ней плотностью массы ,0, но среднее расстояние между нью-

тониями в нём в общем случае не определено, как и в предоставленном самому себе газе. Однако известная из опыта малая теплопроводность вакуума позволяет оценить сверху среднюю длину свободного пробега ньютониев в невозмущённом эфире (277).

21.3.Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении

Детальное изучение ньютониев является направлением дальнейших исследований. Однако и в настоящее время можно оценить их свойства, используя закономерности общего вида.

Предположим, что эфир состоит из очень большого числа тождественных ньютониев, находящихся в состоянии беспорядочного теплового движения при определённой температуре. Рассмотрим случай, когда силовые поля, действующие в эфире, отсутствуют.

Принцип детального равновесия и общие свойства симметрии законов механики позволяют, независимо от формы структурных элементов и действующих между ними сил, установить максвелловский закон распределения их скоростей (см., напри-

кинетическую энергию .

382

Представленная в книге теория не вводит ограничение на величину скорости ньютония. Поэтому интегрирование будем проводить по всему пространству скоростей

от числа его механических степеней свободы [36, с. 89]. Её можно ввести различными способами. В данной книге мы последовательно используем определение плотности кинетической энергии при мгновенной генерации движения из состояния покоя, см. п. 1.4. Применим такой подход и к ньютонию массы э. Для кинетической энергии его поступательного движения получим

элементам, находящимся в единице объёма, делённая на число этих элементов, см., например: [27, п. 63]. За меру

Известно, что на поступательное движение центра масс макроскопического объекта в среднем приходится та же энергия, что

ина поступательное движение одной частицы [27, с. 202]. Атомы

имолекулы можно рассматривать по отношению к ньютониям как макроскопические тела. Поэтому температура ньютониев в равновесии около атомов и молекул в случае упругих столкновений совпадает с температурой атомов или молекул.

384

так как аналогичная ситуация имеет место, например, в воздухе, где средняя тепловая скорость молекул может значительно превышать скорость звука [27, п. 60].

Важно подчеркнуть, что даже при очень низких температурах тепловая скорость ньютониев имеет порядок скорости света. По аналогии с распространением звука в веществе это объясняет

(257)

где величины , , задаются из условия0 нормировки ̃( ) на единицу, известной средней скорости и определения темпера-

туры, см., например: [38, п. 6.3]:

385