Однако такая оценка в общем случае неверна, так как предполагаетналичиеустановившегосяраспределенияньютониевпопространству. Это предположение не соответствует очень высокой проникающей способности эфира, который трудно ограничить каким-либо сосудом, где обычно рассматривается поведение газа. Кроме того, не исключено, что в невозмущённом эфире могут образовываться области сгущения и разряжения ньютониев в результате их хаотического движения в неограниченном пространстве, тем более если у ньютониев нет сил отталкивания. Инымисловами,невозмущённый,0 эфиробладаетнекоторойсредней плотностью массы , но среднее расстояние между нью-

тониями в нём в общем случае не определено, как и в предоставленном самому себе газе. Однако известная из опыта малая теплопроводность вакуума позволяет оценить сверху среднюю длину свободного пробега ньютониев в невозмущённом эфире

(252).

21.3.Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении

Детальное изучение ньютониев является направлением дальнейших исследований. Однако и в настоящее время можно оценить их свойства, используя закономерности общего вида.

Предположим, что эфир состоит из очень большого числа тождественных ньютониев, находящихся в состоянии беспорядочного теплового движения при определённой температуре. Рассмотрим случай, когда силовые поля, действующие в эфире, отсутствуют.

Принцип детального равновесия и общие свойства симметрии законов механики позволяют, независимо от формы структурных элементов и действующих между ними сил, установить

312

максвелловский закон распределения их скоростей (см., напри-

мер: [27, п. 72, 74; 147, гл. 1, п. 4])

личину скоростиньютония.Поэтому интегрированиебудемпроводить по всему пространству скоростей

можно ввести различными способами. В данной книге мы последовательно используем определение плотности кинетической энергии при мгновенной генерации движения из состояния по-

Переходя в интегралах к сферическим координатам, нахо-

дим

313

находящимся в единице объёма, делённая на число этих элементов, см., например: [27, п. 63]. За меру кинети-

эфира можно воспользоваться формулами [36, с. 206, 207; 27, п.

59, 60, 73]

Известно, что на поступательное движение центра масс макроскопическогообъектавсреднемприходитсятажеэнергия,что инапоступательноедвижениеоднойчастицы[27,с.202].Атомы и молекулы можно рассматривать по отношению к ньютониям как макроскопические тела. Поэтому температура ньютониев в

место, например, в воздухе, где средняя тепловая скорость молекул может значительно превышать скорость звука [27, п. 60].

Важно подчеркнуть, что даже при очень низких температурах тепловая скорость ньютониев имеет порядок скорости света. По аналогии с распространением звука в веществе это объясняет