16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
Из эксперимента известно, что гравитация действует как на незаряженные, так и на заряженные объекты. В эфирной трактовке гравитация обусловлена образованием разрывного или вихревогопограничногослоя.Дляобъектовэфира,у которыхтакой слой не образуется, гравитация может отсутствовать.
Изучение деталей движения эфира в пограничном слое требует в общем случае численного решения исходных уравнений эфира (4)–(6). Здесь мы остановимся на упрощённой аналитической оценке гравитационной силы и её интерпретации с точки
зрения механики сплошной среды. |
|
|
|
|
|
|
|
|
+ × |
||||||||||||
|
|
|
(см. п. 15.2). |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
Рассмотримнеподвижныйобъект |
|
схарактернымразмером |
||||||||||||||||||
/ = | | ( | |) ≈ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
потоке эфира |
|
|
|
: |
|
|
|||||||
|
, находящийся в гравитационном |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
Предположим, что около объекта в объёме |
образуется по- |
|||||||||||||||||||
|
Формула (148) для |
|
|
при |
|
|
и |
|
|
|
obj = |
|
принимает |
||||||||
граничный вихревой слой и на объект действует |
сила |
obj |
(163), |
||||||||||||||||||
вид |
|
|
|
|
|
|
= 0 |
|
| | ( | |) |
≈ 0 |
|
|
|||||||||
обусловленная только градиентом давления |
|
|
|
. |
|
|
|||||||||||||||
|
= − |
× × ( ) . |
|
|
|
|
|
|
(169) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотрим |
сферический |
гравитационный |
поток |
эфира, |
||||||||||||||||
ностью= /2эфира ,0 на |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
найденный в п. 15.2. Константу |
в формуле (161) выберем так, |
||||||||||||||||||||
чтобы плотность эфира |
|
|
|
сравнивалась2 |
с невозмущённой плот- |
||||||||||||||||
|
|
|
некотором характерном расстоянии |
|
при |
||||||||||||||||
|
|
,0 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
192 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подчеркнём ещё раз, что здесь рассматривается установившийся процесс. Изучение динамики образования данного распределенияплотностииегоустойчивости– отдельнаязадача, решение которой требует в общем случае проведения численных исследований.
Из (159) находим
рактерной 1 |
|
|
|
|
= 2 |
|
sin . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
0, |
на расстоянии |
|
при |
|
|
: |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= /2 |
|
|
|||||||||
Константу определим из условия равенства |
|
|
|
|
некоторой ха- |
|||||||||||||||||||||
|
скорости |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
,0 0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
0, |
|
|
≤ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
свободного 0, /( sin ) |
|
|
|
сил и разрывов ограничена |
||||||||||||||||||||||
Величина |
|
|
|
|
|
|
sin внешних |
|||||||||||||||||||
условием |
в отсутствие |
|
|
, где |
|
– скорость света (скорость |
||||||||||||||||||||
0, > 0 |
распространениявозмущенийвэфире).Направление |
|||||||||||||||||||||||||
потока эфира определяется знаком скорости |
|
. При |
||||||||||||||||||||||||
вращениявращение происходит в направлении вектора |
0., Вели- |
|||||||||||||||||||||||||
чина скорости убывает при удалении от центра |
|
. |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
Подставляя (или |
) в (160), находим |
|
|
|
|
. |
|
|
||||||||||||||||||
− = − ,0 02, 2 |
|
|
|
− ,0 02, |
|
2 |
sin |
2 |
|
|
|
|
||||||||||||||
Особенность |
|
приsin |
|
|
и |
= |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
представлением |
|
|
|
= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
связана со сферическим |
|||||||||||
потока эфира, которое используется лишь для получения приближённой оценки в виде аналитической фор-
193
мулы. Например, в гравитационном потоке эфира, близком к ци- |
|||||||||||
риальной |
|
|
|
|
|
≈ /2 |
|
|
|
|
|
линдрическому, особенности отсутствуют (см. п. 15.2). Поэтому |
|||||||||||
рассмотрим |
|
|
вдали от особенностей, а именно, вблизи эквато- |
||||||||
|
плоскости |
|
: |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
,0 0, 2 |
|
(170) |
||
При вычислении интеграла (169) |
|
|
|||||||||
в форме (146) необходимо |
|||||||||||
появлению |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
учесть специфику поведения гравитационного потока эфира |
|||||||||||
около объекта |
|
|
(в объёме пограничного слоя ), приводящую к |
||||||||
|
|
силы. В общем случае требуется численное решение |
|||||||||
уравнений эфира с некоторыми условиями поведения эфира на границеивнутриобъекта. Вупрощённоманализеформулы(169) предположим0, , что характерная скорость эфира0, в пограничном слое отличается от характерной скорости потока эфира:
|
02, ≈ |
0, |
, |
(171) |
|
|
|
|
– |
||
где – некоторый множитель, описывающий это отличие, |
|||||
внешняя |
граница пограничного слоя. |
|
|||
Экспериментальные сведения, крайне малый размер ньютониев (228) и незначительная вязкость эфира (п. 21.7) говорят о высокой проникающей способности гравитационного потока эфира,котораявклассическойфизикеназываетсяпринципомсуперпозиции гравитационных полей (см., например: [26, с. 323]). Например, во многих гравитационных явлениях важен не размер объекта, а его масса. Кроме того, гравитация Земли определяется всей её массой, а не массой ближайшей к объекту отдельной части Земли. Видимо, именно высокой проникающей способностью гравитационного потока эфира объясняется сложность экспериментального изучения механизма гравитационных явлений.
