уравнения состояния эфира, то есть следствием второго закона Ньютона. Экспериментальное подтверждение этого закона служит ещё одним подтверждением теории эфира.
12.4.Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
|
с |
0 |
|
и осью |
|
|
|
Рассмотрим цилиндрический провод с радиусом попереч- |
|||||||
( , , ) |
|
|
, , |
|
|
|
|
ного сечения . Введём цилиндрическую систему координат |
|||||||
|
|
единичными базисными векторами |
|
|
|
|
, |
направленной вдоль оси провода. |
|
|
|
|
|||
Покажем, что при скорости эфира, направленной вдоль |
, в |
||||||
зависимости от её распределения внутри провода |
|
|
, |
||||
можно получить разные направления магнитного |
поля, плотно- |
||||||||||||||||||
0 ≤ |
≤ 0 |
|
|||||||||||||||||
неразрывности эфира |
|
= 0 |
= |
|
|
= |
( ) |
|
|
|
|||||||||
сти электрического тока и разные знаки полного тока. |
|
|
|||||||||||||||||
|
Рассмотрим случай |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
. Уравнение |
|||||||
|
|
|
|
|
|
выполнено для таких функций при |
|
. |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
за счёт |
||
Уравнение движения эфира можно обратить в тождество = 0 |
|
||||||||||||||||||
выбора соответствующей внешней силы . |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
Магнитное и электрическое поля, |
плотность тока и полный |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
ток вычисляются с помощью формул (20), (21), (34) |
|
|
|
||||||||||||||||
|
total |
= |
1 |
× (| |2 ), |
total = |
total , |
|
|
|
|
|||||||||
|
– |
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
оси |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
поперечное сечение провода, вектор |
|
направлен вдоль |
|||||||||||||||
отсутствует |
|
=. 0 |
= |
|
= |
( ) |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Если |
= 0 |
|
|
, |
|
|
|
|
|
электрическое поле |
||||||||
|
В случае |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
распределение скорости эфира в проводе имеет вид
163
|
|
= ( ) = 0 |
3 − 0 , |
|
и полный ток в |
|||||||||
то для |
0 > 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
магнитное поле однонаправлено с вектором , |
||||||||||||
плотность тока однонаправлена с вектором |
|
|
|
|||||||||||
проводе положителен: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
3 |
= |
|
2 |
, |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
2 |
|
0 |
|
2 |
|
|
|
|
|
3 |
|
total = |
3 0 0 |
3 − 0 |
|
1 − 0 |
|
, |
total |
|||||||
|
02 |
|
|
|
|
= 4 0 0. |
||||||||
Отметим, что здесь нет противоречия с уравнением (127), так как в общем случае (127) может содержать внешний,0 источник скорости, приводящий к различию между и .
Для скорости эфира в проводе
|
|
|
|
|
|
|
2 − |
|
|
|
2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|||
|
и |
0 > 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
магнитное поле и плотность тока направлены против |
|||||||||||
при |
|
|
||||||||||||
|
|
|
соответственно и полный ток отрицателен: |
|||||||||||
|
|
|
|
= − |
2 |
2 − |
|
|
2 |
|
2 , |
|||
|
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
164
|
|
|
|
|
|
3 0 03 3 + 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
||||||||||
|
|
total = − |
|
2 |
2 − |
|
|
2 |
|
5 |
, |
total = −0 |
0. |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
При |
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
То |
|
текут против скорости течения эфира. |
|||||||||||||||||||||||||
|
есть |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
u0 > 0 |
|
|
= ( ) = 0exp − 0 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
полный ток |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
для |
|
магнитное поле сонаправлено |
|
|
, плотность тока в за- |
||||||||||||||||||||||
висимости от |
|
|
имеет разные направления относительно , но |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
положителен: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
4 |
|
= |
|
|
0 040 |
exp − |
0 |
, |
|
2 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
exp −3 |
, |
|||||||
|
total = 02 |
0 0 |
0 |
|
1 − 3 0 |
|
0 |
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
total |
= 2 |
−3 |
0 0. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
||
Данные примеры показывают, что в зависимости от распределения скорости течения эфира внутри провода получаются разные направления магнитного поля, плотности тока и знаки полного тока. При этом, как уже отмечалось, нигде не использовались сведения о заряженных частицах. Поэтому в основе проводимости, сверхпроводимости, диэлектрических и магнитных свойствпроводовлежитраспределениетеченияэфиравних, а не перемещение заряженных частиц. Характер течения эфира внутри провода определяется его внутренней структурой.
