задачи, рассмотрев объект и эфир вокруг него без учёта их движения относительно других тел.

2. В работе [45], а также в более общем случае далее в п. 2.1 показано, что обобщённые и классические уравнения Максвелла являются математическим следствием инвариантных по Галилею уравнений неразрывности и движения эфира, но из-за использования неинвариантного по Галилею преобразования теряют инвариантность по Галилею, см. п. 2.5.3, 2.5.4. Известно, что классические уравнения Максвелла инвариантны при преобразовании Лоренца [14, с. 306; 87; 92]. Однако магнитное (20) и электрическое (21) поля выражаются через плотность и скорость эфира и, как показано в п. 2.5.3, инвариантны по Галилею. Данное обстоятельство снимает необходимость привлечения преобразований Лоренца и основанной на них релятивистской теории

к объяснению электромагнитных и других явлений природы.

динат условие , вообще говоря,

Отметим′( ) =, что( ) в−случае, ( более) общего ′преобразования= коор-′

нарушается, формула для пространственной производной по усложняется и в уравнениях в штрихованной системе координат появляются дополнительные члены.

1.4.Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира

Привлечение уравнения состояния можно интерпретировать как описание динамики среды с помощью последовательности квазиравновесных состояний. Такой подход часто используется при моделировании эволюционных процессов (см., например, п. 1.1 в [57, 58]).

Установим сначала энергетическую характеристику эфира,

∆

исходя из второго закона Ньютона. Пусть находящаяся в покоелагранжева+ ∆, ( частица+ ∆) эфира за время приобретает скорость под воздействием объёмной плотности силы

38

в предлагаемом подходе сразу учтена возможность изменения

Отметим также,чторассмотрениеимпульсной(мгновенной) генерации движения из состояния покоя является общепринятой

методикой в механике сплошной среды (см., например: [17, п.

В случае = ,0 и = , где – скорость свободного распространения волны в эфире от возмущения (см. с. 97 в п. 4, по-

3.3, 3.7, 4.1; 16, с. 636]).

свящённом волнам в эфире, а также п. 2.1, где вводится как эфиродинамическая постоянная и показывается, что она равна скорости света), получается результат

,0

который по виду аналогичен так называемой релятивистской формуле для плотности энергии покоя.

Определим плотность мощности течения эфира как полную производную по времени от плотности кинетической энергии

(12)

или в эйлеровых переменных

В настоящее время отсутствуют эксперименты по определению уравнения состояния эфира. Поэтому приходится использовать те или иные гипотезы и проверять их адекватность, сравнивая следствия этих гипотез с известными из эксперимента фактами.

Получим уравнение состояния на основе предположения о том, что давление эфира (значение диагонального элемента тензора внутренних напряжений с обратным знаком, см. с. 25), которое в данном пункте обозначим , является функцией плотности энергии эфира

Обозначив, давление2 эфира при отклонении от характерного состояния через

отбрасывая члены второго порядка малости и добавляя плотность энергии внешних источников , приходим к следующему уравнению состояния:

или в электромагнитных единицах измерения плотности эфира

(см. п. 1.1 и 20.1):

Уравнение состояния (15) означает, что сумма плотностей запасённой в напряжениях энергии эфира, энергии движения эфира и энергии внешних источников остаётся постоянной.

а также воспроизвести коэффициент теплопроводности эфира (245), совпадающий с результатом применения к эфиру аналога

43

В установившемся режиме (частные производные=по0 времени обращаются в ноль) и отсутствии источников формула (16) упрощается

получаем при

44

Соотношение (19) совпадает с формулой для скорости распространения малых возмущений, применяемой в механике сплошной среды, см., например, формулы (57), (65) в [9, с. 101– 103]. Однако здесь соотношение (19) вводится не как обозначение квадрата некоторой скорости с постулированием неотрицательности левой части [9, формула(57);14, формула(6.21)]и выяснением смысла этой скорости по решению простейшего уравнения колебаний, как в механике [9, с. 102; 15, п. 17], а является

свободного распространения возмущений в эфире не превышает скорости света .

В начале п. 1.3 отмечено, что преобразование Галилея всегда подразумевает наличие исходной системы координат, в которой

направленный отрезок, и введение новой системы координат может привести к изменению проекций вектора на оси координат, но не к изменению длины′ и направления вектора, см., например, соотношение между и на с. 34:

45