнением состояния эфира
- •14.3. Механизм воздействия обобщённой силы Жуковского
- •14.4. Принцип перемещения в эфире без отбрасывания количества движения
- •14.5. Плотность кинетической энергии эфира в электроне и протоне. Технологии, основанные на превращении осязаемой материи в поток эфира. Эфиробарический боеприпас
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения. Гравитационная и инертная массы
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.8. Магнитная энергия замкнутого проводника с током в магнитном поле. Плотность магнитной энергии в цепи
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Эксперимент для проверки закона сохранения заряда объектом на длительном промежутке времени
- •18.16. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Потоки эфира, создаваемые доменом и постоянным магнитом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •21.16. Плотность тока эфира в газовом разряде
- •21.17. Нецелесообразность применения понятия термодинамической энтропии в модели эфира
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •22.2. Объекты, обладающие массой. Оценка скорости вращения гравитационного потока эфира вокруг Земли, его градиента давления и давления
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира и его изменение
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Эксперименты В.В. Чернова по изменению силы тяжести. Создание фантомов в эфире вращающимся стальным маховиком, электрическим током и крутящимся магнитом
- •23.10.4. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.5. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •23.12. Аномалии орбит первых спутников Фон Брауна
- •23.13. Эфирная интерпретация принципа работы электродвигателя на подшипниках
- •23.13.1. Простейшая эфирная модель электродвигателя на подшипниках
- •23.13.2. Анализ эфирной модели
- •23.13.3. Выводы и перспективы применения
- •23.14. Странное излучение, наблюдаемое при низкотемпературных ядерных реакциях (LENR)
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •26. Информационная составляющая биологических систем и её проявления
- •27. «Путешествия» во времени
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Литература, добавленная в 3-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний об изданиях книги
- •Фальсификации, искажения, непонимание методологии и результатов книги
|
По известному радиусу самого внешнего витка спирали |
|
||||||||||||||||||||
и измеренным угловой скорости вращения |
|
и э.д.с. |
|
|
||||||||||||||||||
можно оценить плотность эфира в проводнике |
|
|
|
max,пр |
||||||||||||||||||
|
|
Cu = |
|
|
|
|
2 |
|
2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
max,пр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
В экспериментах |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
использовалась установка со спиралью, |
|||||||||||||||||||
радиусами внутреннего и |
= 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 ≈ 1170 |
[см] |
, |
||||||||||
намотанной в один слой |
|
|
|
, длиной провода |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
. Время торможения спирали |
|
|
|
|
1 = 4.1 |
и |
= |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
внешнего концов |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
составляло |
|
|
|
. |
|
|
|||||
|
Угловая скорость вращения спирали |
|
оценивалась прибли- |
|||||||||||||||||||
жённо11.1 [смпо] |
косвенным данным. На малом промежутке~0.01времени[с] |
|||||||||||||||||||||
анализировались показания |
вибродатчика, |
расположенного |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
около оси установки. |
|
|
|
|
[В] |
≈ 0.83 10 |
|
[статВ] |
|
|
|
|
|
|||||||||
вой |
|
max,пр = 0.25 10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
Чувствительный вольтметр зарегистрировал |
мплитуду на- |
||||||||||||||||||||
|
. Тогда для плотности |
|
|
~ 2.5 10 [об/мин] ≈ 2.6 10 |
|
|||||||||||||||||
пряжения |
|
|
|
−3 |
|
|
|
|
|
|
|
−5 |
|
|
|
при угло- |
||||||
[рад/с] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
||
|
скорости вращения спирали |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
эфира в проводнике3 |
получаем |
|
||||||||||||||
|
|
Cu ~ 10−13 [с2 статКулон/см3]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Это значение соответствует по порядку величины оценке (245), полученной из совершенно других соображений. Такое соответствие подтверждает существование эфира.
Более точное измерение угловой скорости |
|
позволит полу- |
||
|
проводнике |
Cu. |
||
чить более точную оценку плотности эфира в |
|
|
|
23.6.3.Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
Рассмотрим цилиндрический сверхпроводник (СП) кольцевой формы, вращающийся вокруг своей оси симметрии при от-
527
сутствии внешних источников электрического тока и магнитного поля, рис. 17. В [176; 177, п. 12] теоретически показано, что вращающийся сверхпроводник может генерировать магнитное поле, пропорциональное угловой скорости вращения. Это теоретическое предположение подтверждено экспериментально в ра-
ботах [178–180].
Рис. 17. Схема сверхпроводника. Справа показан фрагмент приповерхностного слоя с двойниковой границей.
