- •Предисловие к первому и второму изданиям
- •Предисловие к третьему изданию
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.1. Вывод обобщённых уравнений Максвелла – Лоренца из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.4. Обобщённые уравнения колебаний электрического и магнитного полей
- •2.5. *Изучение вопроса об инвариантности обобщённых и классических уравнений Максвелла при преобразовании Галилея
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •4.1. Уравнения малых колебаний эфира. Некоторые волновые решения исходных уравнений эфира
- •4.2. Непригодность квантовой механики для полноценного описания природы
- •4.2.1. Анализ основ квантовой механики с позиций методологии математического моделирования
- •4.2.2. Вывод уравнения Шрёдингера из уравнений эфира. Эфирная интерпретация волновой функции. Ошибочность отождествления частицы и волны
- •4.2.4. Неадекватность интерпретации экспериментов, якобы обосновывающих квантовую механику
- •4.2.5. Основные выводы
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •9.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •9.2. Галилеева инвариантность основного закона электромагнитной индукции
- •10. Вихревое движение
- •10.1. Замкнутая вихревая трубка как основная устойчивая структура вихревого движения эфира
- •10.2. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •11. Внешняя сила, действующая со стороны среды на завихренное течение эфира. Обобщение силы Жуковского для случая трёхмерного частично или полностью проницаемого объекта
- •11.1. Обобщение силы Жуковского
- •11.2. Движение элементарного объёма эфира в сильных внешних магнитном и электрическом полях. Ларморовский радиус вращения элементарного объёма эфира. Циклотронный эфирный резонанс
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли. Эффекты, обусловленные уравнением состояния эфира
- •14.1. Теорема Бернулли в эфире. Сравнение интеграла Бернулли с уравнением состояния эфира
- •14.3. Механизм воздействия обобщённой силы Жуковского
- •14.4. Принцип перемещения в эфире без отбрасывания количества движения
- •14.5. Плотность кинетической энергии эфира в электроне и протоне. Технологии, основанные на превращении осязаемой материи в поток эфира. Эфиробарический боеприпас
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения. Гравитационная и инертная массы
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.8. Магнитная энергия замкнутого проводника с током в магнитном поле. Плотность магнитной энергии в цепи
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Эксперимент для проверки закона сохранения заряда объектом на длительном промежутке времени
- •18.16. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Потоки эфира, создаваемые доменом и постоянным магнитом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •21.16. Плотность тока эфира в газовом разряде
- •21.17. Нецелесообразность применения понятия термодинамической энтропии в модели эфира
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •22.2. Объекты, обладающие массой. Оценка скорости вращения гравитационного потока эфира вокруг Земли, его градиента давления и давления
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира и его изменение
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Эксперименты В.В. Чернова по изменению силы тяжести. Создание фантомов в эфире вращающимся стальным маховиком, электрическим током и крутящимся магнитом
- •23.10.4. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.5. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •23.12. Аномалии орбит первых спутников Фон Брауна
- •23.13. Эфирная интерпретация принципа работы электродвигателя на подшипниках
- •23.13.1. Простейшая эфирная модель электродвигателя на подшипниках
- •23.13.2. Анализ эфирной модели
- •23.13.3. Выводы и перспективы применения
- •23.14. Странное излучение, наблюдаемое при низкотемпературных ядерных реакциях (LENR)
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •26. Информационная составляющая биологических систем и её проявления
- •27. «Путешествия» во времени
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Литература, добавленная в 3-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний об изданиях книги
- •Фальсификации, искажения, непонимание методологии и результатов книги
Представленная в данном пункте методика позволяет по измеренным электропроводности и скорости тока изучать геометрию и внутренней структуры веществ.
