- •ПРЕДИСЛОВИЕ
- •ЧАСТЬ I. ПРОСТРАНСТВА И КООРДИНАТЫ
- •Аффинные пространства
- •Аффинные евклидовы пространства
- •Аффинные координаты и преобразования
- •Криволинейные координаты
- •Криволинейные системы координат
- •Локальные базисы
- •ЧАСТЬ II. КИНЕМАТИКА
- •Кинематика точки
- •Коэффициенты Ламе. Проекции скорости точки на оси криволинейной системы координат
- •Проекции ускорения точки на оси ортогональной криволинейной системы координат
- •Описание движения точки в естественных координатах
- •Определение кривизны траектории точки по движению
- •Два примера движения точки
- •Кинематика твердого тела
- •Движение механической системы. Твердое тело. Число степеней свободы положения. Аффинное пространство и координаты, связанные с твердым телом
- •Группа движений аффинного евклидова пространства
- •Поступательное движение твердого тела
- •Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение твердого тела
- •Движение твердого тела вокруг неподвижной точки
- •Угловая скорость, формула Эйлера и движение твердого тела в общем случае
- •Сложное движение
- •Сложное движение точки. Основные понятия
- •Относительная производная
- •Теорема сложения скоростей в сложном движении точки
- •Теорема сложения ускорений в сложном движении точки
- •Теорема о сложении угловых скоростей в сложном движении твердого тела
- •ЧАСТЬ III. ДИНАМИКА
- •Уравнения движения и основные законы динамики механической системы
- •Принцип детерминированности и уравнение Ньютона
- •Инерциальные системы координат
- •Сила и масса. Второй и третий законы Ньютона
- •Законы сил
- •Две задачи динамики
- •Уравнения движения механической системы
- •Теорема об изменении главного вектора количества движения
- •Уравнение движения центра инерции
- •Кинетический момент относительно неподвижной точки и теорема о его изменении
- •Движение точки в центральном поле сил
- •Изменение кинетического момента, вычисляемого относительно подвижного полюса
- •Работа силы и изменение кинетической энергии материальной точки
- •Условия потенциальности силового поля
- •Кинетическая энергия системы и теорема Кенига
- •Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •Движение точки в центральном поле сил (продолжение)
- •Динамика твердого тела
- •Масса и плотность. Геометрия масс
- •Основные законы динамики твердого тела
- •Вращение твердого тела вокруг неподвижной точки
- •Уравнения движения свободного твердого тела
- •Динамика точки с переменной массой
- •Уравнение Мещерского
- •Две задачи Циолковского
- •ЧАСТЬ IV. АНАЛИТИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА
- •Общее уравнение механики
- •Cвязи, реакции. Обобщенные кооpдинаты
- •Изохронные ваpиации
- •Идеальные связи. Общее уравнение механики и принцип возможных перемещений
- •Общее уравнение механики в лагранжевых координатах
- •Уравнения Лагранжа
- •Уpавнения Лагpанжа II pода, их инваpиантность
- •Разрешимость уравнений Лагранжа II рода относительно старших производных
- •Обобщенный потенциал и уравнения Лагранжа II рода
- •Уравнения Лагранжа I рода и реакции идеальных связей
- •Канонические уравнения механики
- •Вывод канонических уравнений
- •Первые интегралы канонических уравнений
- •Метод Якоби решения канонических уравнений
- •Решение задачи о движении точки в центральном поле методом Якоби
- •Вариационные принципы механики
- •Дифференциальный принцип Даламбера-Лагранжа в декартовых переменных
- •Дифференциальный принцип Даламбера-Лагранжа в канонических переменных
- •Функционал и функция действия
- •Интегральный принцип наименьшего действия при изохронном варьировании (Принцип Гамильтона)
- •ЧАСТЬ V. ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ СВЕДЕНИЯ
- •Структуры и пространства
- •Группы, кольца, поля
- •Векторные пространства
- •Метрические пространства
- •Банаховы, гильбертовы и евклидовы пространства
- •Пространства Rn
- •Тензоры
- •Сопряженные пространства
- •Два определения тензора и их эквивалентность
- •Примеры тензоров
- •Алгебраические операции над тензорами
- •ЧАСТЬ VI. МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ЗАНЯТИЙ
- •Проверочные вопросы
- •Экзаменационные вопросы
- •Тесты
- •Упражнения
- •Литература
- •Предметный указатель
- •Оглавление
Перейти к оглавлению на странице: 256
то есть f первый интеграл системы (2.18). Что и требовалось.