194
В оценке учтём, что гравитационный поток эфира проникает в объект, то есть будем интегрировать по всему шару
|
|
|
|
|
|
|
0, |
|
|
|
||
= − |
|
≈ − |
,0 |
|
|
|
2 |
= |
(172) |
|||
|
|
4 |
3 |
|
0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
− |
3 |
,0 |
/ |
2 |
. |
|
|
|
||||
Скобкамивыделенычлены,имеющиеразмерностьмассыиускорения.
Формула (172) показывает, что сила гравитации |
|
объекта в |
||||||||||||
рассмотренном потоке эфира не зависит от |
направления враще- |
|||||||||||||
|
|
|
||||||||||||
вало |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
и всегда направлена к |
|||
ния потока, определяемого знаком |
|
|||||||||||||
центру |
|
. Сила |
|
|
|
|
|
скорости эфира, как и следо- |
||||||
|
|
перпендикулярна ,0 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
ожидать для обусловленной вихрями силы Жуковского. |
|||||||||||||
Введём обозначения |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0, |
|
|
(173) |
||
|
|
|
≡ 3 ,0 2 , |
|
|
|||||||||
|
|
|
≡ / 2. |
|
|
|||||||||
Тогда из (147) имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(174) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
что совпадает с формулой для силы тяготения материальной
точки гравитационной массы |
|
|
, находящейся на расстоянии |
|
|||||||
от центра гравитационного |
поля . |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||
Величина |
|
имеет размерность |
ускорения или силы на еди- |
||||||||
ницу массы. |
Поэтому её можно интерпретировать как силу, дей- |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
+ × / |
|
|
|
(168) как силы, действующей на |
|
|
|
|
|
||||||
ствующую на единичную массу. Данная интерпретация анало- |
|||||||||||
гична трактовке поля силы Лоренца |
|
в формуле |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
единичный заряд. |
|
|
|||
|
|
|
|
|
195 |
|
|
|
|
||
Гравитационная масса введена здесь с помощью математической формулы. Физически эту формулу можно рассматривать как эфирную интерпретацию гравитационной массы объ-
екта. Величина |
|
|
в эфирном представлении определяется плот- |
||||||||||
При заданной |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ностью |
невозмущённого эфира |
|
|
, характерными размерами |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
пограничного слоя |
|
и потока |
эфира . |
|
|
||||||||
|
|
,0 |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
гравитационной массе объекта для |
|
имеем |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= 2 |
|
|
. |
|
|
|
|||
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|||||
Из-за высокой проникающей способности гравитационного потока эфира пограничный слой может находиться как вне, так и внутри объекта. Приближённые количественные оценки для внешней границы гравитационного пограничного слоя приведены в п. 22.2.
Вихревое движение эфира в объекте и его окрестности может возникать как в результате прохождения внешнего потока эфира через структурные элементы объекта, так и в результате потока эфира, вызванного движением самих структурных элементов.
Объекты близкой формы могут иметь существенно разную гравитационную массу. Поэтому завихренности, обуславливающие наличие пограничного слоя, видимо, зарождаются, главным образом, внутри объектов.
Свойство эфира препятствовать ускорению объектов заложено в исходном уравнении движения эфира (5), которое соответствует второму закону Ньютона (закону сохранения количества движения). С эфирной точки зрения инертную массу объекта, проявляющуюся при попытке изменения его скорости в отсутствие внешнего потока эфира, можно интерпретировать как
196
возникновение внутри объекта вихревого потока эфира, приводящего к появлению силы Жуковского. При этом вихри, как и в присутствии внешнего гравитационного потока эфира, определяются, в основном, внутренней структурой объекта. Данные соображения можно рассматривать как эфирную интерпретацию принципа эквивалентности гравитационной и инертной масс и принципа эквивалентности гравитационных сил и сил инерции, изложенных, например, в [26, с. 392, 399].
При большой скорости движения эфира |
|
|
|
сила гравита- |
||||
ции объекта, движущегося со значительно |
меньшей скоростью, |
|||||||
|
0, |
|
||||||
объекта. То есть в этом случае |
|
|
0, |
а не скоростью |
||||
определяется именно скоростью эфира |
|
|
, |
|||||
(148), (169) можно пренебречь. |
скоростью объекта в формулах |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В формуле (169) фигурирует скорость эфира |
|
|
относительно |
|||||
и ,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
объекта. При достижении объектом скорости потока эфира |
||||||||
относительная скорость объекта становится равной нулю |
||||||||
сила Жуковского перестаёт действовать |
|
|
|
. Далее объект, |
||||
согласно первому закону Ньютона, |
начинает двигаться прямоли- |
|||||||
|
|
= 0 |
|
|
||||
нейно. При этом его скорость относительно потока эфира снова становится ненулевой, и вновь появляется сила Жуковского, заворачивающая траекторию. Возникает регулярный процесс, аналогичный процессу отрыва вихрей от задней кромки крыла (см., например: [26, с. 539]).
Отсутствие лобового сопротивления потоку эфира при гравитационном воздействии можно объяснить слабой сжимаемостью эфира, приводящей к так называемому парадоксу Далам-
бера (см., например: [26, п. 100; 15, с. 172, 303; 9]).
Точный расчёт силы гравитации требует вычисления интеграла (146) на основе решения исходных уравнений движения эфира (4)–(6) для изучаемой системы объектов с аккуратной постановкой граничных и начальных условий, учётом деталей внутренней структуры объектов. Однако оценка (172) уже позволяет сделать фундаментальные выводы.
197