21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
Закон Видемана – Франца устанавливает формулу для отношения коэффициента теплопроводности к электрической прово-
димости металлов и плазмы, см., например: [28, с. 186, 423, 508], |
||||||
= 3 |
|
= |
/3 |
≈ . |
(297) |
|
|
|
и квантовой |
теориях электронов дают |
|||
Расчёты в классической |
||||||
|
и |
2 |
|
соответственно [28, с. 185, 186]. |
Однако эксперимент свидетельствует о хорошем выполнении закона Видемана – Франца для металлов лишь при температурах несколько Кельвинов и выше комнатной. В промежуточной области он несправедлив, см., например: [121, с. 339; 154, с. 71] и обзор [291]. В этой области температур расхождение с опытом может составлять до 10 раз: для чистых металлов теоре-
тически рассчитанное ≈ 3 завышает реальное значение, для сплавов – занижает [121, с. 339]. Поэтому принципиальными/ элв данном законе являются пропорциональность отношения температуре и относительно слабая зависимость от неё коэффи-
циента в некотором диапазоне температур, а не значение . Кинетическая теория эфира раскрывает единую основу про-
исхождения явлений теплопроводности и электропроводности как движения эфира, вызванного градиентом плотности энергии, см. (157), (268). При этом физические причины возникновения градиента плотности энергии в эфире могут быть различны.
428
С позиций теории эфира теплопроводность макроскопического объекта, например металла, объясняется хаотическими колебаниями его структурных элементов (атомов), взаимодействующих посредством течения эфира (п. 21.5). Электропроводность макроскопического объекта, не имеющего внутри свободных зарядов, обусловлена создаваемым в нём потоком эфира как сплошной среды (п. 12.2, 21.9).
Теплопроводность, вязкость, диффузию и электропроводность макроскопических объектов в обычных лабораторных условиях можно рассматривать независимо от теплопроводности, вязкости, диффузии и электропроводности эфира, см. обсуждение в п. 21.5–21.8.
Вычислим отношение теплопроводности к электропроводности для металла. Формула для электропроводности (290) является достаточно универсальной, то есть имеет такой вид для любого вещества. В случае металла, как обсуждалось в п. 21.9, более подходит оценка (291), так как в опытах скорость распространения тока в металле сопоставима со скоростью света. Формула для теплопроводности металлов (279) отличается от формулы для эфира
(273) учётом в металле кинетики тепловых квантов. |
|
|||||||
|
Представим отношение тк/ эл для металла в виде |
|
||||||
|
|
тк = |
|
|
|
, |
(298) |
|
|
|
эл |
,тк |
|
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
||
|
– температура металла (см. конец п. 21.5), а параметры |
|||||||
эфира собраны в коэффициенте |
|
|
, имеющем размерность заряда, |
|||||
|
|
,тк ≡ 2 элтк |
= |
(299) |
429
|
|
|
|
|
|
2 ,0 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
2 |
|
|
|
, |
д |
|
|
|
|
= |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
тк |
|
|
|
|
|
|
|
1/2 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
1 |
|
|
|
, ,тк пт,тк ̅ |
. |
|||||||||
|
|
|
|
|
2 ,0 |
тк |
|
|
|
|||||||
|
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
д |
, |
|
|
|
|
|
|
тк |
|
|
||
|
|
д |
|
, ,тк пт,тк ̅ |
|
|||||||||||
/ ≈ |
|
|
и |
пт,тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
В металле |
|
|
|
|
|
|
сопоставимы со скоростью света и |
|||||||||
|
(292). Поэтому коэффициент (299) в (298) слабо |
зависит от . Отсюда следует, что поведение эфира в металле |
|||||||||||||||||||||||||||
|
тк |
/ эл ~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
воспроизводит |
известный из опыта закон Видемана – Франца |
||||||||||||||||||||||||||
(297): |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотрим отношение |
|
|
|
|
в вакууме (эфире без веще- |
||||||||||||||||||||||
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
теплопроводности эфира |
|
|
|
|||||||||||||||
ства) для коэффициента |
|
|
|
|
/ эл |
|
/ эл |
|
|
|
(300) |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
(273) при |
|
|
|
|
(275) и электрической |
проводимости эфира |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
э |
|
|
|
|
|
|
эл |
|||||||||||||||||
(290). Как и̅для металла, представим |
|
|
|
|
в виде |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
эл |
= |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где – температура эфира, |
|
– коэффициент с размерностью заряда: |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
≡ |
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
эл |
|
|
|
|
|
|
1/2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 ,0 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(301) |
|||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
3/2 |
|
, |
д |
|
|
|
|
|
|
э |
|
= |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
э |
|
|
, |
|
|
|
0 |
1/2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
(3 + |
) |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
