20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
|
|
Рассмотрим модельную начально-краевую задачу об излуче- |
||||||||||||||||||||||||||
нииэфирасповерхностисферы |
|
сначальнойскоростью,отлич- |
||||||||||||||||||||||||||
ной от нуля только на границе |
сферы |
|
Γ: |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
Ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
, ( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
=( ) |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
= |
, ( ) |
∙ ( , ) |
|
, ( ) Ω, |
(0, ] |
||||||||||||||||||
|
( , )|Γ |
= |
( , )|Γ, |
|
[0, |
] |
|
[0, ] |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
∙ |
|
( , ) |
|
Γ |
= ( , )|Γ, |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
| ( , )| |
|
|
|
|
если |
Γ |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
, ( ) =0 |
= (0, ), |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
( ) |
|
|
|
|
|
|
0, |
|
(0) |
Γ, Ω |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
= , ( ) , |
|
(0, ] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
если |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[0, ] |
|
|
|
|
|
0, (0) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0, (0) |
– |
|||||||
ции единичного |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
где |
|
|
|
|
|
|
– некоторый промежуток времени, |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
начальная скорость, |
|
|
|
|
|
|
. Использованное |
|
0, (0) = |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
– начальное значение диверген- |
||||||||||||||||||||||||
∙ |
( ( , )/| ( , )|) =0, =(0) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вектора в направлении скорости |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
здесь уравне- |
||||
ние для скорости эфира получено в [50, 52]. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
зависимость времени от положения , ( ) |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
Данная задача при определённых ограничениях на функции |
||||||||||||||||||||||||||
0, (0) ≠ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
при |
||||||||
решается аналитически. Выразив в её решении |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
= ( ( )) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
точки на тра- |
|||||||||
ектории |
|
|
|
( ) |
, можно найти скорость как функцию точки |
|||||||||||||||||||||||
пространства |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
≤ . |
||||||||
( ( )), ( ) = 0, (0) 0, (0) ( )−(0) 0, (0) , 0 |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
299 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Полученная формула позволяет оценить |
|
по характерному |
|||
значению кулоновского барьера |
для |
протона, если предполо- |
|||
|
0 |
|
|
||
жить, что на малых расстояниях взаимодействие, |
заряженных ча- |
||||
стиц определяется радиальной скоростью эфира и что именно на |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
порядка скорости, |
света |
и не меняется при |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
расстоянии |
|
величина радиальной скорости эфира становится |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
Пусть точка среды стартует |
с поверхности>элементарной, |
ча- |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
стицы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
во внешнюю по отношению к частице сторону с |
||||||||||||||||||||||||||||||||
начальной скоростью, |
равной средней радиальной скорости |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
(0) |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
(см. п. 20.5), и имеет радиальную компоненту |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
Тогда |
|
|
|
|
|
0, (0) = |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
0, (0) = ( ∙ )|=0, =(0) |
= 2 |
|
= |
= . |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
Для 0 получаем условие |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
≈ |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
или |
| 0| ≈ |
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
. |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
Кулоновский |
|
барьер для |
протона находится на расстоянии |
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
−14 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
тона, ≈ |
10 |
|
|
[см] |
|
|
|
|
|
|
|
[см] |
( |
|
определен аналогично |
||||||||||||||||||||||
|
в п. = /( ) = 2.1 ∙ 10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
−13 |
|
|
|
(см., например: [ru.wikipedia.org]). Радиус про- |
||||||||||||||||||||||||||||||
При |
|
|
|
|
|
|
|
, / |
≈ 4.75 |
|
| 0| ≈ |
5.5 ∙10 |
−7 |
[см |
2 |
/c] |
. |
Фор- |
|||||||||||||||||||
мула (219) , = 4.75 |
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
20.3). Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
даёт |
|
|
|
|
|
|
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
300 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(220) |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
Проанализированы различные единицы измерения плотности эфира. Установлен способ пересчёта физических величин, выраженных через плотность эфира в электромагнитных единицах, в величины, выраженные через плотность эфира в механических единицах, и наоборот.
Получены оценки значения плотности невозмущённого эфира на основе анализа различных физических0 явлений: предельной напряжённости электрического поля ; характеристик электромагнитного поля в эфирной модели фотона; поведения эфира в электроне и протоне с привлечением данных о кулоновском барьере.
Адекватность выбора числа электромагнитных волн
|
|
|
|
|
вели- |
в фотонах света подтверждается близостью (по порядку ~10 |
|||||
формула (215)) или |
|
|
|
0 |
|
чины) оценки (217) плотности эфира |
к оценкам, полученным |
||||
без использования |
|
привлечением |
|
(п. 20.3, |
|
|
, а именно: с 0 |
|
|
|
|
данных о кулоновском барьере (п. 20.6, фор-
мула (220)).
