Учитывая

(216)

= /(2 ), имеем

0 =

2

.

Формула

для энергии

тах со светом.

[Гц]

фотона установлена в эксперимен-

= 6 ∙ 10

ния. Если для

Поэтому рассмотрим характерную частоту види-

14

.

мого света

= 10

, близкую (по порядку величины) к

Величина

определяется свойствами источника излуче-

(220),

0

источника света положить

, то получим

(217)

оценку

значениям (215) и

ческих единицах измерения

, исходя из импульса одного фо-

тона,имеющегообъём

(216).Вэфирноймоделифотона(214)

,0

доминирует скорость в направлении его распро-

существенно

,0

= / .

электромагнитных

волн

имеем

наложения

в фотоне

Отсюда, используя (216),

находим

,0 =

2

=

3 2

.

= 6 ∙ 10

[Гц]

Для характерной частоты видимого света

14

,0

к

= 10

Если, как и в

к

(218)

где значение

определяется свойствами источника фотонов.

предыдущем пункте, взять

, то

,0

,0

натурных

теперь

на

основе

эфирной

интерпретации

Оценим

экспериментов по определению давления света. Рас-

смотрим поток фотонов, падающих на тело массой

. Обозна-

чим суммарную энергию потока фотонов буквой

. Пусть

энер-

действия

2

гия

полностью поглощается данным телом.

Если

значительно превышает энергию тела до начала воз-

фотонов, то можно приблизительно записать

.

Отметим, что приравнивать

только кинетической

энергии тела

≈

нельзя, так как энергия фотонов

идёт и на увеличение внутрен-

ней энергии тела.

С учётом обсуждённой выше возможности наложения элек-

тромагнитных волн в фотоне, для числа

падающих на тело

единичных электромагнитных волн имеем

,0

Так как одна электромагнитная волна несёт импульс

, то из свойства суперпозиции скорости эфира в безди-

,0 = или ,0

=

.

/

Тогда

,0 =

2

.

делаПолучилась.

тажеформуладля ,0

,чтоивначалеэтогораз-

момента электрона и протона составляет лишь

. Такая же

погрешность имеет место и для массы и

магнитного момента

~0.1 %

нейтрона.

найдём

0 .0

метра , а затем по

Эфирные представления характеристик элементарных ча-

0

0

2930

. Получим оценку для пара-

стиц содержит произведение

( , , , ) =

cos − /2 < 0,

0

:

−,

,<а /2

электронов

/2 < , − /2

Согласно формуле (9) из [49], заряд и константа

имеют

тонов

: =

,1

≤

≤, ,2

,1 ≈ 0, ,2 ≈ /2

(рис. 9).

одинаковый

знак. Тогда

при

≈

/32 ,2 ≈ 7 /16

0

для

=

,1

≤ ≤ ,2 ,1

для про-

сованы. Поэтому упростим выражение для радиальной скорости,

заменив,

на среднее по части поверхности, где ( , , , ) <

0

,1

− /2

| 0|

,1

/2

( ) ≡

∫ ,1

∫− /2 2 sin

= − ,

Уравнение движения по координате со средней скоростью

имеет решение

0

∆ =

(изменение

Знак радиальной скорости не меняется (то есть точка

( )

( + )/ − ( − )/

= 2 /

движется в одном направлении)

на промежутке времени

направления

движенияможетвозникнуть,например,из-засменызнакадивер-

2

( )

2

2, где

(0)

траекто-

генции в уравнении движения [50]). Пусть за время

бы(0) −

(0)

0 < < 1

= 1

положение

рия

смещается из начального положения 2

в∆

до центра частицы). Тогда

(при

смещение доходило

0

295

Отсюда

| 0| = 2

(0)

2

(0) [0, ]

4

или в среднем (с учётом якобиана) по всем стартовым точкам

| 0

| =

0

2

=

2

=

2.

2

)

(

)

4

20

20

0

(

0

0

∫

= , , полу-

чаем оценку снизу для параметра 0

Заменив правую часть на минимальную по

0

≥

20

2 ≈ 4.8 ∙ 10−5 2 [см2/c].

Оценку сверху для

найдём из ограничения на величину

скорости свободного

распространения возмущений в эфире

| 0|

где

– азимутальная скорость движения эфира в частице .

Заменим скорости на средние по поверхности:

и

≡

,1

− /2

≈ 0.74

.

∫ ,1

∫− /2

2 sin

,1

/2

296

Тогда

+ 0.74 2

2.

Отсюда

0

0

| |

1 − 0.74 .

Оценка должна выполняться для всех из области примени-

0.15

≤

, находим

скорости:

мости

аналитической

формулы для радиальной

[0.15 , 0.96 ]

. Тогда, учитывая монотонное возрастание правой

0

=,

Итак,

Для определения конкретного значения

необходимы дополни-

для заряда (9) из [49]

0

тельные исследования.

вычислим по формуле

Плотность невозмущённого эфира

0

= 1 + 4 / 0.

(219)

С учётом полученной выше оценки

| 0| имеем

3.6 ∙ 10−16 0 1.1 ∙ 10−15

2 [c г1/2/см3/2],

0 < < 1.

г

/см

]

даёт

,

| 0|.≈ 1.8 ∙ 10

0,

≈ 3 ∙10−13 [c ∙

/2

3/2

2

≈ 0.004

−7

| 0|/ ≈ 4.6 ∙

103

[см/c]

| 0|/ ≈ 8.5 ∙106[см/c]

эфира

Отметим, что величина плотности

,

Поэтому с большим запа-