Эффект создания магнитного поля вращающимся сверхпроводником называется «момент Лондона» или «эффект Барнетта
– Лондона». Краткий обзор работ по данному эффекту можно найти, например, в статье [181].
Дадим эфирную трактовку момента Лондона.
Из эксперимента известно, что в состоянии сверхпроводимости магнитное поле вытесняется из СП (эффект Мейснера – Оксенфельда). Данный факт воспроизводится и в теории эфира,
см. п. 23.2.3, с. 473.
528
Согласно уравнению Ампера (29), нулевое магнитное поле в установившемся по времени режиме влечёт отсутствие тока (течения эфира) внутри СП (см. также обсуждение этого вопроса в
[28, с. 320]). По закону Ома (156) внутри СП должно отсутство- |
|||||||
вом |
|
= 0 |
|
= 0 |
|
|
|
вать и электрическое поле. Такой вывод следует и из уравнения |
|||||||
(24) при |
|
и |
, в соответствии с которым при ненуле- |
||||
|
электрическом поле течение эфира в СП должно было бы |
||||||
неограниченно возрастать. |
|
|
|||||
|
Нулевым магнитному и электрическому полям может соот- |
||||||
|
Экспериментально и |
|
= |
|
|||
ветствовать течение эфира с постоянной во времени и простран- |
|||||||
стве плотностью потока эфира |
|
. |
|||||
|
|
|
|
|
теоретически установлено проникнове- |
ние магнитного поля лишь в очень тонкий приповерхностный слой сверхпроводника, см., например: [28, с. 322].
Вэфирном представлении, как и в теории сверхпроводимости на двойниковых границах, см. [70; 116–118], а также п. 12.5, сверхпроводящий ток течёт над приповерхностным слоем. Поэтому вращение сверхпроводника не должно приводить к движению в этом слое, иначе имелось бы сцепление тока с поверхностью, то есть сверхпроводимость отсутствовала бы.
Таким образом, при вращении сверхпроводника хорошее сцепление его материала с эфиром возможно только в приповерхностном слое (изнутри СП). Такое сцепление обеспечивает большое количество дислокаций кристаллической структуры сверхпроводника – двойниковых границ (ДГ). Иными словами, вращение сверхпроводника возбуждает завихренное течение эфира в его приповерхностном слое в направлении вращения, то есть в приповерхностном слое образуется электрический ток (143), текущий в направлении вращения.
Вэкспериментах [178–180] измерялось магнитное поле на оси вращения сверхпроводниковой цилиндрической оболочки. Утверждается [178, с. 190, левая колонка внизу], что использование цилиндра достаточной высоты позволяет избежать краевых
529
эффектов. Это означает, что в модели данного эксперимента важно рассматривать кольцевой ток, текущий по некоторой площадке (полосе) приповерхностного слоя, см. заштрихованную область на рис. 17, а не в некотором тонком кольце на ней.
Дополнительным аргументом в пользу рассмотрения тока во всей площадке является совместное участие близко расположенных ДГ в создании завихренного течения эфира (электрического тока), а также направленное действие каждой ДГ из-за её ямообразной формы.
Кроме того, наблюдается точное выравнивание магнитного поля вращающегося СП вдоль оси вращения. Такой эффект использовался в космическом проекте «Gravity Probe B» [308] для измерения с высокой точностью магнитных полей четырёх сверхпроводящих гироскопов. Точное выравнивание магнитного поля естественно ожидать от тока по поверхности площадки, а не от тока в наборе тонких колец на ней.
Таким образом, более адекватной представляется модель создания магнитного поля кольцевым током в приповерхностном слое СП, а не модель соленоида с«независимыми» токами в витках.
В п. 19.1 по закону Био – Савара, выведенного из уравнений эфира (см. п. 7), получена формула (230), которая связывает магнитное поле, создаваемое около центра кольцевого тока, с угло-
вой скоростью движения электрического тока: |
|
||||||
|
|
|
= |
,0 |
. |
|
ДГ, см. рис. |
стороны) |
|
тока в приповерхностном |
|
||||
Площадь |
|
слое СП (с внутренней |
|||||
17, где |
– глубина проникновения магнитного поля в СП, ДГ – |
||||||
|
состоит из набора площадок размером |
|
длина двойниковой границы.