Оценки (213), (215), (217), (218), (220) позволяют принять для плотности невозмущённого эфира
0
,0
(221)
(222)
Константа преобразования единиц измерения в этом случае равна
6.7 ∙ 103 [г1/2/(c см,0 3/2)],0[статКулон/см3]. (223)
301
Важно отметить, что достоверность найденной оценки 0 верифицируется хорошим соответствием значений, полученных для различных физических процессов: на основе предельной
напряжённости |
(оценка (215) в п. 20.3) и кулоновского барь- |
|||
ера (оценка (220)0в п. 20.6). Значение |
верифицируется бли- |
|||
зостью оценок через |
((213) в п. 20.2) и,0через импульс фотона |
|||
((218) в п. 20.4), а также0 |
оценками, |
полученными в п. 23.6.2, |
||
23.6.3.
Дополнительные новые относительно недорогие эксперименты для верификации наличия эфира и оценки величины его параметров предложены в разделах книги, номера которых перечислены на с. 580.
Представленные результаты позволяют перейти к детальному количественному описанию явлений микро- и макромира, что открывает возможность изучения эффектов, которые могут лечь в основу принципиально новых технических систем для оперирования с энергией, информацией, гравитацией.
20.8.Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
Большоезначениедлякачественногопониманияэфиродинамики имеют труды В.А. Ацюковского [73–76, 225]. Однако их содержание носит во многом натурфилософский характер и не позволяетпровестиважныедляпрактикиколичественныеиссле-
дования. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
В [73, кн. 2, с. 83] плотность эфира |
|
|
, измеряемая в |
|
||||
, полагается количественно равной диэлектрической прони- |
|||||||||
|
|
|
|
Ац |
|
|
[кг/ |
||
цаемости вакуума |
|
−12 |
|
|
. Здесь с точки |
||||
м ] |
|
|
|
|
|
|
|
||
зрения самых |
базовых оснований физики совершается первая |
||||||||
|
Ац = 0 = 8.85 ∙ 10 |
|
|
[Ф/м] |
|
|
|||
ошибка, которая состоит в приравнивании[ ] = [Ф/мфизических] = [величинкг/м3] , имеющих разные размерности: 0 и Ац .
302
Втораяошибкасостоитвабсолютизациизначения |
какми- |
|||||||||||||||||
ровой константы. На самом деле, понятие |
|
появилось0 |
лишь в |
|||||||||||||||
результатевведения в системе СИ четвёртой0единицы измерения |
||||||||||||||||||
заряда |
[м] |
|
.[кг] [с] |
|
|
|
|
|
|
|
[А] |
|
|
|
|
|||
– силы электрического тока |
|
|
, как независимой от других трёх |
|||||||||||||||
ряда в [Кл] |
|
|
|
[Кл] |
|
|
|
|
|
|
10 |
|
|
|||||
единиц |
|
|
, |
, |
, и |
определениячерез |
|
|
единицыизмерения |
|||||||||
|
|
|
|
[А] |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
В СИ один |
|
|
полагается равным |
|
единиц за- |
||||||||
нения закона Кулона в СИ с законом0 |
Кулона в СГС [28, с. 357]. |
|||||||||||||||||
|
|
СГСЭ, где |
– скорость света, см., |
например: [28, с. 18, |
||||||||||||||
217, 357]. Смысл и величина |
|
устанавливаются на основе срав- |
||||||||||||||||
не |
|
10 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
ввести не |
|||
Таким |
|
образом, если в СИ единицу заряда |
|
|||||||||||||||
равной |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
означает, что |
|||
|
|
|
СГСЭ, то величина изменится. Это[Кл] |
|
|
|||||||||||||
|
является мировой константой, а служит лишь для преобра- |
|||||||||||||||||
зования0 |
единиц СГСЭ в СИ. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
В приложении 5 обсуждена избыточность системы СИ с ма-
тематической точки зрения, приводящая к тому, что в одном из полученных из опыта физических законов, записанном в СИ, для согласования0 входящих в него0 величин требуется введение константы или константы . Например, известная из эксперимента электростатическая теорема Гаусса в СГС (28) связывает размерности двух физических величин – напряжённости элек-
трического поля и плотности заряда |
|
. Теперь, если опреде- |
||
лить заряд независимо |
от размерности |
, то для сохранения за- |
||
кона (28) потребуется ввести в нём |
постоянный множитель, что |
|||
|
|
|
||
фактически и делается в СИ.
Недостатки системы СИ для описания физических явлений по сравнению с системой СГС подробно обсуждены, например, в [28, п. 85]. Не исключено, что лоббирование СИ было в том числекоммерческимпроектомпообъёмномупереизданиюнаучной литературы.
Из всех предложенных систем единиц гауссова система СГС до настоящего времени остаётся наилучшей в физике [28, с. 363]. Однако теперь ей могут составить конкуренцию новые системы единиц измерения, связанные с эфиром, которые показывают
303