- •119991, Москва, гсп-1, Ленинский проспект, 6; Издательство мггу; тел. (095) 236-97-80; факс (095) 956-90-40 «ата»
- •Глава 1. Физические основы динамики
- •Глава 4. Исследование задач плановой
- •Глава 7. Применение принципов и методов динамики подземных вод при гидрогеологических опытных работах и наблюдениях 392
- •Глава 8. Использование методов динамики подземных вод при решении гидрогеологических и инженерногеологических проблем разработки месторождений твердых полезных ископаемых 451
- •Глава 1
- •Элементы гидростатики
- •Гидростатический напор
- •Элементы гидродинамики идеальной жидкости
- •Элементы гидродинамики реальной жидкости
- •О режимах движения
- •Общая физическая характеристика водонасыщенных горных пород
- •Геометрия пор и трещин в горных породах
- •Виды воды в горных породах с позиций задач динамики подземных вод
- •Водонасыщенные горные породы как сплошная среда
- •Подземная гидростатика (напряжения в водонасыщенных горных породах)
- •Емкостные свойства горных пород
- •Гравитационная емкость
- •Упругая емкость
- •Основной закон фильтрации и проницаемость горных пород
- •Коэффициент фильтрации и коэффициент проницаемости
- •Ограничения на закон Дарси
- •Общие представления о статистической теории фильтрации
- •О напряженном состоянии горных пород в фильтрационном потоке (гидродинамическое давление)
- •Общая физическая характеристика
- •Физические основы моделирования геофильтрационных процессов
- •Глава 2 | математические основы теории
- •Гидродинамическая типизация условий движения подземных вод
- •Построение основных дифференциальных уравнений геофильтрации и математические основы моделирования фильтрационных процессов
- •Дифференциальные представления исходных физических закономерностей
- •Расчетная модель жесткого режима фильтрации
- •Расчетная модель упругого режима фильтрации
- •Основные дифференциальные уравнения плановой фильтрации
- •Плановая фильтрация в изолированном напорном пласте
- •Плановая напорная фильтрация при наличии перетекания
- •Плановая фильтрация в безнапорном пласте
- •Раздел 1.4), выражением р
- •Математическая модель плановой фильтрации — условия применимости и основные расчетные схемы
- •Об условиях применимости расчетной модели плановой фильтрации
- •Основные расчетные схемы плановой фильтрации
- •Глава 3
- •Плоскопараллельная (одномерная) стационарная фильтрация
- •0 Формуле Дюпюи и промежутке высачивания
- •Безнапорная фильтрация в слоистом пласте между двумя бассейнами (реками) при отсутствии, инфильтрации
- •Напорно-безнапорная фильтрация между двумя
- •Движение в планово-неоднородном напорном пласте
- •Безнапорное движение между двумя бассейнами (реками) в однородном пласте с наклонным водоупором при отсутствии инфильтрации
- •Плоскорадиальная (одномерная) стационарная фильтрация
- •Задача о фильтрации к скважине в круговом пласте
- •Задача о скважине в пласте с перетеканием
- •Решение задач двухмерной установившейся
- •Метод эквивалентных фильтрационных сопротивлений
- •Общие принципы моделирования задач плановой стационарной фильтрации
- •Сплошные модели из электропроводной бумаги
- •Дискретные модели - сетки электрических сопротивлений
- •Простейшие одномерные решения и пути
- •Фундаментальное решение (задача о подпоре вблизи водохранилища)
- •Задача о плоскорадиальной фильтрации к скважине
- •О возможностях распространения решений
- •Аналитическое исследование нестационарных фильтрационных процессов методами интегральных преобразований
- •Моделирование нестационарных плановых потоков
- •Конечно-разностная форма дифференциальных уравнений
- •Аналоговое моделирование нестационарной фильтрации
- •Исходные представления о схемах численного
- •I 4 I Записать и объяснить математические выражения для граничных условий на скважинах, работающих с постоянным расходом и с постоянным напором.
