В общем случае для вычисления силы гравитации необходимо решать уравнения (4)–(6) с соответствующими граничными и начальными условиями.
18.Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
В настоящем разделе дана эфирная трактовка явлений, используемых в электротехнике и электрохимии. Изложенная здесь методика применения теории эфира может быть полезна для анализа других процессов.
Адекватное понимание механизмов явлений, происходящих в электротехнике и электрохимии, имеет важнейшее значение, так как позволяет целенаправленно совершенствовать имеющиеся и создавать принципиально новые технические устройства.
18.1.Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
В соответствии суравнением Максвелла (34), электрический ток является завихренным течением эфира (125). Движение эфира, согласно уравнению (5), возникает при наличии градиента давления или внешней силы. Поэтому для генерации тече-ния эфира в проводе требуется создать разность давлений эфира (15) на его концах или на некотором участке за счёт того или иного воздействия, например приложения электрического поля (см. формулу (72)) или э.д.с. (см. п. 9, 18.11). Влияние структурных элементов материала провода в сочетании с внешним воздействиемприводиткзавихрениютеченияэфира.Впроводевозникает электрический ток.
Протекание электрического тока на участке цепи сопровождается падением напряжения электрического поля.
202
позволяет связать |
|
|
= − ( + )/ |
,0 |
|
|
|
|
||||||||||||
В [42, 43] показано, что при установившемся течении эфира |
||||||||||||||||||||
в проводе интеграл от |
|
|
|
= − |
|
по длине провода |
|
|||||||||||||
и , с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|||||||
|
|
|
|
|
падение напряжения |
|
, |
равное разности по- |
||||||||||||
тенциалов |
|
электрического поля |
|
|
|
|
на концах провода |
|
|
|||||||||||
|
разностью давлений течения эфира |
|
|
на этих концах. |
|
|
||||||||||||||
2 Найдём связь между падением |
напряжения электрического |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
и падением давления эфира в общем случае. |
|
|
|||||||||||||||||
поляС одной стороны, |
|
|
∙ = −( 2 |
− 1). |
|
|
||||||||||||||
|
≡ 1 |
∙ |
= − 1 |
|
|
|||||||||||||||
С, |
другой |
|
имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/ = 0, = |
||||||
− |
|
= − |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
стороны, по формуле (24) при |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
1 |
∙ = − ,0 |
1 |
( |
+ ) ∙ |
|
|
|
|
||||||||||
Тогда |
= − 1,0 |
(( + )2 |
− ( F |
+ )1). |
|
|
|
|||||||||||||
= − |
2 |
− 1 = − ,0 |
+ |
2 − |
F + 1 . |
|
|
|||||||||||||
Таким образом, падение напряжения, равное разности потенциалов на концах провода, определяется разностью давлений течения эфира и потенциалов внешних сил на этих концах.
18.2. Мощность электрической цепи
Для случаев электрохимической ячейки, газового разряда или провода известно соотношение, связывающее выделенную
203
мощность , падение напряжения и силу тока total [72; 28, с.
185],
total |
(179) |
|
Покажем, что в эфирной интерпретации закон (179) является следствием формулы для плотности мощности течения эфира (13), (16), полученной из второго закона Ньютона.
В эфирной модели электрохимической ячейки и газового
разряда примем, как и в случае провода, для плотности тока |
|
|||||||||||||||
Из (142) мощность течения эфира в элементе объёма есть |
||||||||||||||||
формулу (127). Тогда имеет место соотношение (142). |
|
|
|
|
||||||||||||
= = − ,0 |
∙ Σ , |
Σ ≡ + вн. |
|
|
|
|
|
|||||||||
областивектор Σ направлен |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ци- |
|||||
Рассмотрим вдоль направления течения эфира |
|
|
|
|
||||||||||||
линдрическую область с сечением |
|
|
и высотой |
|
|
Пусть в этой |
||||||||||
|
|
|
. = /| | |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
противоположновектору |
|
.Тогда |
||||||||||
= − ,0 ∙ Σ |
|
= ,0 |
∙ |
|
= ,0 Σ. |
|||||||||||
Обозначив полный ток total = , получим |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
= |
,0 |
total Σ. |
|
, Σ,2], предпола- |
||||||||||||
Проинтегрируем |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
гая постоянство total, по Σ на отрезке [ Σ,1 |
||||||||||||||||
2 |
1 |
|
total |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
204 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Обозначим ≡ 1 − 2 и учтём связь давления эфира с электрическим напряжением (75), обобщённую на случай источника. Приходим к формуле (179) для мощности участка цепи
1 2 total total 1 2
При таком введении мощности и падении напряжениявыделяемаяtotal > 0 на участке цепи мощность будет положительна при1 >, если2 потенциал (давление эфира) на этом участке па-
дает .
Обычно закон (179) в электрохимической ячейке или газе интерпретируетсяспомощьюопределениясилытока[28,с.173], введённого Г.А. Лоренцем, и напряжённости электрического поля
|
|
|
|
|
|
total |
|
|
|
|
|
|
|
(180) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
– заряд электрона, |
|
– концентрация электронов проводи- |
||||||||||||||
ния проводника. |
|
|
|
|
|
|
|
движения, – падение |
||||||||
мости, – |
скорость их направленного |
|||||||||||||||
напряжения, и |
|
– длина участка и площадь поперечного сече- |
||||||||||||||
|
Подставим данные выражения в формулу (179). Получим |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(181) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
– объём, заполненный током. |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Теперь |
рассмотрим закон сохранения импульса эфира в виде |
||||||||||||||
(5) и (24) |
|
|
= |
|
|
, |
|
|
+ = |
|
|
. |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
,0 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
205 |
|
|
|
|
|||||
Исключив из этих уравнений правую часть, получим
|
= |
|
+ . |
Эта формула следует/ и непосредственно из определений полной производной и электрического поля (21)/. = 0
Для установившегося течения эфира
|
|
|
= . |
|
|
Умножим это |
|
|
|
|
|
тат к виду |
выражение скалярно на |
и приведём резуль- |
|||
|
|
||||
|
2 |
|
= ∙ . |
|
|
,0Здесь в левой части с точностью до постоянного множителя стоитэнергиявединицеобъёма, переносимаяэфиромвединицу времени, см. (144). Данное выражение позволяет тракто-
вать формулу (181) следующим образом. Если считать, что электрондвижетсяв=промежутке| | соскоростью,сообщённойемупотоком эфира , то представляет собой мощность,
переданную в единицу времени потоком эфира частицам числом , амножитель – некоторую размерную постоянную для пе-
ревода механических величин в электрические.
Отметим, что введение скорости направленного движения заряженных частиц, их концентрации и связи с силой тока (180) историческиследуетизэлектрохимическихэкспериментов,вкоторых носители заряда регистрировались в измерениях, но ре-
206