чинвмеханическихединицахизмеренияи,наоборот,выражение

единиц измерения, связанные с . Для эфирной среды, состоящей из большого числа матери-

альных объектов и потоков эфира с изломами траекторий, где уравнения (1)–(6) в дифференциальной форме неприменимы, необходимо использовать модели сплошной среды в интегральной форме по аналогии, например, с [10, c. 55] или модели описания среды с помощью функций распределения по методологии статистической физики [38].

1.2.Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды

Уравнение движения эфира (5) является аналогом второго закона Ньютона в случае материальной точки переменной массы, меняющейся согласно уравнению неразрывности (4).

Математическизаконсохраненияимпульсавэфире(5) идентичен второму закону, ( )Ньютона для материальной точки переменной массы (см., например: [66, п. 4; 67, гл. IV, ч.

IV; 68, с. 56]):

Обычно в литературе по механике [66, п. 4; 67, гл. IV, ч. IV; 68, с. 56] второй закон Ньютона для материальной точки переменной массы записывается в виде

где второй член в левой части переносят в правую часть и рассматривают как одну из действующих сил, причём рассчитывают эту силу, как правило, отдельно из тех или иных соображений. Поэтому в уравнении сохранения плотности потока эфира

(5) с раскрытой производной по времени

второй член в левой части можно интерпретировать как силовой член.

В классической механике сплошной среды уравнение неразрывности имеет тот же вид, что и уравнение (4). Однако уравнение движения отличается. В классической механике сплошной среды на основе закона сохранения импульса в интегральной форме и формулы дифференцирования по времени интеграла по подвижному объёму [10, с. 37, уравнение (15.7)], то есть дифференцирования объёмного интеграла, зависящего от параметра, выводится следующее уравнение (см., например: [10, с. 55, урав-

нение (5.5)] и [14, с. 137, 144]),

Далее в (7) первый член в правой части исключают с учётом уравнения неразрывности и в отсутствие источников приходят к формуле:

Таким образом, формальное отличие уравнений движения

эфира(5) отуравнениядвиженияклассическоймеханикисплошной среды (8), в том числе газовой и гидродинамики, со(стоит, ( ))вприсутствии( , ( ))/ в уравнении (5) силового члена

(аналог члена, возникающего во втором законе Ньютона в случае зависящей от времени массы). Хотя, как отмечено в [14] на с. 137, различные силы в механике сплошной среды могут быть добавлены при необходимости.

Первый член в правой части уравнения (7) возникает за счёт изменения во времени подвижного объёма [10, с. 37]. Это обстоятельство позволяет дать геометрическую интерпретацию отличия движения плотности потока эфира от движения плотности потока, рассматриваемого в механике сплошной среды (жидкости и газа). Величина элементарного объёма сплошной среды, состоящего из большого числа порождённых эфиром материальных носителей, может, вообще говоря, меняться в широком диапазоне. В то время как возмущения в эфире распространяются с сохранением величины элементарного объёма.

Физическая интерпретация различий состоит в следующем. Механика жидкости и газа рассматривает среду, обладающую жидким объёмом (см., например: [21, с. 147]), то есть среду, в которой любой выделенный объём всё время состоит из одних и

30

тех же частиц и его граница в процессе деформации образуется из одних и тех же частиц (частицы среды не пересекают границу этого объёма). Иными словами, между частицами среды имеется достаточно сильная связь. Однако не все среды и явления обладают таким свойством, например, им может не обладать сыпучая среда, а также процесс распространения возмущений материи в случае, когда сама материя не переносится. С этой точки зрения уравнения механики жидкости и газа можно рассматривать как

принципиальную роль (см., например: [49]). Кроме того, в отличие от уравнения (8), именно из уравнения движения (5) сразу следуют уравнения Максвелла и другие общепринятые законы, см. работы [46–49] и нижеследующие разделы данной книги. Иначе для непостоянной плотности возникают проблемы, например,сполучениемуравненийМаксвеллаизуравнениядвижения.

В рассматриваемой математической модели эфира уравнение неразрывности (4), в отличие от уравнения движения (5), имеет тот же вид, что и в механике сплошной среды. Это означает, что описания поведения плотности эфира и плотности потока эфира различаются. В геометрической интерпретации плотность эфира на бесконечно малых расстояниях распространяется в форме элементарного объёма, величина которого может меняться, а плотность потока (импульс) эфира распространяется с сохранением величины элементарного объёма.

Из дальнейшего будет ясно, что основную роль при воспроизведении физических законов играет уравнение движения

31

эфира. Уравнение неразрывности привлекается для разрешения системы уравнений эфира относительно и .

Можно рассмотреть модификацию модели эфира, в которой вместо уравнения (4) по аналогии с уравнением движения используется закон сохранения

фицированной системы уравнений эфира могут различаться.

настоящее время изучение течений эфира, соответствую-

щих различным процессам, находится на начальной стадии. По-

этому при возникновении трудностей в интерпретации решений

и уравнений эфира (4), (5) следует помнить о возможности рассмотрения модификации модели эфира, в которой, ( ) / вместо= уравнения(4) используетсязаконсохранения .

32