![](/user_photo/_userpic.png)
- •ВВЕДЕНИЕ
- •ЛИТЕРАТУРА
- •1. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА — РЕВОЛЮЦИЯ В ЕСТЕСТВОЗНАНИИ
- •1.1. Классическая картина мира
- •1.1.1. Мир материален
- •1.1.2. Две формы существования материи
- •1.1.3. Вещество
- •1.1.4. Поле
- •1.1.5. Сосуществование вещества и поля
- •1.1.6. Экспериментальные факты, противоречащие классической физике
- •Вопросы для самопроверки
- •1.2. Классическая механика
- •1.2.1. Уравнения движения
- •1.2.2. Математическая модель
- •1.2.3. Потенциальная энергия
- •1.2.4. Энергия
- •1.2.5. Сохранение энергии
- •1.2.6. Импульс
- •1.2.7. Функция Гамильтона
- •1.2.8. Релятивистская механика
- •Вопросы для самопроверки
- •1.3. Классическая теория поля
- •1.3.1. Гравитационное поле
- •1.3.2. Закон всемирного тяготения
- •1.3.3. Потенциальная энергия силы тяготения
- •1.3.4. Сила тяготения
- •1.3.5. Общая теория гравитации
- •1.3.6. Электромагнитное поле
- •1.3.7. Уравнения электромагнитного поля
- •1.3.8. Электрическое поле
- •1.3.9. Напряжённость электрического поля
- •1.3.10. Другие поля
- •Вопросы для самопроверки
- •1.4. Основные принципы квантовой физики
- •1.4.1. Краткая история квантовой физики
- •1.4.2. Корпускулярно – волновой дуализм
- •1.4.3. Принцип неопределённостей
- •1.4.4. Вероятностный характер динамических событий
- •1.4.5. Крушение или рождение картины мира?
- •1.4.6. Принцип дополнительности Н. Бора
- •1.4.7. Почему мы не видим квантовых эффектов?
- •Вопросы для самопроверки
- •2. УРАВНЕНИЕ ШРЁДИНГЕРА
- •2.1. Волновая функция
- •2.1.1. Волновая функция микрочастицы
- •2.1.2. Вероятностный смысл волновой функции
- •2.1.3. Статистические характеристики случайных величин
- •2.1.4. Статистические характеристики координат микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •2.2. Вычисление волновой функции
- •2.2.1. Волновое уравнение
- •2.2.2. Волновая функция системы нескольких частиц
- •2.2.3. Волновое уравнение системы нескольких частиц
- •2.2.4. Волновая функция и волновое уравнение частицы с одной степенью свободы
- •2.2.5. Уравнение Шрёдингера в операторном виде
- •2.2.6. Общие требования к решениям уравнения Шрёдингера
- •Вопросы для самопроверки
- •2.3. Замкнутая микросистема
- •2.3.1. Решение уравнения Шрёдингера методом разделения переменных
- •2.3.2. Стационарные состояния
- •2.3.3. Связанные состояния
- •2.3.4. Стационарные связанные состояния
- •2.3.5. Общие черты решений одномерных задач о связанных стационарных состояниях
- •2.3.6. Состояния рассеяния
- •2.3.7. Общие черты решений одномерных стационарных задач о рассеянии микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •3. ОПЕРАТОРЫ ИМПУЛЬСА, КООРДИНАТЫ И ЭНЕРГИИ МИКРОЧАСТИЦЫ
- •3.1. Как построить оператор динамической переменной
- •3.1.1. Зачем нужны операторы в квантовой механике
- •3.1.2. Собственные функции и собственные значения операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •3.2. Оператор импульса
- •3.2.1. Свойства собственной функции оператора импульса в одномерном случае
- •3.2.2. Вычисление собственной функции оператора импульса в одномерном случае
- •3.2.3. Оператор импульса микрочастицы с одной степенью свободы
- •3.2.4. Операторы проекций импульса микрочастицы и их общие собственные функции
- •3.2.5. Является ли свободная микрочастица «плоской волной»?
