приведены значения констант 0, ,0, ,0. В приложении 5 представлены новые системы единиц измерения, связанные с .

Для эфирной среды, состоящей из большого числа материальных объектов и потоков эфира с изломами траекторий, где уравнения (1)–(6) в ди фференциальной форме неприменимы, необходимо использовать модели сплошной среды в интегральной форме по аналогии, например, с [10, с. 55] или модели описания среды с помощью функций распределения по методологии статистической физики [38].

1.2.Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды

Уравнение движения эфира (5) является аналогом второго закона Ньютона в случае материальной точки переменной массы, меняющейся согласно уравнению неразрывности (4).

Математически закон сохранения импульса в эфире (5) идентичен второму закону, ( )Ньютона для материальной точки переменной массы (см., например: [66, п. 4; 67, гл. IV, ч.

IV; 68, с. 56]): , ( ) , ( ) = .

Обычно в литературе по механике [66, п. 4; 67, гл. IV, ч. IV;

68, с. 56] второй закон Ньютона для материальной точки пере-

менной массы записывается в виде

, ( ) + , ( ) = ,

где второй член в левой части переносят в правую часть и рассматривают как одну из действующих сил, причём рассчиты-

41

вают эту силу, как правило, отдельно из тех или иных соображений. Поэтому в уравнении сохранения плотности потока эфира

(5) с раскрытой производной по времени

, ( ) , + , , ( ) =

1,0 ( + )=( )

второй член в левой части можно интерпретировать как силовой член. В классической механике сплошной среды уравнение неразрывности имеет тот же вид, что и уравнение (4). Однако уравнение движения отличается. В классической механике сплошной среды на основе закона сохранения импульса в интегральной форме и формулы дифференцирования по времени интеграла по подвижному объёму [10, с. 37, уравнение (15.7)], то есть дифференцирования объёмного интеграла, зависящего от параметра, выводится следующее уравнение (см., например: [10, с. 55, урав-

Далее в (7) первый член в правой части исключают с учётом уравнения неразрывности и в отсутствие источников приходят к

Таким образом, формальное отличие уравнения движения эфи-

ра (5) от уравнения движения классической механики сплошной среды (8), в том числе газовой и гидродинамики( , ,(со))стоит( ,в присут( ))/ - ствии в уравнении (5) силового члена

(аналог члена, возникающего во втором законе Ньютона в случае зависящей от времени массы). Хотя, как отмечено в [14] на с. 137, различные силы в механике сплошной среды могут быть добавлены при необходимости.

Первый член в правой части уравнения (7) возникает за счёт изменения во времени подвижного объёма [10, с. 37]. Это обстоятельство позволяет дать геометрическую интерпретацию отличия движения плотности потока эфира от движения плотности потока, рассматриваемого в механике сплошной среды (жидкости и газа). Величина элементарного объёма сплошной среды, состоящего из большого числа порождённых эфиром материальных носителей, может, вообще говоря, меняться в широком диапазоне. В то время как возмущения в эфире распространяются с сохранением величины элементарного объёма.

Физическая интерпретация различий состоит в следующем. Механика жидкости и газа рассматривает среду, обладающую жидким объёмом (см., например: [21, с. 147]), то есть среду, в которой любой выделенный объём всё время состоит из одних и тех же частиц и его граница в процессе деформации образуется из одних и тех же частиц (частицы среды не пересекают границу этого объёма). Иными словами, между частицами среды имеется достаточно сильная связь. Однако не все средыи явления обладают таким свойством, например, им может не обладать сыпучая среда, а также процесс распространения возмущений материи в случае, когда сама материя не переносится. С этой точки зрения уравнения механики жидкости и газа можно рассматривать как частный

случай уравнений (4)–(6), когда справедлива гипотеза о движе- нии сплошной среды в форме жидких (объёмов, ( )) , приводящая( , ( )) / к наличию силы, компенсирующей член .

43

уравнения (8), именно из уравнения движения (5) сразу следуют уравнения Максвелла и другие общепринятые законы, см. работы [46–49] и нижеследующие разделы данной книги. Иначе для непостоянной плотности возникают проблемы, например, с получением уравнений Максвелла из уравнения движения.

В рассматриваемой математической модели эфира уравнение неразрывности (4), в отличие от уравнения движения (5), имеет тот же вид, что и в механике сплошной среды. Это означает, что описания поведения плотности эфира и плотности потока эфира различаются. В геометрической интерпретации плотность эфира на бесконечно малых расстояниях распространяется в форме элементарного объёма, величина которого может меняться, а плотность потока (импульс) эфира распространяется с сохранением величины элементарного объёма.

Из дальнейшего будет ясно, что основную роль при воспроизведении физических законов играет уравнение движения эфира. Уравнение неразрывности привлекается для разрешения системы уравнений эфира относительно и .

Можно рассмотреть модификацию модели эфира, в которой вместо уравнения (4) по аналогии с уравнением движения ис-

пользуется закон сохранения

, = .

Для модифицированной модели полученные в книге общие выражения останутся+ ∙ справедливыми, если в них формально заменить на . Но свойства и вид решений и моди-

фицированной системы уравнений эфира могут различаться. Проиллюстрируем это на примере.

44

уравнения эфира (4)–(6) позволяют дать ясное объяснение многим кажущимся парадоксальными явлениям, в то время как ряд общепринятых подходов, как показали современные эксперименты [88–90], требует дополнительных исследований и проверки.

С точки зрения статистической физики газогидродинамическая модель сплошной среды является усреднением микроскопических движений элементарных носителей по их импульсам [38]. Поэтому в модели с уравнением (8) классической механики сплошной среды возникают трудности описания деталей структуры элементарных частиц и микроскопических электромагнитных явлений в эфире.