- •ВВЕДЕНИЕ
- •ЛИТЕРАТУРА
- •1. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА — РЕВОЛЮЦИЯ В ЕСТЕСТВОЗНАНИИ
- •1.1. Классическая картина мира
- •1.1.1. Мир материален
- •1.1.2. Две формы существования материи
- •1.1.3. Вещество
- •1.1.4. Поле
- •1.1.5. Сосуществование вещества и поля
- •1.1.6. Экспериментальные факты, противоречащие классической физике
- •Вопросы для самопроверки
- •1.2. Классическая механика
- •1.2.1. Уравнения движения
- •1.2.2. Математическая модель
- •1.2.3. Потенциальная энергия
- •1.2.4. Энергия
- •1.2.5. Сохранение энергии
- •1.2.6. Импульс
- •1.2.7. Функция Гамильтона
- •1.2.8. Релятивистская механика
- •Вопросы для самопроверки
- •1.3. Классическая теория поля
- •1.3.1. Гравитационное поле
- •1.3.2. Закон всемирного тяготения
- •1.3.3. Потенциальная энергия силы тяготения
- •1.3.4. Сила тяготения
- •1.3.5. Общая теория гравитации
- •1.3.6. Электромагнитное поле
- •1.3.7. Уравнения электромагнитного поля
- •1.3.8. Электрическое поле
- •1.3.9. Напряжённость электрического поля
- •1.3.10. Другие поля
- •Вопросы для самопроверки
- •1.4. Основные принципы квантовой физики
- •1.4.1. Краткая история квантовой физики
- •1.4.2. Корпускулярно – волновой дуализм
- •1.4.3. Принцип неопределённостей
- •1.4.4. Вероятностный характер динамических событий
- •1.4.5. Крушение или рождение картины мира?
- •1.4.6. Принцип дополнительности Н. Бора
- •1.4.7. Почему мы не видим квантовых эффектов?
- •Вопросы для самопроверки
- •2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА
- •2.1. Волновая функция
- •2.1.1. Волновая функция микрочастицы
- •2.1.2. Вероятностный смысл волновой функции
- •2.1.3. Статистические характеристики случайных величин
- •2.1.4. Статистические характеристики координат микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •2.2. Вычисление волновой функции
- •2.2.1. Волновое уравнение
- •2.2.2. Волновая функция системы нескольких частиц
- •2.2.3. Волновое уравнение системы нескольких частиц
- •2.2.4. Волновая функция и волновое уравнение частицы с одной степенью свободы
- •2.2.5. Уравнение Шрёдингера в операторном виде
- •2.2.6. Общие требования к решениям уравнения Шрёдингера
- •Вопросы для самопроверки
- •2.3. Замкнутая микросистема
- •2.3.1. Решение уравнения Шрёдингера методом разделения переменных
- •2.3.2. Стационарные состояния
- •2.3.3. Связанные состояния
- •2.3.4. Стационарные связанные состояния
- •2.3.5. Общие черты решений одномерных задач о связанных стационарных состояниях
- •2.3.6. Состояния рассеяния
- •2.3.7. Общие черты решений одномерных стационарных задач о рассеянии микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •3. ОПЕРАТОРЫ ИМПУЛЬСА, КООРДИНАТЫ И ЭНЕРГИИ МИКРОЧАСТИЦЫ
- •3.1. Как построить оператор динамической переменной
- •3.1.1. Зачем нужны операторы в квантовой механике
- •3.1.2. Собственные функции и собственные значения операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •3.2. Оператор импульса
- •3.2.1. Свойства собственной функции оператора импульса в одномерном случае
- •3.2.2. Вычисление собственной функции оператора импульса в одномерном случае
- •3.2.3. Оператор импульса микрочастицы с одной степенью свободы
- •3.2.4. Операторы проекций импульса микрочастицы и их общие собственные функции
- •3.2.5. Является ли свободная микрочастица «плоской волной»?