Построение интеграла в стационарном случае
Если H = H(q, p), то, как мы знаем, H(q, p) первый интеграл системы (2.18) (интеграл энергии, см. (2.2)). Предположим, что ϕ(q, p, t) еще один интеграл этих уравнений. Тогда по теореме Пуассона функция
|
|
f = {ϕ, H} |
(2.26) |
||
тоже будет интегралом этой системы. |
|
||||
Из равенства |
|
|
|
|
|
|
∂ϕ |
+ {ϕ, H} = 0, |
(2.27) |
||
|
|
||||
|
∂ t |
||||
следует, что |
|
∂ϕ |
|
||
|
|
f = − |
(2.28) |
||
|
|
|
. |
||
|
|
∂ t |
Таким образом, мы доказали следующий результат:
Теорема 2.2. Если H = H(q, p), ϕ(q, p, t) первый интеграл
системы (2.18), а функции ∂mϕ при m = 1, . . . , k непрерывно
∂ tm
дифференцируемы по всем своим аргументам, то они также будут интегралами этой системы (или постоянными).
Упражнение 2.2. Примените теорему Пуассона в задаче о движении точки в центральном поле.
§3. Метод Якоби решения канонических уравнений
Полный интеграл
Равенство
F(x, z, p) = 0, |
(3.1) |
где x = (x1, . . . , xn), p = (p1, . . . , pn), pj = ∂z/∂xj , j [1 : n], рассмотрим как уравнение относительно неизвестной вещественнозначной функции z от n независимых вещественных аргументов x1, . . . , xn . Его называют уравнением в частных производных первого порядка.
162
Перейти к оглавлению на странице: 256
Пусть D область в Rn . Любая функция z аргумента x, которая обращает равенство (3.1) в тождество при x D, называется
интегралом или частным интегралом уравнения (3.1) в области D. Полным интегралом уравнения (3.1) в области D называют такое его n-параметрическое семейство интегралов
|
z = z(x, a), x D, |
a = (a1, . . . , an) A Rn, |
(3.2) |
|
что z, zx0 |
j C1(D × A), j [1 : n], а из равенств |
|
|
|
|
z = z(x, a), p1 = zx0 |
1 (x, a), . . . , pn = zx0 |
n (x, a) |
(3.3) |
исключением параметров a1, . . . , an можно получить уравнение (3.1).
Отметим, что из этого определения не следует, что, во-первых, полный интеграл определяется уравнением (3.1) однозначно, и, во вторых, что из полного интеграла может быть получен любой частный интеграл в D. Если функция F не зависит явно от z , то полный интеграл может быть рассмотрен в виде z(x, a1, . . . , an−1)+an . Если функция F не зависит явно от неизвестной z и переменных x1, . . . , xk , k < n, то можно положить
|
|
k |
|
|
z = |
Xj |
(3.4) |
|
ajxj+ζ(xk+1, . . . , xn), |
||
|
|
=1 |
|
тогда |
|
|
|
pj = aj, j [1 : k], pk+j = ∂ζ/∂ xk+j, j [1 : n − k], |
(3.5) |
||
и уравнение (3.1) преобразуется к уравнению вида |
|
||
Φ(xk+1, . . . , xn, a1, . . . , ak, ∂ζ/∂xk+1, . . . , ∂ζ/∂xn) = 0, |
(3.6) |
||
имеющему полный интеграл вида |
|
||
|
ζ(xk+1, . . . , xn, a1, . . . , an−1) + an, |
(3.7) |
|
откуда следует, что |
|
|
|
|
k |
|
|
z = |
Xj |
|
(3.8) |
ajxj+ζ(xk+1, . . . , xn, a1, . . . , an−1) + an |
|||
|
=1 |
|
|
163
Перейти к оглавлению на странице: 256
полный интеграл уравнения (3.1).
Уравнение Гамильтона-Якоби
Систему обыкновенных дифференциальных уравнений в симметричной форме
dx1/P1 = . . . = dxn/Pn = −dp1/X1 = . . . = −dpn/Xn, |
(3.9) |
где Pj = ∂F/∂pj, Xj = ∂F/∂xj, j [1 : n], называют уравнениями характеристик для уравнения в частных производных первого порядка вида:
|
|
|
F(x, p) = 0. |
|
|
|
(3.10) |
|||
Записав канонические уравнения в симметричной форме |
||||||||||
dq1 |
= . . . = |
dqn |
= − |
dp1 |
= . . . = − |
dpn |
= |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
, |
||||
∂H/∂ p1 |
∂H/∂ pn |
∂H/∂ q1 |
∂H/∂ qn |
1 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.11) |
можно видеть, что это система уравнений характеристик для уравнения в частных производных вида (3.10):
∂S |
+ H(q1, . . . , qn, ∂S/∂ q1, . . . , ∂S/∂ qn, t) = 0. |
(3.12) |
|
∂ t |
|||
|
|
Равенство (3.12) называют уравнением Гамильтона-Якоби. Неизвестную функцию S аргументов q1, . . . , qn и t называют главной функцией Гамильтона. Так как левая часть уравнения (3.12) не зависит от S , то его полный интеграл можно записать в виде:
S = S(t, q1, . . . , qn, a1, . . . , an) + an+1. |
(3.13) |
Метод Якоби
Метод Якоби решения канонических уравнений (1.10) основан на предположении, что известен некоторый полный интеграл (3.13) уравнения (3.12).
