- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
1.Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
При изучении явлений с помощью математических моделей важно не забывать, что объективные процессы в природе ничего не знают о придуманных человеком способах задания положенияобъектоввпространстве, способахизмерениявремении других абстракциях. В математическом моделировании понятия системы координат и времени вводятся лишь для формального описания реальных процессов в рамках имеющегося математического аппарата и являются составной частью математической модели. Выборданныхидругихпонятийдолженспособствовать решению главной задачи моделирования – формулировке количественных соотношений, желательно наиболее общих, адекватно отражающих и раскрывающих механизмы явлений природы, позволяющих предсказывать явления и управлять ими. При этом важно иметь в виду, что методология математического моделирования позволяет при необходимости уточнять модель, в том числе её самые базовые понятия, если, например, накакомто этапе изучения модели выяснится несоответствие её следствий экспериментальным наблюдениям.
Понятия системы координат и времени для описания эфира вводятся так же как в классической ньютонианской механике сплошной среды, см., например: [14, с. 23, 24]. То есть рассматриваются единая для всех точек пространства трёхмерная декартова система координат с евклидовой метрикой и абсолютное время. Начало системы координат и закон её движения выбираются в зависимости от требуемой точности модели и удобства описания явлений.
В математической модели эфир представляется некоторой абстрактной сплошной средой, характеризуемой в момент времени в точке среды с координатами объёмной плотностью
20
эфира ( , ) и скоростью ( , ) движения эфира. Сплошная среда предполагается невязкой и, вообще говоря, сжимаемой. Возможность не учитывать вязкость эфира обоснована в п. 21.7.
Подчеркнём, что рассматриваемое ниже математическое описание эфира не зависит от интерпретации его как неподвижной среды, в которой распространяются возмущения (не обязательно малые), или как среды, носители которой движутся. То есть математическая модель эфира описывает оба случая. Кроме того, построение математической модели эфира не опирается на представление о нём как о твёрдом теле, жидкости, газе или плазме. Наоборот, исходные количественные соотношения и следствия из них позволяют строить обоснованные гипотезы о возможной структуре носителей эфира и предлагать эксперименты по их проверке. Простейшая модель структуры носителей эфира представлена в п. 21.1–21.3.
Уравнения динамики эфира базируются на двух общепринятых фундаментальных законах, а именно: законе сохранения материи и законе сохранения количества движения (втором законе Ньютона).
Иерархия математических моделей эфира предложена в работе [45]. По отношению к характерным временам и масштабам атомарных процессов модели делятся на микро- и макроуровневые. В данной книге рассматриваются, в основном, макроуровневые модели.
Системауравненийдляописанияэфиранаатомарныххарактерных временах и масштабах предложена Н.А. Магницким, см. работы [40, 46–49] и ссылки в них. В работе [45] эта система обобщена на случай много больших времён и масштабов, в том числе на уровень доступных для непосредственного наблюдения материальных объектов.
В данном разделе представлены и развиты результаты перечисленных работ. Продолжено обсуждение различий уравнений
21
эфира и уравнений гидроаэромеханики. Введено понятие энергии эфира. Предложено уравнение состояния эфира.
1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
Микроуровневая математическая теория эфира [40, 46–49] постулирует описание процессов с помощью закона сохранения количества эфира (уравнение неразрывности) и закона сохранения плотности потока эфира (сохранения импульса). Здесь эти уравнения удобно записать с использованием переменных Ла-
гранжа, в которых среда характеризуется функциями времени на |
|||||||
траектории движения точки среды ( ): |
|
||||||
|
|
= −, ( ) ∙ ( , ) =( ), |
(2) |
||||
|
|
|
|
|
|
= 0, |
(1) |
|
|
|
|
|
(3) |
||
|
|
|
|
= , ( ) . |
|
|
В применённой лагранжевой форме записи (которую называют ещё полулагранжевой( ) *) функции зависят от времени и траектории . В механике сплошной среды часто используют несколько другую форму записи с выделением в аргументах функций времени и начального положения точки среды (см., например: [14, с. 129–132; 24]), однако такая форма записи здесь менее удобна, так как затрудняет демонстрацию аналогий.
* Полулагранжеву форму записи того или иного уравнения можно трактовать (как, )рассмотрение его эйлеровой записи, которая справедлива, ( ) в любой точке
области определения уравнения, на траектории лагранжевой ча-
стицы со сворачиванием соответствующих частных производных в полную производную по времени.
22
Система уравнений (1)–(3) обратима−, то есть− замена скорости и времени на противоположные и не меняет мно-
жество решений этой системы. Таким образом, эфир на микроуровне, придя из некоторого начального состояния в конечное, может перейти из него обратно в начальное состояние.