- •Вопросы для самопроверки
- •3.3. Оператор координаты
- •3.3.1. Свойства собственной функции оператора координаты в одномерном случае
- •3.3.2. Дельта – функция Дирака
- •3.3.3. Собственная функция оператора координаты и свойство оператора координаты в одномерном случае
- •3.3.4. Операторы координат микрочастицы и их общая собственная функция
- •Вопросы для самопроверки
- •3.4. Оператор Гамильтона
- •3.4.1. Принцип соответствия Н. Бора
- •3.4.2. Оператор кинетической энергии микрочастицы
- •3.4.3. Оператор потенциальной энергии микрочастицы
- •3.4.4. Оператор Гамильтона микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •4. СТАТИСТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДИНАМИЧЕСКИХ ПЕРЕМЕННЫХ
- •4.1. Пространство волновых функций
- •4.1.1. Функциональное пространство
- •4.1.2. Скалярное произведение функций
- •4.1.3. Амплитуда и вероятность перехода
- •Вопросы для самопроверки
- •4.2. Сопряжённые и самосопряжённые операторы
- •4.2.1. Сопряжённый оператор
- •4.2.2. Самосопряжённый оператор
- •Вопросы для самопроверки
- •4.3. Собственные значения и собственные функции самосопряжённых операторов
- •4.3.1. Собственные значения
- •4.3.2. Собственные функции
- •4.3.3. Полнота системы собственных функций самосопряжённого оператора
- •4.3.4. Разложение произвольной функции по полной ортонормированной системе собственных функций самосопряжённого оператора. Дискретный спектр собственных значений
- •4.3.5. Разложение произвольной функции по полной ортонормированной системе собственных функций самосопряжённого оператора. Непрерывный спектр собственных значений
- •4.3.6. Разложение волновой функции произвольного стационарного состояния микрочастицы по полной ортонормированной системе собственных функций оператора импульса
- •4.3.7. Тригонометрическое представление дельта – функции
- •Вопросы для самопроверки
- •4.4. Распределение вероятностей динамической переменной
- •4.4.1. Вероятность результата измерения динамической переменной: дискретный спектр собственных значений
- •4.4.2. Среднее значение динамической переменной: дискретный спектр собственных значений
- •4.4.3. Плотность вероятности результата измерения динамической переменной: непрерывный спектр собственных значений
- •4.4.4. Среднее значение динамической переменной: непрерывный спектр собственных значений
- •4.4.5. Коэффициент разложения как волновая функция в F – представлении
- •Вопросы для самопроверки
- •4.5. Теоремы П. Эренфеста
- •4.5.1. Формулировки, смысл и применение теорем П. Эренфеста
- •4.5.2. Доказательство первой теоремы П. Эренфеста
- •4.5.3. Доказательство второй теоремы П. Эренфеста
- •Вопросы для самопроверки
- •5. СООТНОШЕНИЯ НЕОПРЕДЕЛЁННОСТЕЙ
- •5.1. Коммутация операторов
- •5.1.1. Основные правила алгебры операторов
- •5.1.2. Коммутатор операторов
- •5.1.3. Коммутаторы операторов координат и проекций импульса
- •Вопросы для самопроверки
- •5.2. Свойства произведений операторов
- •5.2.1. Оператор, сопряжённый произведению операторов
- •5.2.2. Самосопряжённые комбинации самосопряжённых операторов
- •5.2.3. Положительно определённые операторы
- •Вопросы для самопроверки
- •5.3. Теорема В. Гайзенберга
- •5.3.1. Неравенство Гайзенберга
- •5.3.2. Следствие неравенства Гайзенберга
- •5.3.3. Соотношение неопределённостей между координатой и проекцией импульса
- •Вопросы для самопроверки
- •5.4. Общие собственные функции коммутирующих самосопряжённых операторов
- •5.4.1. Прямая теорема об общих собственных функциях коммутирующих операторов
- •5.4.2. Обратная теорема об общих собственных функциях коммутирующих самосопряжённых операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •5.5. Когда динамические переменные могут, а когда не могут одновременно иметь определённые значения?