По аналогии с числом лопастей пропеллера или лопаток турбины в задаче создания газогидродинамического течения естественно предположить, что увеличение количества площадок
530
ДГ выше некоторого числа ДГ уже не приводит к заметному
увеличению создаваемого ими тока или изменению характера те- |
|||
оси вращения |
|
|
|
чения эфира. |
|
|
|
При оценке |
|
необходимо учитывать ток только с ближней к |
|
|
стороны сверхпроводящей цилиндрической обо- |
лочки, так как СП не имеет магнитного поля внутри и поэтому экранирует магнитное поле тока с её внешней стороны.
Таким образом, имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
= |
,0 |
ДГ |
ДГ . |
|
|||||
тически |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
[179, с. 460, левая колонка; 28, с. 322]; ДГ≈ 2.5 − 5 ∙ |
||||||||||
Длины и |
|
ДГ известны |
из эксперимента и являются прак- |
|||||||||
10−8−4 |
[см] |
[70, 116]. |
|
для типичных СП: |
≈ 5 − 7 ∙ |
|||||||
10 |
[см] |
универсальными |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
и |
ДГ |
получаем |
|
||
Тогда для верхних значений |
|
|
|
ДГ
В экспериментах разных авторов [178–180] с цилиндрическими СП оболочками разного размера, сделанными из различ- ±8ных%материалов, наблюдалось выполнение с погрешностью до
следующего соотношения
|
(337) |
|
Последние две формулы дают значение третьей универсальной для СП константы
ДГ
Поверхностная плотность двойниковых границ оценена в |
|||||
этому полученное число ДГ |
|
~10 − 10 |
[шт/см ] |
. По- |
|
[70, с. 68–71; 116, с. 15] и составляет |
8 |
10 |
2 |
||
|
достигается |
уже |
на площадке |
||
|
531 |
|
|
|
|
~10 [см2]. В экспериментах [178–180] площади поверхности сверхпроводников значительно превосходили данное значение.
Представленный здесь эфирный вывод формулы (337) на основе измерений в экспериментах показывает возможность объяснения момента Лондона без введения электронов и наделения некоторой их части свойствами суперэлектронов. Электроны могут двигаться в эфире, но соотношение (337) выполнено и без них.
Причина возникновения момента Лондона в эфирной интерпретации – создание двойниковыми границами приповерхностного слоя сверхпроводника завихренного течения эфира с угло-
вой скоростью, пропорциональной скорости вращения СП. От- |
|||||||||||||||
ния её собственного |
|
,ДГ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
метим, что структуру течения эфира около ДГ усложняет прира- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
, создаваемой |
|
|
ДГ |
|
|
|
|
|||
щение давления эфира |
|
(222), возникающее из-за наложе- |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
магнитного поля |
|
[116, с. 11] и линейной |
|||||||
скорости эфира |
|
|
|
|
|
вращением СП. Вектор |
|
ле- |
|||||||
лении |
|
,ДГ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
приращение |
|||
жит в плоскости приповерхностного слоя, поэтому |
|
ДГ |
|
||||||||||||
давления |
|
|
или э.д.с. Жуковского (223) создаётся в направ- |
||||||||||||
рость вращения эфира на оси |
≈ 0 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
вектора , непараллельного плоскости поверхности СП. |
||||||||||||||
Из формул (20), |
(337) при |
|
|
(245) находим угловую ско- |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
цилиндра |
|
|
|
|
|||
|
2 × |
≈ |
|
2 0 |
≈ |
6.3 ∙ |
10−6 . |
|
|
|
Видно, что вращение эфира на оси заметно отстаёт от вращения тела. Добиться большего магнитного поля можно вращением эфира более мелкими, чем двойниковые границы, структурами. Эфир обладает крайне малой вязкостью (см. п. 21.7), а ньютонии очень малым размером (253), поэтому такие структуры будут бо-
лее эффективно создавать завихренное течение.
С эфирной точки зрения завихрение эфира лежит и в основе эффекта Барнетта, состоящего в усилении магнитного поля вращающегося вдоль оси симметрии ферромагнетика [28, с. 310;
532
309; 180, с. 222]. Приращение поля в этом случае оказывается также пропорциональным угловой скорости вращения, причём с близким к (337) коэффициентом пропорциональности.
В эфирной трактовке усиление поля ферромагнетика определяется тем же механизмом, что и в СП: раскруткой эфира двойниковыми границами кристаллов, из которых он состоит. Это объясняет близкий коэффициент сцепления материала с эфиром.
При температуре меньше точки Кюри ферромагнетик спонтанно намагничен, см., например: [28, с. 312]. Поэтому при его вращении, так же как в униполярном генераторе (п. 18.11), возникает э.д.с.