- •Особенности задач, связанных
- •Общая гидродинамическая характеристика
- •Изменения в подземной гидростатике и гидродинамике при опытной откачке
- •Особенности фильтрационных процессов при опытных откачках
- •Основные расчетные схемы
- •Специфика геофильтрационных процессов в различных типовых условиях проведения опытных опробований
- •О некоторых гидрогеоиеханических эффектах
- •Особенности фильтрационного процесса при откачках из планово-ограниченных и планово-неоднородных пластов
- •Анализ влияния технических факторов
- •Значение несовершенства центральной скважины по степени вскрытия пласта
- •Значение несовершенства наблюдательных скважин по степени вскрытия пласта
- •Значение непостоянства расхода откачки
- •Роль скин-эффекта центральной скважины
- •Роль скин-эффекта центральной скважины
- •Инерционность наблюдательных скважин
- •Принципы диагностики данных офр
- •Глава 6 I теория миграции подземных вод 1и основы теории влагопереноса
- •Конвективный перенос в подземных водах
- •Конвективный перенос, осложненный физико-химическими процессами
- •6.1.4. Задача об определении скорости фильтрации скважинной резистивиметрией (термометрией)
- •Молекулярная диффузия и гидродисперсия
- •0 6.2.2. Задана о диффузион
- •Конвективно-дисперсионный перенос в однородных водоносных пластах
- •Фундаментальное решение
- •Задача о запуске пакета индикатора
- •Особенности массопереноса в гетерогенных водоносных системах
- •Общие представления о макродисперсии
- •Макродисперсия в гетерогенных системах упорядоченного строения
- •Макродисперсия в гетерогенных системах неупорядоченного строения
- •Процессы теплопереноса в подземных водах — общие представления и простейшие задачи
- •Об аналогии между процессами тепло- и массопереноса
- •Определение миграционных параметров лабораторными методами
- •Опыты с относительно хорошо проницаемыми грунтами
- •Опыты с относительно слабопроницаемыми грунтами
- •Полевые опытно-миграционные работы
- •Общие вопросы индикаторного опробований водоносных пластов
- •Методика полевого индикаторного опробования
- •11 Мгновенный подъем концентрации индикатора и
- •3 Импульсный ввод — создание больших концентрации индикатора за весьма малый промежуток времени, в течение которого весь индикатор поступает в пласт.
- •Физические основы влагопереноса в горных породах при неполном водонасыщении
- •Общая энергетическая характеристика процесса влагопереноса
- •Закон движения влаги*
- •Постановка и решение простейших задач вертикального влагопереноса
- •Дифференциальное уравнение и граничные условия
- •(Третье равенство); тогда
- •Простейшая задача вертикального просачивания
- •Особенности движения влаги при опробовании пород зоны аэрации наливами в шурфы
- •Глава 7
- •Методика постановки и проведения опытно-фильтрационных работ
- •Виды офо и области их применения
- •Постановка опытных опробований
- •Конструкция и расположение опытных скважин при откачке
- •Режим опытной откачки
- •Продолжительность опытной откачки
- •Определение фильтрационных параметров по данным режимных геофильтрационных наблюдений1
- •Общие представления
- •Прямое определение параметров
- •Прямое определение параметров на основе
- •Об интерпретации данных режимных наблюдений на эвм методами целенаправленного поиска
- •На модели проводится прогнозный расчет первоочередного водоотбора;
- •Методика опытно-миграционных работ1
- •Планирование миграционных опытов
- •Конкретные примеры
- •Общие положения
- •Геофильтрационные наблюдения вблизи бассейнов промышленных стоков
- •Наблюдения за качественным составом подземных вод
- •Общие принципы гидрогеологической схематизации в связи с постановкой опытных работ и наблюдений
- •Принцип непрерывности ггс
- •Принцип адаптации
- •Принцип обратной связи
- •Анализ деформаций и устойчивости пород при горных разработках
- •Осадка толщ горных пород при глубоком водопонижении
- •Оползни бортов карьеров, вызыванные напорными водами
- •Фильтрационные деформации пород вблизи горных выработок
- •Изучение деформаций горных пород над выработанным пространством
- •Обоснование дренажа как метода борьбы
- •Влияние дренажа на напряженное состояние пород в откосах
- •Раздел 8.3.3), нетрудно свести такой расчет к простейшей одномерной задаче о бесконечной цепочке скважин. Для этого используется метод эквивалентных фильтрационных сопротивлений (см. Раздел
- •Дренаж как метод борьбы с фильтрационными деформациями откосов
- •8.2.3. Водопонижение при проходке шахтного ствола
- •8.3.1. Обцая характеристика прогнозной ситуации
- •Прогноз процессов загрязнения подземных вод в горнодобывающих районах
- •Цели прогноза и элементы предварительной схематизации
- •Прогнозные оценки процессов загрязнения подземных вод аналитическими методами
- •Основные представления о математическом ¥ моделировании процессов загрязнения подземных вод
- •Краевые условия фильтрации
Глава 1
1 ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ДИНАМИКИ
%
1 ПОДЗЕМНЫХ ВОД
Мы будем заниматься изучением движения подземных вод в горных породах. Поэтому естественно сначала немного поговорить о тех и других по отдельности. Тем самым мы начнем осваивать теоретические основы движения подземных вод, отталкиваясь от общих геологических и грунтоведческих представлений, а также от достижений классической гидромеханики.
