- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
23.6.3.Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
Рассмотрим цилиндрический сверхпроводник (СП) кольцевой формы, вращающийся вокруг своей оси симметрии при отсутствии внешних источников электрического тока и магнитного поля, рис. 14. В [176; 177, п. 12] теоретически показано, что вращающийся сверхпроводник может генерировать магнитное поле, пропорциональное угловой скорости вращения. Это теоретическое предположение подтверждено экспериментально в ра-
ботах [178–180].
Рис. 14. Схема сверхпроводника. Справа показан фрагмент приповерхностного слоя с двойниковой границей.
453
Эффект создания магнитного поля вращающимся сверхпроводником называется «момент Лондона» или «эффект Барнетта
– Лондона». Краткий обзор работ по данному эффекту можно найти, например, в статье [181].
Дадим эфирную трактовку момента Лондона.
Изэкспериментаизвестно,чтовсостояниисверхпроводимости магнитное поле вытесняется из СП (эффект Мейснера – Оксенфельда). Данный факт воспроизводится и в теории эфира,
см. п. 23.2.3, с. 396.
Согласно уравнению Ампера (29), нулевое магнитное поле в установившемся по времени режиме влечёт отсутствие тока (течения эфира) внутри СП (см. также обсуждение этого вопроса в
[28, с. 320]). По закону Ома (140) внутри СП должно отсутство- |
||||||||
вом |
|
= 0 |
|
= 0 |
|
|
|
|
вать и электрическое поле. Такой вывод следует и из уравнения |
||||||||
(24) при |
|
и |
|
, в соответствии с которым при ненуле- |
||||
|
электрическом поле течение эфира в СП должно было бы |
|||||||
неограниченно возрастать. |
|
|
||||||
|
Нулевым магнитному и электрическому полям может соот- |
|||||||
|
Экспериментально и |
|
= |
|
||||
ветствовать течение эфира с постоянной во времени и про- |
||||||||
странстве плотностью потока эфира |
|
. |
||||||
|
|
|
|
|
|
теоретическиустановлено проникнове- |
ние магнитного поля лишь в очень тонкий приповерхностный слой сверхпроводника, см., например: [28, с. 322].
В эфирном представлении, как и в теории сверхпроводимости на двойниковых границах, см. [70; 116–118], а также п. 12.5, сверхпроводящий ток течёт над приповерхностным слоем. Поэтому вращение сверхпроводника не должно приводить к движению этого слоя, иначе имелось бы его сцепление с поверхностью, то есть сверхпроводимость отсутствовала бы.
Таким образом, при вращении сверхпроводника хорошее сцепление его материала с эфиром возможно только в приповерхностном слое (изнутри СП). Такое сцепление обеспечивает
454
большое количество дислокаций кристаллической структуры сверхпроводника – двойниковых границ (ДГ). Иными словами, вращение сверхпроводника возбуждает завихренное течение эфира в его приповерхностном слое в направлении вращения, то есть в приповерхностном слое образуется электрический ток (127), текущий в направлении вращения.
В экспериментах [178–180] измерялось магнитное поле на оси вращения сверхпроводниковой цилиндрической оболочки. Утверждается [178, с. 190, левая колонка внизу], что использование цилиндра достаточной высоты позволяет избежать краевых эффектов. Это означает, что в модели данного эксперимента важно рассматривать кольцевой ток, текущий по некоторой площадке (полосе) приповерхностного слоя, а не в некоторой её малой части, см. заштрихованную область на рис. 14.
Дополнительным аргументом в пользу рассмотрения тока во всей площадке является совместное участие близко расположенных ДГ в создании завихренного течения эфира (электрического тока), а также направленное действие каждой ДГ из-за её ямообразной формы.
Кроме того, наблюдается точное выравнивание магнитного поля вращающегося СП вдоль оси вращения. Такой эффект использовался в космическом проекте «Gravity Probe B» [ru.wiki pedia.org/wiki/ Gravity_Probe_B] для измерения с высокой точно-
стью магнитных полей четырёх сверхпроводящих гироскопов. Точное выравнивание магнитного поля естественно ожидать от тока по поверхности площадки, а не от тока в наборе тонких колец на ней.
Таким образом, более адекватной представляется модель создания магнитного поля кольцевым током в приповерхностном слое СП, а не модель соленоида с независимыми токами в витках.
