- •ВВЕДЕНИЕ
- •ЛИТЕРАТУРА
- •1. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА — РЕВОЛЮЦИЯ В ЕСТЕСТВОЗНАНИИ
- •1.1. Классическая картина мира
- •1.1.1. Мир материален
- •1.1.2. Две формы существования материи
- •1.1.3. Вещество
- •1.1.4. Поле
- •1.1.5. Сосуществование вещества и поля
- •1.1.6. Экспериментальные факты, противоречащие классической физике
- •Вопросы для самопроверки
- •1.2. Классическая механика
- •1.2.1. Уравнения движения
- •1.2.2. Математическая модель
- •1.2.3. Потенциальная энергия
- •1.2.4. Энергия
- •1.2.5. Сохранение энергии
- •1.2.6. Импульс
- •1.2.7. Функция Гамильтона
- •1.2.8. Релятивистская механика
- •Вопросы для самопроверки
- •1.3. Классическая теория поля
- •1.3.1. Гравитационное поле
- •1.3.2. Закон всемирного тяготения
- •1.3.3. Потенциальная энергия силы тяготения
- •1.3.4. Сила тяготения
- •1.3.5. Общая теория гравитации
- •1.3.6. Электромагнитное поле
- •1.3.7. Уравнения электромагнитного поля
- •1.3.8. Электрическое поле
- •1.3.9. Напряжённость электрического поля
- •1.3.10. Другие поля
- •Вопросы для самопроверки
- •1.4. Основные принципы квантовой физики
- •1.4.1. Краткая история квантовой физики
- •1.4.2. Корпускулярно – волновой дуализм
- •1.4.3. Принцип неопределённостей
- •1.4.4. Вероятностный характер динамических событий
- •1.4.5. Крушение или рождение картины мира?
- •1.4.6. Принцип дополнительности Н. Бора
- •1.4.7. Почему мы не видим квантовых эффектов?
- •Вопросы для самопроверки
- •2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА
- •2.1. Волновая функция
- •2.1.1. Волновая функция микрочастицы
- •2.1.2. Вероятностный смысл волновой функции
- •2.1.3. Статистические характеристики случайных величин
- •2.1.4. Статистические характеристики координат микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •2.2. Вычисление волновой функции
- •2.2.1. Волновое уравнение
- •2.2.2. Волновая функция системы нескольких частиц
- •2.2.3. Волновое уравнение системы нескольких частиц
- •2.2.4. Волновая функция и волновое уравнение частицы с одной степенью свободы
- •2.2.5. Уравнение Шрёдингера в операторном виде
- •2.2.6. Общие требования к решениям уравнения Шрёдингера
- •Вопросы для самопроверки
- •2.3. Замкнутая микросистема
- •2.3.1. Решение уравнения Шрёдингера методом разделения переменных
- •2.3.2. Стационарные состояния
- •2.3.3. Связанные состояния
- •2.3.4. Стационарные связанные состояния
- •2.3.5. Общие черты решений одномерных задач о связанных стационарных состояниях
- •2.3.6. Состояния рассеяния
- •2.3.7. Общие черты решений одномерных стационарных задач о рассеянии микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •3. ОПЕРАТОРЫ ИМПУЛЬСА, КООРДИНАТЫ И ЭНЕРГИИ МИКРОЧАСТИЦЫ
- •3.1. Как построить оператор динамической переменной
- •3.1.1. Зачем нужны операторы в квантовой механике
- •3.1.2. Собственные функции и собственные значения операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •3.2. Оператор импульса
- •3.2.1. Свойства собственной функции оператора импульса в одномерном случае
- •3.2.2. Вычисление собственной функции оператора импульса в одномерном случае
- •3.2.3. Оператор импульса микрочастицы с одной степенью свободы
- •3.2.4. Операторы проекций импульса микрочастицы и их общие собственные функции
- •3.2.5. Является ли свободная микрочастица «плоской волной»?