- •Вопросы для самопроверки
- •3.3. Оператор координаты
- •3.3.1. Свойства собственной функции оператора координаты в одномерном случае
- •3.3.2. Дельта – функция Дирака
- •3.3.3. Собственная функция оператора координаты и свойство оператора координаты в одномерном случае
- •3.3.4. Операторы координат микрочастицы и их общая собственная функция
- •Вопросы для самопроверки
- •3.4. Оператор Гамильтона
- •3.4.1. Принцип соответствия Н. Бора
- •3.4.2. Оператор кинетической энергии микрочастицы
- •3.4.3. Оператор потенциальной энергии микрочастицы
- •3.4.4. Оператор Гамильтона микрочастицы
- •Вопросы для самопроверки
- •4. СТАТИСТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДИНАМИЧЕСКИХ ПЕРЕМЕННЫХ
- •4.1. Пространство волновых функций
- •4.1.1. Функциональное пространство
- •4.1.2. Скалярное произведение функций
- •4.1.3. Амплитуда и вероятность перехода
- •Вопросы для самопроверки
- •4.2. Сопряжённые и самосопряжённые операторы
- •4.2.1. Сопряжённый оператор
- •4.2.2. Самосопряжённый оператор
- •Вопросы для самопроверки
- •4.3. Собственные значения и собственные функции самосопряжённых операторов
- •4.3.1. Собственные значения
- •4.3.2. Собственные функции
- •4.3.3. Полнота системы собственных функций самосопряжённого оператора
- •4.3.4. Разложение произвольной функции по полной ортонормированной системе собственных функций самосопряжённого оператора. Дискретный спектр собственных значений
- •4.3.5. Разложение произвольной функции по полной ортонормированной системе собственных функций самосопряжённого оператора. Непрерывный спектр собственных значений
- •4.3.6. Разложение волновой функции произвольного стационарного состояния микрочастицы по полной ортонормированной системе собственных функций оператора импульса
- •4.3.7. Тригонометрическое представление дельта – функции
- •Вопросы для самопроверки
- •4.4. Распределение вероятностей динамической переменной
- •4.4.1. Вероятность результата измерения динамической переменной: дискретный спектр собственных значений
- •4.4.2. Среднее значение динамической переменной: дискретный спектр собственных значений
- •4.4.3. Плотность вероятности результата измерения динамической переменной: непрерывный спектр собственных значений
- •4.4.4. Среднее значение динамической переменной: непрерывный спектр собственных значений
- •4.4.5. Коэффициент разложения как волновая функция в F – представлении
- •Вопросы для самопроверки
- •4.5. Теоремы П. Эренфеста
- •4.5.1. Формулировки, смысл и применение теорем П. Эренфеста
- •4.5.2. Доказательство первой теоремы П. Эренфеста
- •4.5.3. Доказательство второй теоремы П. Эренфеста
- •Вопросы для самопроверки
- •5. СООТНОШЕНИЯ НЕОПРЕДЕЛЁННОСТЕЙ
- •5.1. Коммутация операторов
- •5.1.1. Основные правила алгебры операторов
- •5.1.2. Коммутатор операторов
- •5.1.3. Коммутаторы операторов координат и проекций импульса
- •Вопросы для самопроверки
- •5.2. Свойства произведений операторов
- •5.2.1. Оператор, сопряжённый произведению операторов
- •5.2.2. Самосопряжённые комбинации самосопряжённых операторов
- •5.2.3. Положительно определённые операторы
- •Вопросы для самопроверки
- •5.3. Теорема В. Гайзенберга
- •5.3.1. Неравенство Гайзенберга
- •5.3.2. Следствие неравенства Гайзенберга
- •5.3.3. Соотношение неопределённостей между координатой и проекцией импульса
- •Вопросы для самопроверки
- •5.4. Общие собственные функции коммутирующих самосопряжённых операторов
- •5.4.1. Прямая теорема об общих собственных функциях коммутирующих операторов
- •5.4.2. Обратная теорема об общих собственных функциях коммутирующих самосопряжённых операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •5.5. Когда динамические переменные могут, а когда не могут одновременно иметь определённые значения?