455
В п. 19.1 по закону Био – Савара, выведенного из уравнений эфира (см. п. 7), получена формула (206), которая связывает магнитное поле, создаваемое на оси кольцевого тока, с угловой скоростью движения электрического тока:
|
|
|
= |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
стороны) |
|
тока в приповерхностном |
|
ДГ |
|
|||
Площадь |
|
слое СП (с внутренней |
||||||
длина |
состоит из набора площадок размером |
|
|
|||||
|
|
, см. рис. |
||||||
14, где |
– глубина проникновения магнитного поля в СП, ДГ – |
|||||||
двойниковой границы. |
|
|
|
|
||||
По аналогии с числом лопастей пропеллера или лопаток тур- |
бины в задаче создания газогидродинамического течения есте- |
|
|
ДГ |
ственно предположить, что увеличение количества площадок |
|
ДГ выше некоторого числа |
уже не приводит к заметному |
увеличению создаваемого ими тока или характера течения |
|||
оси вращения |
|
|
|
эфира. |
|
|
|
При оценке |
|
необходимо учитывать ток только с ближней к |
|
|
стороны сверхпроводящей цилиндрической обо- |
лочки, так как СП не имеет магнитного поля внутри и поэтому экранирует магнитное поле тока с её внешней стороны.
Таким образом, имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
= |
|
ДГ |
|
ДГ |
. |
|
|||
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
тически |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
[179, с. 460, левая колонка; 28, с. 322]; ДГ≈ 2.5 −5 ∙ |
||||||||||
Длины и |
ДГ известны |
из эксперимента и являются прак- |
||||||||||
10−8−4 |
[см] |
[70, 116]. |
|
для типичных СП: |
≈ 5 − 7 ∙ |
|||||||
10 |
[см] |
универсальными |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ДГ |
|
|
||
Тогда для верхних значений |
и |
|
получаем |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ДГ |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
456 |
|
|
|
|
|
В экспериментах разных авторов [178–180] с цилиндрическими СП оболочками разного размера, сделанными из различ- ±8ных%материалов, наблюдалось выполнение с погрешностью до
следующего соотношения
|
(311) |
|
|
Последние две формулы дают значение третьей универсаль- |
|
ной для СП константы |
|
ДГ
Поверхностная плотность двойниковых границ оценена в |
|||||||||
|
. В |
|
ДГ |
|
|
8 |
|
10 |
2 . По- |
[70, с. 68–71; 116, с. 15] и составляет |
|
|
|||||||
~10 [см ] |
|
|
число |
достигается |
уже |
на площадке |
|||
этому полученное |
|
~10 |
|
− 10 |
[шт/см ] |
||||
|
|
экспериментах [178–180] |
площади поверхности |
||||||
сверхпроводников2 |
значительно превосходили данное значение. |
Представленный здесь эфирный вывод формулы (311) на основе измерений в экспериментах показывает возможность объяснения момента Лондона без введения электронов и наделения некоторойихчастисвойствамисуперэлектронов.Электронымогут двигаться в эфире, но соотношение (311) выполнено и без них.
Причина возникновения момента Лондона в эфирной интерпретации – создание двойниковыми границами приповерхностного слоя сверхпроводника завихренного течения эфира с угло-
вой скоростью, пропорциональной скорости вращения СП. От- |
||||||||||
ния её собственного |
|
,ДГ |
|
|
|
|
|
|
||
метим, что структуру течения эфира около ДГ усложняет прира- |
||||||||||
|
|
, создаваемой |
|
ДГ |
|
|
|
|||
щение давления эфира |
|
(198), возникающее из-за наложе- |
||||||||
|
|
|
магнитного поля |
|
|
ДГ |
|
|||
|
|
|
|
[116, с. 11] и линейной |
||||||
скорости эфира |
|
|
|
|
|
вращением СП. Вектор |
|
ле- |
жит в плоскости приповерхностного слоя, поэтому приращение
457
давления ,ДГ или э.д.с. Жуковского (199) создаётся в направ-
лении вектора , непараллельного≈ 0плоскости поверхности СП. Изформул(20), (311) при (221) находимугловуюско-
рость вращения эфира на оси цилиндра
2 × ≈ |
2 0 |
≈ 6.3 ∙ 10−6 . |
Видно, что вращение эфира на оси заметно отстаёт от вращения тела.
Добиться большего магнитного поля можно вращением эфира более мелкими, чем двойниковые границы, структурами. Эфир обладает крайне малой вязкостью (см. п. 21.7), а ньютонии очень малым размером (228), поэтому такие структуры будут более эффективно создавать завихренное течение.