Теорема 3.1. (Якоби) Если D R2n+1 область, а
S(t, q, a) C2(D) полный интеграл вида (3.13) уравнения (3.12), удовлетворяющий условию
|
∂2S |
n |
|
|
|
det |
i,k=1 |
6= 0, (t, q, a) D, |
(3.14) |
||
∂ qi∂ ak |
164
Перейти к оглавлению на странице: 256
то существует такая область D0 D × Rn , что равенства
p = |
∂S |
, b = |
∂S |
, (t, q, a, b) D0 |
(3.15) |
|
|
|
|
||||
∂ q |
∂ a |
представляют собой 2n независимых интегралов канонических уравнений (1.10), где b = (b1, . . . , bn), как и a = (a1, . . . , an), произвольные постоянные.
Доказательство. Если
(t0, q0, a0) D, p0 |
= ∂q |
(t,q,a)=(t0,q0,a0) , b0 = |
∂ a (t,q,a)=(t0,q0,a0) , |
||
|
|
∂S |
∂S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
то по теореме о неявных функциях, из условия (3.14) следует, что в некоторой окрестности точки (t0, q0, a0, b0) равенства (3.15) однозначно определяют дважды непрерывно дифференцируемые функции p, q аргументов t, a, b. Нам остается доказать, что эти p, q , рассматриваемые как функции времени, удовлетворяют каноническим уравнениям.
Подставим удовлетворяющую равенствам (3.15) функцию q во вторую группу этих равенств и полученные тождества bi = ∂S/∂ ai , i [1 : n] продифференцируем по t:
∂2S |
|
n |
∂2S |
|
d qk |
|
|
|
X |
|
|
||||
|
+ |
|
|
|
= 0, i [1 : n]. |
(3.16) |
|
∂ t ∂ ai |
k=1 |
∂ qk∂ ai |
|
dt |
|||
|
|
|
|
|
|
|
Сдругой стороны, подставляя полный интеграл S (см. (3.13))
вуравнение Гамильтона-Якоби (3.12) и дифференцируя полученное тождество по ai , приходим к равенствам:
∂2S |
|
n |
∂H |
|
∂2S |
|
|
+ |
X |
|
= 0, i [1 : n]. |
(3.17) |
|||
|
|
|
|
||||
∂ t ∂ ai |
k=1 |
∂(∂S/∂ qk) |
|
∂ qk ∂ ai |
|||
|
|
|
|
|
|
|
Вычитая равенства (3.17) из соответствующих равенств (3.16) и учитывая равенства (3.15), получаем, что
n |
∂2S |
dq |
|
∂H |
= 0, i [1 : n], |
|
|
|
− |
(3.18) |
|||||
k=1 ∂ qk ∂ ai |
dtk |
∂ pk |
|||||
X |
|
|
|
|
|
|
|
165
Перейти к оглавлению на странице: 256
а из этих равенств и условия (3.14) следует, что функции p, q , удовлетворяющие равенствам (3.15) удовлетворяют первой группе канонических уравнений. Подставим теперь удовлетворяющую равенствам (3.15) функцию q в первую группу этих равенств и полученные тождества pi = ∂S/∂ qi , i [1 : n] продифференцируем по t:
dpi |
|
∂2S |
n |
∂2S dqk |
|
||||
|
X |
|
|||||||
|
= |
|
+ |
|
|
|
, i [1 : n]. |
(3.19) |
|
dt |
∂ qi∂ t |
k=1 |
∂ qi ∂ qk |
|
dt |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С другой стороны, подставляя полный интеграл S (см.(3.13)) в уравнение Гамильтона-Якоби (3.12) и дифференцируя полученное тождество по qi , приходим к равенствам:
∂2S ∂H |
|
n |
∂H |
|
∂2S |
|
||
|
X |
|
|
|||||
|
+ |
|
+ |
|
|
|
= 0, i [1 : n]. (3.20) |
|
∂ qi∂ t |
∂ qi |
k=1 |
∂(∂S/∂ qk) |
|
∂ qk∂ qi |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
Вычитая равенства (3.20) из соответствующих равенств (3.19) и учитывая уже доказанные равенства первой группы канонических уравнений, получаем, что функции p, q (удовлетворяющие равенствам (3.15)) удовлетворяют второй группе канонических уравнений.
Что и требовалось.
166