- •5.5.1. Что запрещают соотношения неопределённостей
- •5.5.2. Что разрешают теоремы об общих собственных функциях коммутирующих самосопряжённых операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •5.6. Динамическое уравнение Гайзенберга
- •5.6.1. Скорость изменения среднего значения динамической переменной
- •5.6.2. Уравнения Эренфеста как частные случаи уравнений Гайзенберга
- •Вопросы для самопроверки
- •6. МИКРОЧАСТИЦА В ПОЛЕ ЦЕНТРАЛЬНОЙ СИЛЫ
- •6.1. Момент импульса
- •6.1.1. Центральная сила
- •6.1.2. Момент импульса как классическая динамическая переменная микрочастицы
- •6.1.3. Сохранение момента импульса классической частицы в центральном поле
- •6.1.4. Сохранение энергии классической частицы в центральном поле
- •Вопросы для самопроверки
- •6.2. Оператор момента импульса
- •6.2.1. Коммутационные соотношения между операторами проекций момента импульса
- •6.2.2. Коммутационные соотношения между операторами квадрата и проекций момента импульса
- •6.2.3. Сохранение момента импульса микрочастицы в центральном поле
- •Вопросы для самопроверки
- •6.3. Собственные функции и собственные значения оператора момента импульса
- •6.3.1. Операторы квадрата и проекций момента импульса в декартовых и сферических координатах
- •6.3.2. Собственные значения операторов квадрата и проекции момента импульса
- •6.3.3. Собственные функции операторов квадрата и проекции момента импульса в сферических координатах
- •Вопросы для самопроверки
- •6.4. Стационарные состояния микрочастицы в поле центральной силы
- •6.4.1. Интегралы движения
- •6.4.2. Решение стационарного уравнения Шрёдингера методом разделения переменных
- •6.4.3. Радиальное уравнение
- •6.4.4. Характер решений радиального уравнения Шрёдингера
- •6.4.5. Вырождение энергетических уровней
- •Вопросы для самопроверки
- •7. СТАЦИОНАРНЫЕ СОСТОЯНИЯ СИСТЕМЫ ДВУХ ВЗАИМОДЕЙСТВУЮЩИХ МИКРОЧАСТИЦ
- •7.1. Переносное и относительное движение двух частиц
- •7.1.1. Система многих микрочастиц
- •7.1.2. Координаты центра масс и относительного расположения двух частиц
- •7.1.3. Разделение переменных в стационарном уравнении Шрёдингера
- •7.1.4. Центральная сила взаимодействия микрочастиц
- •Вопросы для самопроверки
- •7.2. Двухатомная молекула
- •7.2.1. Эффективная потенциальная энергия межатомного взаимодействия в молекуле
- •7.2.2. Колебательно – вращательные энергетические уровни и радиальные волновые функции молекулы
- •7.2.3. Модель «гармонический осциллятор – жёсткий ротатор» для приближённого описания колебательно – вращательных состояний двухатомной молекулы
- •Вопросы для самопроверки
- •7.3. Атом водорода и водородоподобные ионы
- •7.3.1. Состояния относительного «движения» электрона и ядра
- •7.3.2. Энергетические уровни
- •7.3.3. Волновые функции
- •7.3.4. Сравнение теории с экспериментом
- •Вопросы для самопроверки
школы, ядром которой был Н. Бор, придал огранку тем драгоценным идеям, которые рождались в обсуждениях этих идей на её семинарах, а также помог сформулировать целостные и стройные основы мировоззрения новой науки.
Себя Л.Д. Ландау скромно относил сперва ко второму, а позднее — к полуторному классу.
Фотографии героев революции в физике XX века скопированы из Википедии. Автор отобрал не общеизвестные портреты этих людей, лауреатов Нобелевской премии, членов множества академий, уже достигших солидного возраста, а, по возможности, те фото (возможно, не самого лучшего качества), на которых герои изображены молодыми. Когда они совершали свои открытия, многим из них было от 20 до 30 лет. Есть над чем задуматься, не правда ли?
1.4.2. Корпускулярно – волновой дуализм
Итак, многие наблюдаемые факты, необъяснимые с позиций классической физики (см. п. 1.1) — фотоэффект, эффект Комптона, дифракция электронов при их прохождении через тонкие пластины твёрдых веществ (т.е. на кристаллических решётках), удаётся объяснить вполне естественным образом. Надо только сделать два утверждения — с точки зрения классической физики совершенно абсурдные.
А. Поле (в частности, электромагнитное), с классической точки зрения представляющее собой распределённый в пространстве и во
59
времени волновой процесс, который характеризуется длиной волны
λ, линейной частотой ν (или периодом Т = 1/ν) и скоростью распространения c = cs = sλν, где s — единичный вектор в направлении распространения волны, а
c = |c| = λν |
(1.4.13) |
— абсолютная величина скорости (для электромагнитного поля — скорость света), состоит из движущихся со скоростью света частиц, которые обладают энергией
E = hν + E0 |
(1.4.14) |
и импульсом
p = ps; |
p = |
h |
= |
2πh |
(1.4.15) |
|
λ |
λ |
|||||
|
|
|
|
в соответствии с формулами Эйнштейна (1.4.8) и (1.4.10).
Б. Частица вещества (корпускула), обладающая импульсом p = ps, вместе с тем ведёт себя как волна, которая обладает длиной волны де Бройля (1.4.11)
λ = |
h |
= |
2πh |
, |
(1.4.16) |
|
p |
p |
|||||
|
|
|
|
60
частотой cp/h (в данном случае c — скорость корпускулы, а не света!) и распространяется в пространстве с волновым вектором
k = |
p |
s . |
(1.4.17) |
|
|||
|
h |
|
Из сказанного следует, что понятия «частица вещества (корпускула)» и «волна», полярно противоположные, как «вещество» и «поле», суть лишь атрибуты классической картины мира. В действительности природа едина, и реальный материальный объект, который в одних условиях воспринимается нами как «корпускула», в других условиях, т.е. как бы повернувшись к нам другой своей стороной, демонстрирует нам свои волновые свойства.