- •Вопросы для самопроверки
- •3.3. Оператор координаты
- •3.3.1. Свойства собственной функции оператора координаты в одномерном случае
- •3.3.2. Дельта – функция Дирака
- •3.3.3. Собственная функция оператора координаты и свойство оператора координаты в одномерном случае
- •3.3.4. Операторы координат микрочастицы и их общая собственная функция
- •Вопросы для самопроверки
- •3.4. Оператор Гамильтона
- •3.4.1. Принцип соответствия Н. Бора
- •3.4.2. Оператор кинетической энергии микрочастицы
- •3.4.3. Оператор потенциальной энергии микрочастицы
- •3.4.4. Оператор Гамильтона микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •4. СТАТИСТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДИНАМИЧЕСКИХ ПЕРЕМЕННЫХ
- •4.1. Пространство волновых функций
- •4.1.1. Функциональное пространство
- •4.1.2. Скалярное произведение функций
- •4.1.3. Амплитуда и вероятность перехода
- •Вопросы для самопроверки
- •4.2. Сопряжённые и самосопряжённые операторы
- •4.2.1. Сопряжённый оператор
- •4.2.2. Самосопряжённый оператор
- •Вопросы для самопроверки
- •4.3. Собственные значения и собственные функции самосопряжённых операторов
- •4.3.1. Собственные значения
- •4.3.2. Собственные функции
- •4.3.3. Полнота системы собственных функций самосопряжённого оператора
- •4.3.4. Разложение произвольной функции по полной ортонормированной системе собственных функций самосопряжённого оператора. Дискретный спектр собственных значений
- •4.3.5. Разложение произвольной функции по полной ортонормированной системе собственных функций самосопряжённого оператора. Непрерывный спектр собственных значений
- •4.3.6. Разложение волновой функции произвольного стационарного состояния микрочастицы по полной ортонормированной системе собственных функций оператора импульса
- •4.3.7. Тригонометрическое представление дельта – функции
- •Вопросы для самопроверки
- •4.4. Распределение вероятностей динамической переменной
- •4.4.1. Вероятность результата измерения динамической переменной: дискретный спектр собственных значений
- •4.4.2. Среднее значение динамической переменной: дискретный спектр собственных значений
- •4.4.3. Плотность вероятности результата измерения динамической переменной: непрерывный спектр собственных значений
- •4.4.4. Среднее значение динамической переменной: непрерывный спектр собственных значений
- •4.4.5. Коэффициент разложения как волновая функция в F – представлении
- •Вопросы для самопроверки
- •4.5. Теоремы П. Эренфеста
- •4.5.1. Формулировки, смысл и применение теорем П. Эренфеста
- •4.5.2. Доказательство первой теоремы П. Эренфеста
- •4.5.3. Доказательство второй теоремы П. Эренфеста
- •Вопросы для самопроверки
- •5. СООТНОШЕНИЯ НЕОПРЕДЕЛЁННОСТЕЙ
- •5.1. Коммутация операторов
- •5.1.1. Основные правила алгебры операторов
- •5.1.2. Коммутатор операторов
- •5.1.3. Коммутаторы операторов координат и проекций импульса
- •Вопросы для самопроверки
- •5.2. Свойства произведений операторов
- •5.2.1. Оператор, сопряжённый произведению операторов
- •5.2.2. Самосопряжённые комбинации самосопряжённых операторов
- •5.2.3. Положительно определённые операторы
- •Вопросы для самопроверки
- •5.3. Теорема В. Гайзенберга
- •5.3.1. Неравенство Гайзенберга
- •5.3.2. Следствие неравенства Гайзенберга
- •5.3.3. Соотношение неопределённостей между координатой и проекцией импульса
- •Вопросы для самопроверки
- •5.4. Общие собственные функции коммутирующих самосопряжённых операторов
- •5.4.1. Прямая теорема об общих собственных функциях коммутирующих операторов
- •5.4.2. Обратная теорема об общих собственных функциях коммутирующих самосопряжённых операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •5.5. Когда динамические переменные могут, а когда не могут одновременно иметь определённые значения?
