первого проводника. Если первый проводник не мал, то, согласно формуле (137), возникает момент сил, но не сила притяжения или отталкивания проводников.
12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
Рассмотримуравнениедвиженияэфира(24) вслучаеустано- −вившегосявн течения и присутствия плотности внешней силы
|
|
|
= − |
|
|
|
,0 |
. |
|
|
|
|
|
|
(138) |
||||||||
Градиент давления вычислим из уравнения состояния эфира |
|||||||||||||||||||||||
(15) с учётом внешнего источника плотности энергии |
|
|
. |
||||||||||||||||||||
Навременах,многопревышающихвремярелаксации |
направлен- |
||||||||||||||||||||||
|
= вн |
|
|||||||||||||||||||||
вдоль направления |
|
|
, |
≈ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
ного теплового движения структурных элементов эфира (п. |
|||||||||||||||||||||||
21.5), можно считать |
|
2 |
|
|
|
|
. Тогда, |
вводя координату |
|
|
|||||||||||||
от , имеем |
|
|
скорости течения |
|
|
в рассматриваемой |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
давление зависит только |
||||||||
точке и предполагая для простоты, что /| | |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
− |
+ вн |
|
= |
2 |
= | | |
2 |
= |
|
|
|
|
||||||||||||
|
| |
| |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
| | 2 |
|
|
|
| | |
= 2 |
|
|
|
| | |
. |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
С учётом |
формулы (127) |
|
получаем |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
−( + вн) = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
159 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставляя это выражение в (138), находим |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
= |
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обозначим |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
эл |
≡ |
|
,0 |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
(139) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
2 |
эл называется электрической прово- |
||||||||||||||
В физике коэффициент |
|||||||||||||||||||
димостью, а уравнение |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
эл |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(140) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
законом Ома. В зависимости от знака |
|
направления тока и |
|||||||||||||||||
электрического поля могут совпадать |
или быть противополож- |
||||||||||||||||||
|
эл |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
ными. |
|
|
|
от |
|
|
|
| | |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
зависит от |
|
как зависимость |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
В общем случае электрическая проводимость |
|
||||||||||||||||||
градиента скорости течения |
|
. Это можно |
интерпретировать |
||||||||||||||||
|
|
|
эл |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
электрического поля |
для некоторых |
||||||||||||
сред, например |
для плазмы. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
эл |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Таким образом, в эфирной трактовке закон Ома является простым логическим следствием уравнения движения и уравнения состояния эфира, то есть фактически следствием второго за-
кона Ньютона. Поэтому закон Ома (140) является общим зако- |
||
184]. |
эл |
|
ном. Однако в физике обычно рассматривается его линейное |
||
приближение, когда |
|
можно считать константой [28, с. 183, |
Электрическая проводимость эфира и вещества изучены в п.
21.9.
160
Экспериментальное подтверждение закона Ома (140) (см., например: [28, с. 179, 184]) означает подтверждение теории эфира.
Воспользовавшись в (138) формулой (140), находим
,0 |
вн |
(141) |
|
|
Соотношение (141) показывает, что в установившемся режиме электрический ток пропорционален градиенту давления в эфире. Коэффициентом пропорциональности является электри-
ческая проводимостью |
|
, делённая на константу, имеющую |
|||
размерность плотности |
заряда (223). |
|
|
||
эл |
|
|
|
||
Давление в (141), в отличие от давления |
в (236), обуслов- |
||||
пейрона – |
|
|
|
скоростью . В об- |
|
лено потоком эфира как сплошной среды со |
|
уравнение Кла- |
|||
щем случае для |
в (141) нельзя использовать |
|
|||
Менделеева, так как при протекании электрического тока термодинамическое равновесие, вообще говоря, не имеет местаиз-заизменениявовременитемпературы,давленияинару- шения изолированности проводника от окружающей среды.
12.3. Закон Джоуля и Ленца
Рассмотрим плотность мощности течения= внэфира (16). При наличии источника плотности энергии для установившегося течения частная производная по времени в (16) равна нулю
вн
В эфирной модели провода и электрохимической ячейки примем, что плотность тока имеет вид (127)
161
,0
Тогда
= − ,0 ∙ + вн (142)
или, обобщая формулу (72) навнслучай присутствия внешнего источника плотности энергии ,
(143)
Отметим, что эту формулу с учётом выражения (17) можно переписать в виде
2 ,0 |
|
= ∙ . |
(144) |
Подставив(140) в(143),получаемзаконДжоуля– Ленца[28, с. 185] в форме
= эл
или в форме
эл
Таким образом, в эфирной трактовке закон Джоуля – Ленца также является логическим следствием уравнения движения и
162