Условия эти можно сформулировать таким же образом, как в оптике.
Если длина волны λ мала по сравнению с характерным геометрическим масштабом L системы, в которой находится микрообъект или распространяется свет,
λ << L, |
(1.4.18) |
то распространение света описывается законами геометрической оптики, а микрообъект ведёт себя как корпускула.
Напротив, если имеет место условие, обратное (1.4.18),
61
λ > L, |
(1.4.19) |
то распространение света описывается законами волновой оптики, а микрообъект ведёт себя как волна.
Возникает, однако, соблазн попытаться объяснить наличие волновых свойств частиц–корпускул и корпускулярных свойств волн, не выходя за рамки классической физики. Разве, скажет скептик, классическая гидродинамика (а также акустика, оптика) не даёт нам подобные примеры?
Хорошо известно явление распространения в сплошных средах так называемых уединённых волн или солитонов. Наполните барабан с небольшим отверстием в боковой поверхности дымом и ударьте по мембране. Из отверстия «выскочит» дымовой солитон (т.е. тот же воздух, только содержащий окрашивающие его примеси твёрдых частиц) и начнёт двигаться в окружающем воздухе по прямолинейной траектории, как свободная корпускула. (Некоторые курильщики умеют подобным же образом выпускать изо рта колечки дыма). Если на пути солитона попадётся лёгкий предмет, произойдёт столкновение: солитон собьёт предмет и будет двигаться дальше, несколько изменив направление. Но если на пути солитона встретится препятствие, солитон обогнёт его, как волна, т.е. произойдёт дифракция. Вот вам и корпускулярно – волновой дуализм!
Так вот: будем считать, что корпускул вообще не существует, а все частицы — это уединённые волны. Ну, а поле — это распределённые волны. И получим вполне адекватную картину
62
мира. Материя состоит из волн, и не надо никакой квантовой физики.
(Это рассуждение автор слышал от замечательного физика – экспериментатора, блестяще образованного и увлечённого наукой человека, профессора Д.Л. Тимрота).
К сожалению, всё гораздо сложнее: в действительности микрообъект — это и не корпускула, и не волна, а некая сущность, которая вообще не может быть описана на «человеческом» языке классической физики.
Чтобы это пояснить, вернёмся к опыту по изучению дифракции микрочастиц (неважно, электронов или фотонов) — см. пункты 8 и 9 п/п. 1.1.6.
Уже одно то, что одиночные микрообъекты, проходя через щель (отверстие) в экране, «знают», в какие места детектора попадать предпочтительно, а в какие — нежелательно, вызывает недоумение. Если микрообъект — волна, то каждый из прошедших через щель микрообъектов должен был бы создавать на детекторе пусть слабую, но дифракционную картину. Но микрообъект оставляет точечный след на детекторе, что, несомненно, свидетельствует о том, что он — частица (корпускула). А если это так, то откуда корпускула, проходящая через щель, «знает», какова её ширина, в соответствии с которой должен сформироваться вид дифракционной картины на детекторе?
Ещё более парадоксальные результаты увидим, усложнив схему опыта. Поставим на пути микрообъектов к детектору,
63
регистрирующему попадания частиц, не одну, а две одинаковые щели.
Какую картину зафиксирует детектор? В простейшем случае — наложение одинаковых, но смещённых друг относительно друга картин, возникших в результате дифракции одних частиц на одной щели, других — на другой.
Однако если расстояние между щелями сделать по порядку величины таким же, что и ширина каждой из щелей, то возникнет не сложение отдельных картин, а новая картина, соответствующая интерференции «волн», прошедших через щели. Эта картина не изменится, если её формирует не пучок частиц, а отдельные частицы, последовательно, по одиночке проходящие в течение достаточно длительного времени экран с двумя щелями и попадающие на экран (см. пункт 9 п/п. 1.1.6).
Но для того, чтобы «знать», в какие места детектора надо попадать, а в какие — не надо, чтобы в итоге на детекторе получилось требуемое чередование светлых и тёмных интерференционных полос, микрообъект
•либо должен пройти через обе щели сразу, для чего перед экраном «разделиться» на две части, а затем сразу же опять «слиться», чтобы попасть на детектор как единое целое;
•либо, проходя через одну из щелей, «увидеть», что имеется другая щель, в соответствии с положением которой ему надо двигаться к экрану, и скорректировать направление своего движения.
Оба предположения совершенно нелепы.
64