результате электропроводность эл в эфире или веществе может быть сложной функцией точки пространства, в том числе могут возникать режимы запирания, усиления течения эфира и т.п.

В соответствии с общей методологией кинетической теории,

краткий обзор которой дан в п. 21.4, на относительно малом промежутке времени в области относительно малого размера состояние эфира можно считать квазиравновесным и воспользоваться уравнением Клапейрона – Менделеева (250), (262). Тогда

эл

(290) можно выразить через термодинамические параметры и

ствует, закон (250), (262) нельзя использовать в уравнении (284). Известно, что ни классический, ни квантовый подход нэле

дают приемлемых значений электропроводности веществ [32, с. 213; 152, гл. 6, с. 55; 154, гл. 3]. Поэтому на практике используются эмпирические данные [121]. Можно ожидать, что развитие эфирных представлений об атомах и ихэлсовокупностях приведёт к получению адекватных формул для .

21.10.Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным

Электрическая проводимость (280) эфира и эфира в веществе могут сильно отличаться друг от друга из-за сильных различий в градиенте скорости движения и плотности эфира, которые определяются конкретными строением структурных элементов вещества, архитектурой их совокупностей, наличием препятствий, каналов и сопел, а также внешними воздействиями.

422

Детальное теоретическое изучение течения эфира в веществе, как уже неоднократно отмечалось, требует развития эфирных моделей атомов, молекул и т.д., что является направлением дальнейших исследований.

исамодиффузии эфира (см. п. 21.7 и 21.8), требует аккуратного рассмотрения деталей структурной перестройки эфирной среды, см., например: [147, с. 272–278]. А при течении эфира в веществе необходимо учитывать ещё и детали поведения его структурных элементов. Такие исследования пока не проведены.

Поэтому рассмотрим здесь обратную задачу об определении параметров эфирной модели электропроводности из п. 21.9 по опытным данным. Получим оценку этих параметров для металла

иэфира и обсудим их соответствие опыту. Значения некоторых параметров понадобятся в п. 21.11.

Рассмотрим сначала электрический ток в металле на примере меди.

Вэфирной модели природы носителем электрического тока в металле, как и в других веществах без свободных зарядов, является эфир, но в металле его течение обладает рядом особенностей. Металл, в отличие от, например, эфира, газов или многих аморфных тел, имеет хорошо упорядоченную кристаллическую структуру, состоящую из атомов. Поэтому течение эфира в металле может происходить по каналам, содержащим области сужения и расширения, то есть структуры типа сопла Лаваля [9,

с. 118; 15, с. 46].

Из гидроаэромеханики известно, что наличие трубопровода способствует течению среды на бóльшие расстояния. Поэтому следует ожидать бóльшую электропроводность эфира в металле по сравнению с электропроводностью эфира в вакууме.

423

Можно провести аналогию между течением эфира в металле по каналам и туннельным эффектом в электронной теории проводимости, согласно которому электрон должен проходить в виде волны значительно большее расстояние, чем длина его свободного пробега как частицы [32, с. 213]. Однако в эфирной теории электрического тока не возникает необходимости наделять

вестной из опыта высокой электропроводности меди, то есть очень

необходимо знать характерную скорость д. Её можно измерить экспериментально по скорости распространения фронта элек-

Подчеркнём, что оценка Cu через размер атома меди и межатомное расстояние была бы здесь слишком грубой, так как не

учитывала бы детали обтекания атома эфиром и влияния на него течения, создаваемого самим атомом и егоэлсоседями,э .

Оценим электропроводность эфира в отсутствие веще-

ства (в вакууме) по измерениям, представленным в п. 23.9.1. Остаточный газ в техническом вакууме и корпускулярные явления на электродах, возможно, влияют на электропроводность эфира, но,

часть, так как истечение эфира с катода, наблюдаемое по свечению, идёт во все стороны. Оценим эту часть приближённо по размеру поперечной к аноду площадки в районе анода, течение эфира

с которой попадает на анод. Размер этой площадки можно оценить по свечению решётки около анода. В эксперименте данная пло-

щадь составляла ~ 32 [см2], что является ~ 32/(4 42) ≈ 0.14 площади сферы радиуса , равного расстоянию между элек-

4 [см]

тродами. Таким образом, если течение эфира вне рассматриваемой площадки не попадает на анод, то при более или менее рав-

пять порядков не меняет принципиально данного вывода. Полученная оценка электрической проводимости эфира соответствует известному из опыта очень высокому электроизоляционному свойству вакуума.

проводности вакуума, то есть очень сильному сопротивлению

Доля~ 4площади[см] препятствий на расстоянии между электро-

дами составляет (282)

э = 1 +э э ≈ 2.9 ∙ 10−4.

427