- •5.5.1. Что запрещают соотношения неопределённостей
- •5.5.2. Что разрешают теоремы об общих собственных функциях коммутирующих самосопряжённых операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •5.6. Динамическое уравнение Гайзенберга
- •5.6.1. Скорость изменения среднего значения динамической переменной
- •5.6.2. Уравнения Эренфеста как частные случаи уравнений Гайзенберга
- •Вопросы для самопроверки
- •6. МИКРОЧАСТИЦА В ПОЛЕ ЦЕНТРАЛЬНОЙ СИЛЫ
- •6.1. Момент импульса
- •6.1.1. Центральная сила
- •6.1.2. Момент импульса как классическая динамическая переменная микрочастицы
- •6.1.3. Сохранение момента импульса классической частицы в центральном поле
- •6.1.4. Сохранение энергии классической частицы в центральном поле
- •Вопросы для самопроверки
- •6.2. Оператор момента импульса
- •6.2.1. Коммутационные соотношения между операторами проекций момента импульса
- •6.2.2. Коммутационные соотношения между операторами квадрата и проекций момента импульса
- •6.2.3. Сохранение момента импульса микрочастицы в центральном поле
- •Вопросы для самопроверки
- •6.3. Собственные функции и собственные значения оператора момента импульса
- •6.3.1. Операторы квадрата и проекций момента импульса в декартовых и сферических координатах
- •6.3.2. Собственные значения операторов квадрата и проекции момента импульса
- •6.3.3. Собственные функции операторов квадрата и проекции момента импульса в сферических координатах
- •Вопросы для самопроверки
- •6.4. Стационарные состояния микрочастицы в поле центральной силы
- •6.4.1. Интегралы движения
- •6.4.2. Решение стационарного уравнения Шрёдингера методом разделения переменных
- •6.4.3. Радиальное уравнение
- •6.4.4. Характер решений радиального уравнения Шрёдингера
- •6.4.5. Вырождение энергетических уровней
- •Вопросы для самопроверки
- •7. СТАЦИОНАРНЫЕ СОСТОЯНИЯ СИСТЕМЫ ДВУХ ВЗАИМОДЕЙСТВУЮЩИХ МИКРОЧАСТИЦ
- •7.1. Переносное и относительное движение двух частиц
- •7.1.1. Система многих микрочастиц
- •7.1.2. Координаты центра масс и относительного расположения двух частиц
- •7.1.3. Разделение переменных в стационарном уравнении Шрёдингера
- •7.1.4. Центральная сила взаимодействия микрочастиц
- •Вопросы для самопроверки
- •7.2. Двухатомная молекула
- •7.2.1. Эффективная потенциальная энергия межатомного взаимодействия в молекуле
- •7.2.2. Колебательно – вращательные энергетические уровни и радиальные волновые функции молекулы
- •7.2.3. Модель «гармонический осциллятор – жёсткий ротатор» для приближённого описания колебательно – вращательных состояний двухатомной молекулы
- •Вопросы для самопроверки
- •7.3. Атом водорода и водородоподобные ионы
- •7.3.1. Состояния относительного «движения» электрона и ядра
- •7.3.2. Энергетические уровни
- •7.3.3. Волновые функции
- •7.3.4. Сравнение теории с экспериментом
- •Вопросы для самопроверки
Соотношение (4.1.10) называется принципом микроскопической обратимости.
Вопросы для самопроверки
4.1.1.Имеется ли аналогия между скалярным произведением векторов в векторном пространстве и функций в функциональном пространстве?
4.1.2.Всегда ли скалярное произведение волновых функций зависит от порядка сомножителей?
4.1.3.Как записать условие ортогональности волновых
функций?
4.1.4.Какова вероятность перехода между состояниями микросистемы, если описывающие их волновые функции ортогональны?
4.1.5.Выведите соотношение, выражающее принцип микроскопической обратимости.
4.2.Сопряжённые и самосопряжённые операторы
4.2.1.Сопряжённый оператор
ˆ
Любому оператору F , представляющему какую–либо динамическую переменную некоторой микросистемы, можно
216
поставить в соответствие множество комплексных чисел. Каждый элемент этого множества определяется парой волновых функций микросистемы:
ˆ |
ˆ |
(4.2.1) |
<ϕ | F |ψ >= ∫ϕ * (Fψ)dq . |
Величина (4.2.1) представляет собой скалярное произведение (4.1.5) волновой функции ϕ(t, q) , «стоящей» в левом углу
«операторных скобок» <|>, на волновую функцию χ(t, q):
<ϕ | Fˆ |ψ >= <ϕ(t, q) | χ(t, q)>.
Эта последняя функция, в свою очередь, является результатом воздействия оператора Fˆ на волновую функцию ψ(t, q), «стоящую» в правом углу «операторных скобок» (4.2.1).
χ(t, q)=Fˆ ψ(t, q).