- •5.5.1. Что запрещают соотношения неопределённостей
- •5.5.2. Что разрешают теоремы об общих собственных функциях коммутирующих самосопряжённых операторов
- •Вопросы для самопроверки
- •5.6. Динамическое уравнение Гайзенберга
- •5.6.1. Скорость изменения среднего значения динамической переменной
- •5.6.2. Уравнения Эренфеста как частные случаи уравнений Гайзенберга
- •Вопросы для самопроверки
- •6. МИКРОЧАСТИЦА В ПОЛЕ ЦЕНТРАЛЬНОЙ СИЛЫ
- •6.1. Момент импульса
- •6.1.1. Центральная сила
- •6.1.2. Момент импульса как классическая динамическая переменная микрочастицы
- •6.1.3. Сохранение момента импульса классической частицы в центральном поле
- •6.1.4. Сохранение энергии классической частицы в центральном поле
- •Вопросы для самопроверки
- •6.2. Оператор момента импульса
- •6.2.1. Коммутационные соотношения между операторами проекций момента импульса
- •6.2.2. Коммутационные соотношения между операторами квадрата и проекций момента импульса
- •6.2.3. Сохранение момента импульса микрочастицы в центральном поле
- •Вопросы для самопроверки
- •6.3. Собственные функции и собственные значения оператора момента импульса
- •6.3.1. Операторы квадрата и проекций момента импульса в декартовых и сферических координатах
- •6.3.2. Собственные значения операторов квадрата и проекции момента импульса
- •6.3.3. Собственные функции операторов квадрата и проекции момента импульса в сферических координатах
- •Вопросы для самопроверки
- •6.4. Стационарные состояния микрочастицы в поле центральной силы
- •6.4.1. Интегралы движения
- •6.4.2. Решение стационарного уравнения Шрёдингера методом разделения переменных
- •6.4.3. Радиальное уравнение
- •6.4.4. Характер решений радиального уравнения Шрёдингера
- •6.4.5. Вырождение энергетических уровней
- •Вопросы для самопроверки
- •7. СТАЦИОНАРНЫЕ СОСТОЯНИЯ СИСТЕМЫ ДВУХ ВЗАИМОДЕЙСТВУЮЩИХ МИКРОЧАСТИЦ
- •7.1. Переносное и относительное движение двух частиц
- •7.1.1. Система многих микрочастиц
- •7.1.2. Координаты центра масс и относительного расположения двух частиц
- •7.1.3. Разделение переменных в стационарном уравнении Шрёдингера
- •7.1.4. Центральная сила взаимодействия микрочастиц
- •Вопросы для самопроверки
- •7.2. Двухатомная молекула
- •7.2.1. Эффективная потенциальная энергия межатомного взаимодействия в молекуле
- •7.2.2. Колебательно – вращательные энергетические уровни и радиальные волновые функции молекулы
- •7.2.3. Модель «гармонический осциллятор – жёсткий ротатор» для приближённого описания колебательно – вращательных состояний двухатомной молекулы
- •Вопросы для самопроверки
- •7.3. Атом водорода и водородоподобные ионы
- •7.3.1. Состояния относительного «движения» электрона и ядра
- •7.3.2. Энергетические уровни
- •7.3.3. Волновые функции
- •7.3.4. Сравнение теории с экспериментом
- •Вопросы для самопроверки
4. СТАТИСТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДИНАМИЧЕСКИХ ПЕРЕМЕННЫХ
4.1.Пространство волновых функций
4.1.1.Функциональное пространство
Функциональное пространство — основное понятие функционального анализа, области математики, активно используемой в математическом аппарате квантовой механики.
Функциональное пространство — обобщение понятия векторного пространства. В трёхмерном пространстве вектор — это упорядоченная совокупность трёх чисел — проекций на оси координат: a{ax, ay , az}. Используя вместо «содержательных» обозначений координатных осей просто номера, то же можно записать в виде a{a1, a2, a3}. В n – мерном векторном пространстве вектор определяется уже n проекциями: a{a1, a2,..., an}. Возможны и бесконечномерные векторные пространства, в которых n = ∞. Однако и в этом случае набор координатных осей пространства, а следовательно, и проекций вектора, образует счётное множество.