Подчеркнём, что математически закон сохранения импульса в эфире (2) идентичен второму закону Ньютона для материальной точки переменной массы в отсутствие силы (см. п. 1.2).
В приложении 4 доказано, что для уравнения движения с нулевой правой частью (2) траектории лагранжевых частиц среды вне её разрывов являются прямыми линиями (при этом линии тока для неустановившегося движения могут быть кривыми). Однако наблюдаемые в эфире объекты могут образовываться за счёт самопроизвольного формирования разрывов в среде (см. п. 6.1, а также пример, рассмотренный в работе [50]). Непосредственно на разрывах уравнения (1)–(3) в дифференциальной форме не определены, так как производные на разрыве не существуют. В этой области к (1)–(3) добавляются дополнительные условия, в том числе следующие из интегральной формы уравнений эфира (см. п. 6).
Не исключено, что микроуровневая модель (1)–(3) требует введения в правой части уравнения (2) объёмной плотности силы, описывающей взаимодействие носителей (структурных элементов) эфира.
Решение системы (1)–(3) для описания макроуровневых явлений, когда требуется исследование поведения системы, состоящей из значительного числа объектов эфира, например атомов, вызывает сложности, так как имеется сильное различие в характерных временах и пространственных масштабах процессов. Кроме того, необходим учёт большого числа разрывов искомых функций. В результате численное моделирование объектов на
23
макроуровне с использованием уравнений (1)–(3) не представляется возможным даже на разрабатываемых сейчас суперкомпьютерах.
Макроуровневую модель эфира для описания движения отдельных микрообъектов построим на основе общей формы закона неразрывности среды и второго закона Ньютона. В лагранжевых переменных имеем
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
(4) |
|
|
|
|
−, ( ) ∙ ( , ) |
= ( ) |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
+ 1,0 , ( ), , ( ) , |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
(5) |
|
|
1,0 , , ( , ) + , , ( , ) =( ), |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= , ( ) , |
|
|
||||
|
,0 |
– |
|
|
|
|
|
(6) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
|
коэффициент (константа) перевода электромагнитных |
|||||||||||||
|
В |
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
единиц измерения плотности эфира в механические (см. подроб- |
|||||||||||||||
ности о |
|
|
|
в конце данного пункта и в п. 20.1). |
|
||||||||||
, ( ) |
|
, ( ) |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
нелинейной системе (4)–(6) искомыми являются функции |
|||||||||||||
, ( ) |
и |
|
|
. Функции |
|
|
и |
|
рассматриваются как из- |
||||||
не накладывается. |
|
|
|
|
|
|
вестные (заданные). Никаких ограничений на величину скорости
Далее уравнения (1)–(3) и (4)–(6) будем называть для крат-
24
кости уравнениями эфира. Уравнения эфира в эйлеровых переменных выписаны на с. 49.
Справедливость третьего закона Ньютона в эфире принима-
ется как постулат. Этот закон применяется, например, в п. 11. |
|||
стей сил |
и , (в)правой |
части уравнения движения (5), где – |
|
Отличие уравнений (4)–(6) от (1)–(3) состоит в присутствии |
|||
|
|
|
|
источника |
|
в уравнении неразрывности (4) и плотно- |
внутреннее напряжение эфира, которое можно ввести по анало-
гии с механикой сплошной среды. |
|
является тензором. Правила |
|||||||
вычисления |
|
описаны, например, в [14, c. 138–144]. |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
равенства диагональных и отсутствия недиагональ- |
|||||||||
В случае |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ных элементов у |
|
, вводят давление |
|
, которое равно значению |
|||||
диагональных |
элементов |
с обратным знаком (см., например: |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[9, с. 78] или [14, с. 158]). Тогда |
= − |
. Такой случай и рас- |
|||||||
сматривается в книге. |
|
|
Одной из причин возникновения сил и источников является воздействие потоков эфира, описываемых уравнениями (1)–(3), на границы (поверхности) разрывов и преломление траекторий. Выражения для источника и силы определяются на основе экспериментального изучения макроуровневых процессов или исходя из теоретических представлений.
Примеры правых частей в эфирной модели электротехники и электрохимии при постоянной плотности и их анализ даны в работах В.Л. Бычкова [41–44]. Другим примером макроскопической силы является сила Лоренца (см. п. 2.1 и 16.1).
Понятие давления в механике сплошной среды учитывает эффект внутреннего напряжения среды, возникающий в результате её движения или распространения по ней возмущений. Поэтому предположение о наличии аналогичного свойства у носителей эфира, по крайней мере, на макроуровне вполне естественно. Кроме того, давление имеет размерность плотности
25
энергии, и его наличие в уравнении движения можно интерпретировать как описание трансформаций между кинетической энергией и внутренней энергией среды.
