тат для д,э соответствует известной из опыта низкой электропроводности вакуума, то есть очень сильному сопротивлению

э = 1 + э ≈ 2.9 ∙ 10−4.

Представленная в данном пункте методика позволяет по измеренным электропроводности и скорости тока изучать геометрию и внутренней структуры веществ.

21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире

Закон Видемана – Франца устанавливает формулу для отношения коэффициента теплопроводности к электрической проводимости металлов и плазмы, см., например: [28, с. 186, 423, 508],

Однако эксперимент свидетельствует о хорошем выполнении закона Видемана – Франца для металлов лишь при температурах несколько Кельвинов и выше комнатной. В промежуточной области он несправедлив, см., например: [121, с. 339; 154, с. 71] и обзор [ru.wikipedia.org/wiki/Закон Видемана_–_Франца]. В

этой области температур расхождение с опытом может состав-лять≈ 3до 10 раз: для чистых металлов теоретически рассчитанное завышает реальное значение, для сплавов – занижает [121,

с. 339]. Поэтому принципиальными в данном законе являются

исхождения явлений теплопроводности и электропроводности как движения эфира, вызванного градиентом плотности энергии, см. (141), (243). При этом физические причины возникновения градиента плотности энергии в эфире могут быть различны.

С позиций теории эфира теплопроводность макроскопического объекта, например металла, объясняется хаотическими колебаниями его структурных элементов (атомов), взаимодействующих посредством течения эфира (п. 21.5). Электропроводность макроскопического объекта, не имеющего внутри свободных зарядов, обусловлена создаваемым в нём потоком эфира как сплошной среды (п. 12.2, 21.9).

Теплопроводность, вязкость, диффузию и электропроводность макроскопических объектов в обычных лабораторных условиях можно рассматривать независимо от теплопроводности, вязкости, диффузии и электропроводности эфира, см. обсуждение в п. 21.5–21.8.

Вычислим отношение теплопроводности к электропроводности для металла. Формула для электропроводности (265) является достаточно универсальной, то есть имеет такой вид для лю-

360

бого вещества. В случае металла, как обсуждалось в п. 21.9, более подходит оценка (266), так как в опытах скорость распространения тока в металле сопоставима со скоростью света. Формула для теплопроводности металлов (254) отличается от фор-

кууме объясняется очень малым удельным геометрическим/ сопротивлением вних,прикоторомотношение T близкокконстанте (267), и сопоставимыми со скоростью света скоростями течений эфира в этих средах. При этом важно подчеркнуть, что,

362

в отличие от электронной теории электрического тока, рассмотрение кинетики ньютониев не требует введения свободных зарядов в металле и действующей на заряд силы, так как электриче-

363

≈ 1.47 ∙ 10−9 [статКулон] ≈ 3.1 .

Тогда формула (275) принимает вид

Таким образом, можно заключить, что закон Видемана – Франца воспроизводится в теории эфира для металлов и вакуума не только качественно, но и количественно.

Отсюда следует важный вывод: выполнение закона Видемана – Франца в какой-то среде не влечёт обязательного существования в ней свободных электронов.

Однако в физике закон Видемана – Франца (272) принимается как одно из основных подтверждений электронной теории проводимости металлов [154, с. 71]. Приведённый здесь вывод этого закона для течения эфира в среде при отсутствии свободных электронов показывает логическую несостоятельность такого обоснования.

Подчеркнём, что при выводе закона Видемана – Франца для некоторой среды важно учитывать в коэффициенте теплопроводности направленное движение частиц этой среды, которое имеется в электрическом токе, то есть рассматривать теплопроводность и электропроводность одного и того же кинетического процесса. Однако в физике при рассмотрении закона Видемана –

364