нии силы Жуковского в создаваемом массой потоке эфира. Отметим, что до представленных здесь результатов, согласно [26, с. 326], какие-либо наглядные физические интерпретации гравитационного притяжения, в том числе в общей теории относительности, отсутствовали.
Тем не менее полученная формула (202) может быть не применима к глобальным процессам на планетарном и галактическом уровнях, поскольку, например, нельзя утверждать, что на таких масштабах обязательно выполняются условия (180), (181). Поэтому нельзя абсолютизировать закон всемирного тяготения.
В общем случае для вычисления силы гравитации необходимо решать уравнения (4)–(6) с соответствующими граничными и начальными условиями.
18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
В настоящем разделе дана эфирная трактовка явлений, используемых в электротехнике и электрохимии. Изложенная здесь методика применения теории эфира может быть полезна для анализа других процессов.
Адекватное понимание механизмов явлений, происходящих в электротехнике и электрохимии, имеет важнейшее значение, так как позволяет целенаправленно совершенствовать имеющиеся и создавать принципиально новые технические устройства.
18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
В соответствии с уравнением Максвелла (34), электрический ток является завихренным течением эфира (141). Движение эфира, согласно уравнению (5), возникает при наличии градиента давления или внешней силы. Поэтому для генерации течения
270
эфира в проводе требуется создать разность давлений эфира (15) на его концах или на некотором участке за счёт того или иного воздействия, например приложения электрического поля (см. формулу (72)) или э.д.с. (см. п. 9, 18.11). Влияние структурных элементов материала провода в сочетании с внешним воздействием приводит к завихрению течения эфира. В проводе воз-
никает электрический ток. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Протекание электрического тока на участке цепи сопровож- |
|||||||||||||||||||||
дается падением напряжения электрического поля. |
|
|
|
|||||||||||||||||||
позволяет связать |
|
|
|
|
= − ( + )/ |
,0 |
|
|
|
|||||||||||||
|
В [42, 43] показано, |
что при установившемся течении эфира |
||||||||||||||||||||
в проводе интеграл от |
|
|
|
|
= − |
|
по длине провода |
|
||||||||||||||
|
, с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
падение напряжения |
|
, равное разности по- |
||||||||||||||
тенциалов |
|
электрического поля |
|
|
|
|
на концах провода |
|
|
|||||||||||||
и |
|
разностью давлений течения эфира |
|
|
на этих концах. |
|
|
|
||||||||||||||
|
2 Найдём связь между падением |
напряжения электрического |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
и падением давления эфира в общем случае. |
|
|
|
|||||||||||||||||
поляС одной стороны, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− 1). |
|
|
|
|||||||
|
|
≡ |
2 ∙ |
= − 2 ∙ = −( 2 |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
при / = 0 |
= |
||||
|
С, другой |
|
имеемпо формуле |
|
|
|
||||||||||||||||
− |
|
= − |
|
|
|
|
|
|
|
|
(24) |
|
|
|
, |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
стороны, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
2 ∙ = − |
|
,0 |
2 ( + ) ∙ |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Тогда |
= − 1,0 |
(( + )2 − ( F + )1). |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
= −( 2 |
− 1) = − |
,0 |
(( + )2 |
− ( F + )1). |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
271 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Таким образом, падение напряжения, равное разности потенциалов на концах провода, определяется разностью давлений течения эфира и потенциалов внешних сил на этих концах.
18.2. Мощность электрической цепи
Для случаев электрохимической ячейки, газового разряда или
провода известно соотношение, связывающее выделенную мощ- |
||
ность , падение напряжения и силу тока total [72; 28, с. |
(203) |
|
Покажем, что в |
= . |
185], |
|
total |
|
эфирной интерпретации закон (203) является следствием формулы для плотности мощности течения эфира (13), (16), полученной из второго закона Ньютона.