С эфирной точки зрения завихрение эфира лежит и в основе эффекта Барнетта, состоящего в усилении магнитного поля вращающегося вдоль оси симметрии ферромагнетика [28, с. 310; ru.wikipedia.org/wiki/Эффект_Барнетта;180,с.222]. Приращение поля в этом случае оказывается также пропорциональным угловой скорости вращения, причём с близким к (311) коэффициентом пропорциональности.
В эфирной трактовке усиление поля ферромагнетика определяетсятемжемеханизмом,чтоивСП:раскруткойэфирадвойниковыми границами кристаллов, из которых он состоит. Это объясняет близкий коэффициент сцепления материала с эфиром.
При температуре меньше точки Кюри ферромагнетик спонтанно намагничен, см., например: [28, с. 312]. Поэтому при его вращении, так же как в униполярном генераторе (п. 18.11), возникает э.д.с.
Количественный анализ поля, создаваемого вращающимся сплошным ферромагнетиком, является более сложной задачей,
458
так как требует анализа течения эфира во всём объёме ферромагнетика, а не только в приповерхностном слое, как в СП.
Вращение сплошного ферромагнетика или другого объекта закручивает течение эфира во всём его объёме.
Магнитное поле (20) характеризует завихренность плотности потока эфира в данной точке объёма:
Если в вихре в этой точке плотность эфира меняется слабо |
|
|
|
|||||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
враще- |
||||
|
, то магнитное поле выражается через угловую скорость |
|
≈ |
|||||||||||
ния вихря |
|
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Таким образом, среднее приращение магнитного поля |
|
|||||||||||
всоздающихсявегообъёме̅ |
|
|
|
|
|
|
||||||||
внутри и около вращающегося сплошного объекта |
определяется |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
средней плотностью эфира |
и угловой скоростью вращения |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
вихрях,которые возникают придви- |
|||||||
жении элементарных структур, таких как ДГ: |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
Физика, отказавшись от понятия |
среды, вынуждена вместо |
|||||||||||
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
описания рассматриваемого явления двумя параметрами эфира |
||||||||||||||
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
привлекать электроны (или другие частицы). В физике |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
коэффициент в зависимости от угловой скорости вращения |
||||||||||||||
объекта |
|
считается |
пропорциональным так называемому гиро- |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
[ru.wikipedia.org/wiki/ |
|
| |/(2 ) |
, см., например, обзор |
|||||||||||
магнитному отношению: |
|
|
||||||||||||
механике: |
|
|
Гиромагнитное_отношение]. Однако для |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
удовлетворения экспериментам в физике приходится вводить ещё множитель Ланде , который рассчитывается в квантовой
= | | .
459
В результате получается громоздкая модель явления, вклю- |
|||
|
= 2̅ |
|
|
чающая многочисленные постулаты квантовой механики. Срав- |
|||
нить значение |
и |
|
, полученное с использованием ги- |
ромагнитного отношения, можно будет после построения эфирной модели структуры вещества.
Проведённый анализ ещё раз показывает, что современная физика вместо поиска сути явлений систематически использует подход, создающий лишь иллюзию понимания: вводит неподходящие для описания явления объекты (в данном случае электроны), а потом с помощью многочисленных гипотез квантовой механики и вероятностного подхода избавляется от тех их свойств, которые противоречат экспериментам, или добавляет объектам новые свойства.
Формула (311) выведена теоретически Ф. Лондоном [177, с. 82] исходя из рассмотрения движения сверхпроводящих электронов (суперэлектронов).
Однако трактовка создаваемого вращающимся сверхпроводником тока как результата движения электронов приводит к противоречию с направлением магнитного поля в эксперименте, см. рис. 14. Если бы именно движущиеся в направлении вращения электроны переносили ток, то, согласно определению направления тока как направления движения положительных зарядов (см., например: [28, с. 173]), ток электронов должен течь против направления вращения. Тогда направление магнитного поля, в соответствии с уравнением Ампера (29), (33) или законом Био – Савара (п. 7), должно быть противоположно наблюдаемому в эксперименте (311).
Возможно, причина совпадения магнитного поля в теории Лондона с экспериментом – рассмотрение в ней уравнения для
обобщённого импульса суперэлектронов в качестве исходного [177, с. 64, 70, 79], которое включает сумму= импульса+ / суперэлектрона и векторного потенциала: . Векторный
460