Количественный анализ поля, создаваемого вращающимся сплошным ферромагнетиком, является более сложной задачей, так как требует анализа течения эфира во всём объёме ферромагнетика, а не только в приповерхностном слое, как в СП.
Вращение сплошного ферромагнетика или другого объекта закручивает течение эфира во всём его объёме.
Магнитное поле (20) характеризует завихренность плотности потока эфира в данной точке объёма:
Если в вихре в этой точке плотность эфира меняется слабо |
|
|
|
||||
0 |
|
|
|
враще- |
|||
, то магнитное поле выражается через угловую скорость |
|
≈ |
|||||
ния вихря |
: |
|
|
|
|
|
|
Таким образом, среднее приращение магнитного поля |
|
||||||
в создающихся в его объёме̅ |
|
|
|
|
|||
внутри и около вращающегося сплошного объекта |
определяется |
||||||
|
|
|
|
|
|||
средней плотностью эфира |
и угловой скоростью вращения |
|
|
вихрях, которые возникают при движении элементарных структур, таких как ДГ:
533
Физика, отказавшись от понятия среды, вынуждена вместо |
||||||||||
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
описания рассматриваемого явления двумя параметрами эфира |
||||||||||
и |
|
|
|
|
|
|
(или другие частицы). В физике |
|||
привлекать электроны |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
от угловой скорости вращения |
||
коэффициент в зависимости |
|
|
||||||||
Однако для |
|
|
| |
|/(2 ) |
||||||
объекта |
считается |
пропорциональным так называемому гиро- |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
магнитному отношению: |
|
|
|
|
|
|
, см., например, обзор [310]. |
|||
|
|
удовлетворения экспериментам в физике приходится |
||||||||
вводить ещё множитель Ланде |
|
, который рассчитывается в |
||||||||
квантовой механике: |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
= |
|
| | |
. |
|
В результате получается громоздкая модель явления, включающая многочисленные= 2̅ постулаты квантовой механики. Сравнить значение и , полученное с использованием ги-
ромагнитного отношения, можно будет после построения эфирной модели структуры вещества.
Проведённый анализ ещё раз показывает, что современная физика вместо поиска сути явлений систематически использует подход, создающий лишь иллюзию понимания: вводит неподходящие для описания явления объекты (в данном случае электроны), а потом с помощью многочисленных гипотезквантовой механики и вероятностного подхода избавляется от тех их свойств, которые противоречат экспериментам, или добавляет объектам новые свойства.
Формула (337) выведена теоретически Ф. Лондоном [177, с. 82] исходя из рассмотрения движения сверхпроводящих электронов (суперэлектронов).
Однако трактовка создаваемого вращающимся сверхпроводником тока как результата движения электронов приводит к противоречию с направлением магнитного поля в эксперименте, см. рис. 17. Если бы именно движущиеся в направлении вращения
534
электроны переносили ток, то, согласно определению направления тока как направления движения положительных зарядов (см., например: [28, с. 173]), ток электронов должен течь против направления вращения. Тогда направление магнитного поля, в соответствии с уравнением Ампера (29), (33) или законом Био – Савара (п. 7), должно быть противоположно наблюдаемому в эксперименте (337).
Возможно, причина совпадения магнитного поля в теории Лондона с экспериментом – рассмотрение в ней уравнения для
обобщённого импульса суперэлектронов в качестве исходного [177, с. 64, 70, 79], которое включает сумму= импульса+ / суперэлектрона и векторного потенциала: . Векторныйпотенциал характеризует течение плотности энергии эфира = (см. п. 2.3), поэтому в теории Лондона изначально учитыва-
ется движение электрона в потоке эфира. Кроме того, теория Лондона использует уравнение движения электронной жидкости [177, с. 53–57], математическая форма которого является частным случаем уравнения движения эфира (5).
В 2006 году были проведены эксперименты, показавшие возникновение притяжения при вращении сверхпроводника с наращиванием угловой скорости вращения [311, 312]. Наблюдаемый эффект назван «гравитомагнитный момент Лондона».
С точки зрения теории эфира данный результат вполне ожидаем, причём не только для сверхпроводников, так как, согласно уравнению движения эфира (5), ускорение плотности потока эфира в левой части уравнения при отсутствии внешних сил должно приводить к появлению градиента давления эфира в правой части, который может обуславливать притяжение объектов. Однако притяжение объектов может быть вызвано не только гравитацией, но и, например, электростатической индукцией, см. п. 18.13. Поэтому гравитомагнитный момент Лондона, как и заявляют сами авторы опытов, требует дополнительного изучения.
535