В эфирной модели электрохимической ячейки и газового
разряда примем, как и в случае провода, для плотности тока |
|
||||||||||||||||
Из (158) мощность течения эфира в элементе объёма есть |
|||||||||||||||||
формулу (143). Тогда имеет место соотношение (158). |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
= = − |
|
∙ Σ , |
|
Σ ≡ + вн. |
|
|
|
|
|
|||||||
Рассмотрим вдоль направления,0 |
течения эфира |
|
|
|
|
ци- |
|||||||||||
области вектор Σ направлен противоположно |
вектору |
. Тогда |
|||||||||||||||
линдрическую область с сечением |
|
|
и высотой |
|
Пусть в этой |
||||||||||||
|
|
. = /| | |
|
|
|||||||||||||
= − |
∙ Σ |
= |
,0 |
∙ |
|
Σ |
= |
,0 |
Σ. |
||||||||
Обозначив,0 полный ток |
|
|
|
|
, получим |
|
|
|
|
||||||||
|
= |
|
total = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
,0 |
total Σ. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
272 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
гая постоянство total, |
по |
Σ |
на отрезке |
[ Σ,1 |
, Σ,2 |
] |
|
||||||||
Проинтегрируем |
|
|
|
|
, предпола- |
||||||||||
|
|
|
|
2 − 1 = total |
Σ,2 ,0 Σ,1 |
. |
|
|
|
|
|||||
электрическим |
≡ 1 |
− 2 |
и учтём связь давления эфира с |
||||||||||||
Обозначим |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
напряжением (75), обобщённую на случай источ- |
|||||||||||
ника. Приходим к формуле (203) для мощности участка цепи |
|
||||||||||||||
|
= ( 1 − 2) total = total, |
≡ ( 1 − |
2). |
|
|
||||||||||
При таком введении мощности |
|
и падении напряжения |
|
||||||||||||
total > 0 |
|
|
|
мощность будет положительна при |
|||||||||||
выделяемая на участке цепи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
1 |
> 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, если потенциал (давление эфира) на этом участке па- |
|||||||||||||
дает |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обычно закон (203) в электрохимической ячейке или газе ин- |
|||||||||||||||
терпретируется с помощью определения силы тока [28, с. 173], |
|||||||
|
|
|
total |
= , |
|
(204) |
|
введённого Г.А. Лоренцем, и напряжённости электрического поля |
|||||||
где – заряд электрона, |
= , |
|
|
||||
мости, |
|
– скорость их |
|
|
|
|
|
ния проводника |
. |
|
– концентрация электронов проводи- |
||||
направленного движения, |
|
– падение |
|||||
|
|
|
|
|
|||
напряжения, и – длина участка и площадь поперечного сече-
Подставим данные выражения в формулу (203). Получим |
|
= = , |
(205) |
где – объём, заполненный током. |
|
273 |
|
Теперь рассмотрим закон сохранения импульса эфира в виде
(5) и (24) |
|
|
= |
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
+ = |
|
|
|
|
. |
||
|
|
|
|
,0 |
|
|
,0 |
|||||||||||||
Исключив из этих уравнений правую часть, получим |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
+ . |
|
|
|
|
|
Эта формула следует и |
|
|
|
|
|
/ = 0 |
||||||||||||||
Для |
|
|
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
непосредственно из определений полной |
||||||||||||
производной |
|
|
|
и электрического поля (21). |
||||||||||||||||
|
установившегося течения эфира |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= . |
|
|
|
|
|
||
Умножим это |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
тат к виду |
|
|
|
|
выражение скалярно на |
и приведём резуль- |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
= ∙ . |
|
|
|
|
|
|||||
,0Здесь в левой части с точностью до постоянного множителя стоит энергия в единице объёма, переносимая эфиром в единицу времени, см. (160). Данное выражение позволяет тракто-
вать формулу (205) следующим образом. Если считать, что электрон движется в=промежутке| | со скоростью, сообщённой ему потоком эфира , то представляет собой мощность,
переданную в единицу времени потоком эфира частицам числом , а множитель – некоторую размерную постоянную для пе-
ревода механических величин в электрические.
274