Таким образом, модель (4)–(6) может рассматриваться как продолжение модели (1)–(3) на характерные времена и масштабы, много большие атомарных, в которой вместо непосредственного описания эффектов на разрывах вводятся источники и силыВажно. подчеркнуть, что отбрасывание в модели и исключило бы из описания электростатические эффекты, см. формулу (72) в п. 3.
Модель эфира (4)–(6) как сплошной среды можно считать применимой вплоть до объёма лагранжевой частицы, в котором
|
|
|
|
|
структурных элементов эфира. В п. 21.1, |
|||||||||||
находится порядкапростейшая3 |
модель таких элементов (ньюто- |
|||||||||||||||
21.2 рассмотрена |
10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
13 раз меньше |
|||||
ниев) и оценен их размер. Показано, что он в |
~10 |
|||||||||||||||
−12 |
3 |
−13 |
|
3 |
|
3. Поэтому, в |
|
−12 |
|
|
||||||
положить в объёме |
с линейным |
|
10 |
3 |
|
|
|
|
|
|||||||
радиуса протона |
(п. 21.2). Порядка |
|
ньютониев можно рас- |
|||||||||||||
|
|
|
~10 |
|
|
|||||||||||
(10 |
) /(10 |
|
) |
|
= 10 |
|
|
размером |
|
|
|
, так как |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
зависимости от кон- |
центрации ньютониев, модель сплошной среды (4)–(6) может |
|||||||||||||||||||||
~10 |
|
|
|
очень |
|
малых |
расстояниях, вплоть |
до |
|||||||||||||
быть применима на |
|
||||||||||||||||||||
|
−12 |
|
, |
то есть и на микроуровне, |
например, для описания |
||||||||||||||||
движения эфира в протоне и электроне. |
|
|
является ре- |
||||||||||||||||||
стями |
|
|
, ( ) , |
( ) |
|
|
|
|
|||||||||||||
Из уравнения (5) следует принцип суперпозиции сил: сумма |
|||||||||||||||||||||
|
|
, , |
( , ) |
+ |
|
, , ( , ) = ( ) |
|
|
|
|
|
||||||||||
решений |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
уравнения (5) |
с правыми ча- |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
, , |
( , ) + |
, , |
|
( , ) = ( ) |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
шением уравнения (5) с правой частью, в которой стоит сумма |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
по . |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Плотность эфира можно измерять в различных единицах. |
] |
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
26 |
|
|
|
[c г |
/cм |
|
|
|||
В работе [52] (см. также приложение 5) введены электромаг- |
|||||||||||||||||||||
нитные единицы измерения плотности эфира : |
|
1/2 |
|
3/2 |
|
в |
системе СГС (с абсолютной гауссовой системой). Показано совпадение размерностей порождаемых эфиром физических величинстрадиционными длянихединицамиизмерения,обсуждены новые системы единиц, использующие плотность эфира.
На макроуровне имеется возможность измерения силового воздействия. Поэтому на макроуровне по аналогии с механической плотностью вводят[г/cм3механические] [кг/м3] единицы измерения для плотности эфира в или , как в [41]. Однако механические единицы не всегдаудобны для интерпретации электрических явлений, так как дают нетрадиционную размерность электрического и магнитного полей, заряда и других физических величин (см. п. 20.1). Тем не менее механические единицы выявляют и проясняют механическую сторону электромагнитных яв-
лений.Далееплотностьэфира,выраженнуювмеханическихеди- |
||
Для установления |
|
. |
ницах, будем обозначать |
|
связи между физическими величинами, выраженными через плотность эфира в различных единицах измерения, вводится константа, равная отношению численного
значения плотности невозмущённого эфира |
|
, полученного в |
|||||||
механических единицах, к значению |
плотности невозмущённого |
||||||||
|
,0 |
|
|
|
|
||||
эфира 0 в электромагнитных единицах: |
|
|
|
|
|
||||
мой) имеет ,0 |
,0 |
,0 0 |
|
1/2 |
3/2 |
|
|
||
Константа |
|
в системе СГС (с абсолютной гауссовой систе- |
|||||||
|
размерность плотности заряда |
единицах |
|
. |
Та- |
||||
|
|
|
|
|
|
|
сле- |
||
ким образом, плотность эфира в механических[г |
/(c см )] |
|
|
||||||
ных единицах : |
|
|
|
электромагнит- |
|||||
дующим образом связана с плотностью эфира в |
|
|
|
||||||
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
27