430 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3/2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
0 |
1/2 |
1/2 22 ,0 ээ |
. |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
д |
, |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
/ (3 + ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
В (300) коэффициент |
|
(301) слабо зависит от , так как |
|||||||||||||||
|
|
|
(292), и |
|
|
|
|
1/2 |
|
|
, так как среднеквадрати |
- |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ческая тепловая скорость (256) и скорость |
направленного те- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
) |
|
~ |
|
|
|
|
|
|
/ ≈ |
|
|
(3 |
+ |
|
|
|
|
|
|
чения в эфире имеют порядок скорости света. Таким образом, за- |
|||
|
|
|
0 |
кон Видемана – Франца (297) |
|
|
справедлив и в вакууме. |
Воспроизведение закона Видемана – Франца в металле и ва- |
|||
|
эл |
|
|
|
/ |
~ |
|
кууме объясняется очень малым удельным геометрическим/ сопротивлением в них, при котором отношение T близко к константе (292), и сопоставимыми со скоростью света скоростями течений эфира в этих средах. При этом важно подчеркнуть, что, в отличие от электронной теории электрического тока, рассмотрение кинетики ньютониев не требует введения свободных зарядов в металле и действующей на заряд силы, так как электриче-
ское поле в понимании эфира вызвано именно направленным |
||||||||||||||||||||||||||
законе |
|
|
|
,тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
движением нью ониев, см. формулы (21), (156). |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
Сравним |
|
|
|
и |
|
с зарядом электрона |
|
|
, фигурирующим в |
||||||||||||||||
бега тепловых |
|
, ,тк/ тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
Видемана – Франца (297). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
Концентрация |
|
|
|
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
≈ |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
и |
средняя длина свободного про- |
||||||||||||||||||
д,Cu, /100 |
|
квантов в меди |
|
|
|
|
|
, ≈ , ,Cu |
|
|
||||||||||||||||
≈ Cu |
|
|
|
пт,тк |
≈ тк,д д |
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
= 273 [К] |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
, характерной |
плотности эфира |
|
|
|
|
|
|
(294), |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д |
|||||||
|
|
|
(295), |
|
|
|
|
|
тк1,д |
|
|
в (279), |
|
(247), |
|
тк1 |
|
|
|
: |
||||||
,тк ≈ |
3.0 ∙ 10−11 |
[статКулон] ≈ |
0.063 |
,д |
, |
|
|
|||||||||||||||||||
где |
– заряд электрона. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Тогда |
формула (298) принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
431 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тк |
≈ тк |
|
|
, |
|
тк ≡ |
256 тк,д. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
к значению |
эл |
|
|
|
3.3 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
в |
|
|
тк,д |
= 0.013 |
получаем |
тк ≈ |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
Например, при |
|
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
, что близко |
||||||||||||||||||
ной плотности эфира |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
эфире |
|
|
|
формуле (297). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
, |
, |
≈ ,0 |
|
|
э (252), э (253), характер- |
|||||||||||||||||||
[К] |
Из (301) для констант |
|
|
|
|
(247), |
|
|||||||||||||||||||||||
|
≈ |
|
|
≈ |
|
|
≈ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= 2.7 |
|||||||||
|
|
д |
|
д,э |
|
|
|
|
|
|
|
|
э |
|
|
|
|
(246), скорости течения тока в |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(296), температуры эфира |
|
|
|
|||||||||||||||
|
имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
≈ 1.47 ∙ 10 |
−9 |
|
|
|
[статКулон] |
|
|
. |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
≈ 3.1 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
Тогда формула (300) принимает вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
э |
|
|
|
|
|
|
э |
≡ 0.11 |
|
. |
|
|
|
|
|
(302) |
|||||||
|
|
|
|
эл ≈ |
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
Длина свободного пробега в эфире под воздействием внеш- |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
э |
≈ 1.1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
||
ней силы может увеличиться. Поэтому в (275) возьмём |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
[121, с. 339]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
известной из |
||||||||||
Получим |
|
|
|
. Это значение лежит в рамках |
|
|
|
= 10 |
|
|||||||||||||||||||||
эксперимента погрешности |
|
|
|
в формуле (297), |
см., |
например: |
Таким образом, можно заключить, что закон Видемана – Франца воспроизводится в теории эфира для металлов и вакуума не только качественно, но и количественно.
Отсюда следует важный вывод: выполнение закона Видемана – Франца в какой-то среде не влечёт обязательного существования в ней свободных электронов.
432