= , |
= |
2 |
, = |
,0 0 |
1 |
. |
|
|
,0 0 |
|
2 |
|
Согласно формуле (74), давление эфира электростатического поля отличается от электрического потенциала только постоянным множителем. Поэтому нахождение давления эфира в этом случае сводится к решению задачи электростатики. Методы решения таких задач хорошо разработаны [62, гл. IV; 115, гл. IV;
34, п. 24, 26; 28, п. 19; 36, с. 353–356].
15.2. Гравитационный поток эфира
В этом разделе обсудим явления, связанные с гравитацией в
эфире. |
|
|
|
Пусть поле силы Лоренца (25) мало |
|
||
|
+ × / = |
≈ 0. |
(180) |
Такой поток эфира будем называть гравитационным, а возникающие в нём явления – эфирной гравитацией или кратко – гравитацией.
В пользу адекватности предположения (180) о равенстве нулю поля силы Лоренца в гравитационном потоке эфира свидетельствует отсутствие крайне быстрой потери заряда Землёй [28, с. 83], а также сравнение теории и опыта в конце п. 22.2.
Из (180) видно, что гравитационному течению эфира соответствует| | течение≈ с малым градиентом величины плотности потока: .
Рассмотрим движение с установившимися плотностью и скоростью, то естькогда их частные производные по времени об-
ращаются в ноль, в том числе |
|
||
|
|
= 0. |
|
|
|
(181) |
|
|
246 |
||
|
|
|
|
В отсутствие внешних источников и сил данные плотность и скорость должны удовлетворять уравнению неразрывности, уравнению движения и условию отсутствия поля силы Лоренца:
|
| | ( | |) − × |
× ( ) = −. |
(182) |
||
|
+ |
× = ,0 |
| | ( | |) = 0 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
Как и выше, и зучим сначала поведение плотности и скоро- |
|||||
сти в случае, когда геометрия потока эфира близка к сфериче- |
|||||||||||||
|
( , , ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ской. Для этого удобно перейти к сферической системе коорди- |
|||||||||||||
нат |
Одним из |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
с центром в некоторой точке и единичными базис- |
|||||||||||
ными векторами |
|
, |
|
, . |
|
|
|
||||||
вектор = ( , ) ( , ) , такой, что |
|
||||||||||||
|
|
|
|
решений первого и третьего уравнений является |
|||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
(183) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
– произвольная константа. Такой поток эфира двигается |
||||||||||||
|
|||||||||||||
только в азимутальном направлении.
Отметим, что в данном случае поле силы Лоренца (180) обращается в ноль за счёт суммы его электрической и магнитной
компонент, так как на рассматриваемом решении, согласно (166), |
||||
,0 |
= − = − × × |
= |
||
|
12 |
12 cos |
|
|
|
− − sin ; |
1 |
||
|
|
cos |
1 |
|
,0 = × ( ) = sin |
− , |
|||
|
|
247 |
|
|
|
,0 |
|
× = 1 |
+ 1 sin . |
|
|
|
||||||||
Для градиента давления имеем |
|
sin |
. |
|
|
|
|
||||||||
|
− |
= − 1 |
− |
1 |
|
|
|
|
(184) |
||||||
произвол в выборе |
|
|
= ( , ) ( , ) |
|
|
||||||||||
Уравнения (182) не позволяют найти |
|
отдельно, так как в |
|||||||||||||
них входит произведение |
|
|
|
|
|
|
|
. |
Сильный |
||||||
|
|
|
|
|
устраняется с помощью уравнения состо- |
||||||||||
|
|
|
учётом (183) даёт |
|
|
|
|
|
|||||||
яния (15), которое с |
|
|
|
|
|
= − 21 . |
|
|
|||||||
− = ( 2) = 12 |
|
|
|
||||||||||||
Из этого уравнения и уравнения (184) получаем |
|
|
|||||||||||||
1 |
1 |
|
cos |
|
= |
|
+ |
1 |
, |
|
|
||||
+ |
sin |
|
|
|
|
(185) |
|||||||||
Тогда |
|
|
|
= |
2 |
|
sin . |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
1 |
|
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|||
Итак, |
|
= |
= | 2| sin . |
|
|
. |
|
|
|||||||
− = −| 12| 2 sin |
|
− | 12| 2 sin2 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
248 |
|
|
|
|
|
|
|
|
тения (см. п. |
|
|
как |
1/ |
2 приводит к закону всемирного тяго- |
||||||||
Поведение |
|
|
|
||||||||||
|
|
17.2). Подчеркнём, что зависимость вида |
по- |
||||||||||
кинетической энергии |
|
|
1/2 |
|
|
|
(15)2. Ис- |
||||||
лучилась в результате применения уравнения состояния1/ |
|
||||||||||||
пользование в (15) множителя |
|
перед |
|
(как в формуле для |
|||||||||
Также |
|
|
|
1/ |
материальной точки) |
2дало бы радиальную |
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
зависимость вида |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
отметим, что3/2равенство |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
− = |
= 1 |
|
|
|||||||
позволяет связать возникновение сферического гравитационного потока эфира с наличием градиента азимутальной скорости.
При добавлении к системе (182) условия |
и |
|
|
|
не |
||||||||||||||||
удалось найти нетривиальных решений для |
|
|
|
× ( ) = 0 |
|
|
|||||||||||||||
системе координат. Поэтому можно |
предположить, что сфериче- |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
пусть и малого, но |
|
|
|
× ( ) ≠ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
ский гравитационный поток эфира должен быть тесно связан с |
|||||||||||||||||||||
Одно из простейших решений уравнений |
|
|
= × ( |
) |
|
||||||||||||||||
наличием завихренности |
|
|
|
|
|
|
, то есть с наличием |
||||||||||||||
|
|
|
ненулевого магнитного поля |
|
|
|
|
|
. |
||||||||||||
дрической системе координат есть |
|
|
|
|
|
(182), (15) в цилин- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
При этом |
= | 12| |
|
, |
|
= | 2 |
| . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
вившимся |
≈ 0 |
− = − |
12 |
|
2 . |
эл → ∞ |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
гравитационное течение эфира воз- |
||||||||||||||
Интересно отметить, что | | |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
никает при |
|
|
|
в сверхпроводящей |
|
|
|
|
|
|
среде с устано- |
||||||||||
течением, неизотропным в одном направлении |
|
, так |
|||||||||||||||||||
как, согласно (155), в этом случае |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
249 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||