165
Ещё один пример распределения скорости эфира, плотности тока и магнитного поля в проводе рассмотрен в п. 23.2.3.
12.5. Сверхпроводимость
Вп. 12.1 показано, что электрический ток в проводниках можно трактовать как сильно завихренный в смысле (125) поток эфира (сплошной среды). При этом наличие заряженных частиц
впроводнике не обязательно. Если свободные заряженные частицы присутствуют в проводнике, то их движение определяется взаимодействием с потоком эфира и в этом смысле является вторичным эффектом.
Вфизике до сих пор отсутствует исчерпывающее объяснение причин возникновения сверхпроводимости, особенно высокотемпературной, которое удовлетворяло бы данным всех имеющихся экспериментов (см., например: [70; 27, с. 469]).
Эфирная интерпретация электрического тока в проводниках позволяет дать общее относительно простое толкование эффекта сверхпроводимости: специальная структура сверхпроводника при снижении температуры слабо препятствует или даже поддерживаетдвижениеэфиравдольпроводника.Врезультатеэфир начинает циркулировать по сверхпроводнику практически без потерь.
Рассмотрим кратко эфирную интерпретацию модели сверхпроводимости, предложенной В.А. Чижовым в книгах [70; 116] и развитой в совместных с авторами книги работах [117–119]. Модель основана на гипотезе о процессах, возникающих на идеальном дефекте кристаллической решётки, называемой двойниковой границей (МСП-ДГ). Эта модель объясняет все виды сверхпроводимости захватом электронов каналами проводимости (ДГ), направленными вне проводника, выбросом электронов на поверхность проводника с образованием приповерхностных вихревых токов и магнитного поля. С помощью МСП-ДГ уда-
166
ётся объяснить относительно новые эксперименты по сверхпроводимости 1993–2016 годов, а также определить направление создания сверхпроводящих материалов с более эффективными характеристиками.
К наиболее ярким опытным фактам, наблюдаемым при сверхпроводимости, относятся (см., например: [28, с. 320; 70]): выталкивание магнитного поля из сверхпроводника 1-го рода на поверхность при снижении температуры (эффект Мейснера – Оксенфельда); увеличение количества доменов с кольцевыми электрическими токами на поверхности сверхпроводника с уменьшением температуры; вихри Абрикосова.
Домены в сверхпроводниках аналогичны доменам в ферромагнетике [28, с. 325]. Поток эфира, возникающий в домене ферромагнетика, рассмотрен в п. 19.1. Показано, что вокруг домена возникает вихревое движение эфира.
В соответствии с МСП-ДГ, домены появляются на дефектах кристаллической решётки. В эфирной трактовке электрический ток в домене обусловлен потоком эфира, а движение в домене
электронов (при их наличии) является вторичным эффектом.
вектора магнитной индукции должна быть близка к нулю, так каквнутрипроводникавсверхпроводящемсостояниимагнитное
Нормальная к поверхности сверхпроводника компонента
полеотсутствует,анаразрывенормальныекомпоненты непрерывны. Поэтому в доменах оси кольцевых токов, вдоль которых направлено магнитное поле, должны быть ориентированы в режиме сверхпроводимости вдоль поверхности сверхпроводника.
Таким образом, в состоянии сверхпроводимости домены создают завихренный слой эфира около поверхности проводника. Такой слой облегчает течение индукционного тока за счёт изоляции его от поверхности сверхпроводника, неровности которой мешают течению эфира. На практике с целью дальнейшегоулучшениясверхпроводимостипроводникпокрываютплёнкой,которая приводит к дополнительной изоляции потока эфира, в том
167