Таким образом,
ˆ |
ˆ |
(4.2.2) |
<ϕ | F |ψ >= <ϕ(t, q) | F ψ(t, q)>. |
Комплексное число, определяемое выражениями (4.2.1), (4.2.2), иногда также удобно записывать в виде элемента некоторой
217
матрицы, «нумеруемого» вместо целочисленных индексов обозначениями соответствующих волновых функций:
ˆ |
(4.2.3) |
Fϕψ ≡<ϕ | F |ψ >. |
Рассмотрим другой оператор Fˆ + и, используя определение (4.2.1), поставим ему в соответствие следующую операторную скобку (или матричный элемент):
+ |
ˆ + |
ˆ |
+ |
(4.2.4) |
Fψϕ ≡<ψ | F |
| ϕ >= ∫ψ * (F |
ϕ)dq . |
Вычислим комплексно сопряжённое от (4.2.4) выражение:
(Fψϕ+ )*≡<ψ | Fˆ + | ϕ >* =[∫ψ *(Fˆ +ϕ)dq]* = ∫ψ(Fˆ +ϕ)*dq .
Если для любых двух функций ϕ(t, q) и ψ(t, q) выполняется
равенство
ˆ |
ˆ |
+ |
| ϕ >* |
(4.2.5) |
<ϕ | F |ψ >=<ψ | F |
|
или
F |
=(F + |
)*, |
(4.2.6) |
ϕψ |
ψϕ |
|
|
218
то оператор Fˆ + называется сопряжённым оператору Fˆ . Сопряжённый оператор — это, в известном смысле, аналог
комплексно сопряжённого числа. Следует, однако, понимать, что операция комплексного сопряжения (F*) применима только к числам, и поэтому для обозначения сопряжённого оператора мы используем другое обозначение ( Fˆ +).
Напомним читателям некоторые аналогии рассматриваемых операторных скобок или матричных элементов сопряжённых операторов с матрицами, которые изучаются в обычной линейной алгебре.
В теории матриц с вещественными (действительными) матричными элементами всякой матрице с элементами Aαβ можно
поставить |
в |
соответствие транспонированную матрицу с |
элементами |
~ |
= Aβα . В этом случае матрица, сопряжённая по |
Aαβ |
отношению к исходной, совпадает с транспонированной матрицей. Приведенное соотношение похоже на (4.2.6).
Если матричные элементы — комплексные числа, то матрицей, сопряжённой по отношению к исходной, называется
транспонированная |
матрица с |
комплексно – сопряжёнными |
||
элементами: |
+ |
|
~ |
Это соотношение полностью |
Aαβ |
= (Aβα )* = (Aαβ ) *. |
аналогично (4.2.6).
В качестве примера докажем следующее соотношение.
Теорема 4.2.1: операторы дифференцирования ∂∂x
являются взаимно сопряжёнными, или
219
|
∂ + |
∂ |
. |
(4.2.7) |
||
|
|
|
= − |
|
||
|
∂x |
|||||
|
∂x |
|
|
|
Доказательство. Действительно, для любых нормируемых функций ϕ(x) иψ(x) (аргумент t для сокращения не выписываем)
|
|
∂ |
|
∞ |
ϕ * dψdx = |
|
|
∞ |
|
∞ |
ψ dϕ *dx = |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
<ϕ | |
|ψ >= |
∫ |
ϕ *ψ |
− |
∫ |
|||||||||
∂x |
−∞ |
|||||||||||||
|
|
|
−∞ |
|
|
dx |
|
|
|
−∞ |
dx |
|||
|
∞ |
|
|
|
|
|
∂ |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
= |
∫ |
ψ *(− dϕ)dx |
* |
=<ψ | − |
| ϕ >*. |
|
|
|||||||
∂x |
|
|
||||||||||||
|
−∞ |
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В приведенных выкладках выполняется интегрирование по частям,
ипри этом используется свойство нормируемых функций быстро обращаться в нуль, когда модуль аргумента x неограниченно возрастает. Доказательство основывается на применении определения (4.2.5).
Теорема 4.2.2: если |
ˆ |
ˆ |
|
|
|
|
A = cF , где c — комплексное число, то |
||||||
|
|
ˆ + |
ˆ |
+ |
. |
(4.2.8) |
|
|
A |
= c * F |
|
Доказательство. В самом деле, для любых функций ψ,ϕ
<ϕ ˆ ψ > = ∫ϕ ˆ ψ = (∫ ˆ )
| A | * [ *(cF) dq]* c * ϕ * Fψdq * =
220