вода как жидкость, исходные физико-механические представления
Основные свойства жидкостей
Так как нас интересует вода в жидкой фазе, то полезно вспомнить основные свойства типичных жидких тел. Прежде всего, эти тела текут. Далее, покоящиеся жидкости подчиняются закону Паскаля, согласно которому давление, приложенное к их поверхности, передается без изменения во все точки жидкого объема. Важнейшим молекулярным свойством жидкостей является поверхностное натяжение.
ВОПРОСЫ. Вспомните, почему возникает и как проявляется поверхностное натяжение в жидкости. Почему вода поднимается в открытой капиллярной трубке, опущенной одним концом в сосуд с водой?
Благодаря особенностям молекулярного строения, жидкости характеризуются весьма слабой сжимаемостью. При изменении давления р в объеме жидкости V на величину А р, упругообратимое изменение ее объемаА V определяется законом Гука:
А V 1 А
V Е р’ (1.1)
где константа Е —объемный модуль Юнга.
Для чистой воды Е-Ев~ 2 • 103 МПа, но для газированных вод эта величина может уменьшаться на порядок. Кроме того, значение Е заметно зависит от температуры и минерализации воды.
Какой бы малой не представлялась нам сжимаемость воды, но при больших объемах значение ее может оказаться вполне ощутимым.
ПРИМЕР. Подземный бассейн пресных вод радиусом 10 км приурочен к пескам пористостью 33% и средней мощностью 30 м. Нетрудно подсчитать, что при снижении давления воды на 1 МПа (100 м водяного столба) из песков, только за счетзупруго расширения жидкости, может быть получено около 1 млн м пресной воды.
Жидкости обладают вязкостью, или внутренним трением, т.е. сопротивлением перемещению слоев друг относительно друга, обусловленным беспрерывным движением частиц, их проникновением из одного слоя в другой.
ПРИМЕР. Жидкость находится между двумя параллельными стенками (рис. 1.1); стенка АЛ неподвижна, а стенка ВВ перемещается вдоль АА со скоростью U. При малом значении U слои жидкости движутся параллельно стенкам со скоростями, равномерно возвра- стающими вдоль нормали п от 0 до U. Вязкость проявляется в том, что каждый слой увлекается вышележащим и, в свою очередь, стремится привести в движение слой, расположенный ниже. Опыт показывает, что силы вязкого трения растут с ростом U и с уменьшением толщины слоя т. Их равнодействующая пропорциональна поверхности соприкасающихся слоев. Для того, чтобы стенка В В увлекла врехний слой, т.е. привела жидкость в движение, к ней нужно приложить силу и совершить работу по взаимному перемещению слоев
а
жидкости,
которая превращается в тепловую энергию
движения молекул. С прекращением
движения вязкое трение исчезает.
Рис. 1.1.Схема к оценке сил вязкого трения в жидкости
Для параллельноструйного течения, описанного в этом примере, И.Ньютон предожил следующие постулаты:
РП трение между слоями пропорционально поверхности соприкосновения слоев 0$
\~2 \ трение пропорционально скорости относительного взаимного перемещения слоев мп; если их и й2 —
скорости слоев,
А п, то I ми I = lim й Ап-*
этстоящих друг от друга на расстояние
Mi
Мо
Ап
д и дп
сила трения не зависит от давления в жидкости (установленный многочисленными экспериментами факт, резко отличающий жидкости от твердых тел);
|4| при прочих равных условиях, силы трения в разных жидкостях различны.
Из этих постулатов прямо вытекает закон Ньютона для сил вязкого трения:
д и
дп
(1.2)
(1.2а)
X — тр
д и д п
или
где / (или ттр) — сила трения (направлена противоположно потоку жидкости); константа р — коэффициент вязкости жидкости.
ЗАДАЧА. Получить из закона Ньютона размерность величины р. Вязкость жидкостей заметно меняется с температурой 0. Например, для воды при0= О С,/1 = 0,00178 Па с; при 0=10 С/1- = 0,00131 Па* с и при 0= 20 С /I = 0,001 Пах. С уменьшением вязкости скорость движения возрастает, т.е. повышение температуры, само по себе, может приводить к ускорению движения жидкости.