Очень важным для установления «взаимоотношений» между векторами — элементами векторного пространства — является понятие скалярного произведения векторов. В трёхмерном
208
пространстве скалярное произведение двух векторов a и b определяется соотношением
3
a b = axbx + ayby + azbz ≡ ∑aαbα ;
α=1
в n – мерном пространстве
n
a b = ∑aαbα .
α=1
Если проекциями векторов являются комплексные числа (комплексное векторное пространство), то скалярное произведение векторов представляет собой комплексное число, которое зависит от порядка сомножителей:
n |
n |
a b = ∑(aα ) *bα ; |
b a = ∑(bα ) *aα ; b a = (a b) *. (4.1.1) |
α=1 |
α=1 |
Теперь по аналогии с «обычными» векторными пространствами введём понятие функционального пространства.
Функцию f (x), которая определена в области значений аргумента a ≤ x ≤ b , можно приближённо задать в виде последовательности n её значений в n узловых «точках»
209
x1 < x2 <... < xn ; x1 = a ; xn = b. |
(4.1.2) |
При этом функция оказывается n – мерным вектором. Проекциями такого вектора являются значения функции в узловых точках
(4.1.2):
f (x){ f (x1), f (x2 ),..., f (xn )}. |
(4.1.3) |
Такое приближённое представление функции всем хорошо известно — это просто задание функции в виде таблицы.
Множество различных функций (4.1.3), заданных на одной и той же узловой сетке (4.1.2), образует n – мерное векторное пространство.
Очевидно, подобное представление функций тем точнее, чем больше n. Совершенно точным оно станет, если в качестве «узлов» таблицы будут использованы все точки отрезка (a,b), т.е. всё множество значений аргумента x из области определения функции. Но это множество несчётно, т.е. образует континуум. Для «нумерации» элементов этого множества уже невозможно использовать натуральные числа, т.к. их «не хватит». Поэтому с этой целью используются «просто» сами значения аргумента функции x.
Векторное пространство, в котором векторами в указанном смысле являются всевозможные функции, заданные в одной и той же области определения, и есть функциональное пространство.
210
4.1.2. Скалярное произведение функций
Теперь рассмотрим две, вообще говоря, комплексные функции действительного аргумента f (x) и g(x) — элементы одного и того же функционального пространства. По аналогии с (4.1.1) определим скалярное произведение этих «векторов», просто заменив сумму по всем компонентам (проекциям) интегралом по аргументу:
b |
|
< f | g >≡ ( f , g) ≡ ∫ f * (x)g(x)dx . |
(4.1.4) |
a
В левой части этого определения записаны два обозначения скалярного произведения функций, которые используются в разных источниках. Мы будем пользоваться первым из них, которое ввёл П.А.М. Дирак.
В математическом аппарате квантовой механики будут рассматриваться скалярные произведения волновых функций, описывающих различные состояния некоторой микросистемы. Скалярное произведение двух таких функций ϕ(t, q) и ψ(t, q) в
соответствии с определением (4.1.4) запишем в виде:
<ϕ |ψ >= ∫ϕ *(t, q)ψ(t, q)dq . |
(4.1.5) |
В (4.1.5) буквой q для краткости обозначена совокупность всех f координат, от которых зависят волновые функции рассматриваемой
211
микросистемы (в гл. 2 с этой целью мы использовали сокращённое обозначение q f — см. п/п. 2.2.5, но теперь мы его ещё больше упростим). Интеграл (4.1.5) — f – мерный, а символ dq представляет собой элемент объёма в этом f – мерном пространстве,
dq ≡ dq1dq2...dq f .
Скалярное произведение комплексных функций (4.1.4), (4.1.5), как и векторов (4.1.1), зависит от порядка сомножителей:
<ϕ |ψ > * =<ψ | ϕ >. |
(4.1.6) |
Скалярное произведение функции на саму себя называется нормой функции. Как видно из определения скалярного произведения (4.1.5), под знаком интеграла при этом оказывается квадрат модуля функции. Поэтому норма любой функции неотрицательна:
<ψ |ψ >= ∫|ψ(t, q) |2 dq ≥ 0. |
(4.1.7) |
Равенство нулю в (4.1.7) имеет место только в случае ψ ≡ 0.
Как и в векторной алгебре, две функции называются ортогональными, если их скалярное произведение равно нулю:
212