- •1 Структура механизмов
- •2 Кинематическое исследование плоских стержневых механизмов
- •3 Силовой анализ механизмов
- •4 Трение в механизмах и машинах
- •5 Динамическое исследование машин и механизмов
- •Общие сведения 109
- •6 Уравновешивание механизмов
- •9 Кулачковые механизмы. Анализ и синтез
- •Введение
- •Раздел 1 «Структура механизмов» посвящен структурному анализу и принципам образования механизмов, их классификации.
- •1 Структура механизмов
- •1.1 Основные понятия
- •1.2 Кинематические пары и их классификация
- •1.3 Кинематические цепи
- •1.4 Определение степени подвижности
- •1.5 Пассивные связи и избыточные звенья
- •1.6 Классификация механизмов
- •1.6.1 Механизмы с низшими кинематическими парами
- •1.6.2 Механизмы с высшими кинематическими парами
- •1.6.3 Условия рационального исполнения основных видов механизмов
- •Шарнирный четырехзвенник
- •2 Кинематическое исследование плоских стержневых механизмов
- •2.1 Методы кинематического исследования
- •2.2 Кинематические характеристики точки и звена
- •2.3 Метод планов
- •2.3.1 Планы механизмов
- •2.3.2 Планы скоростей
- •2.3.3 Определение угловых скоростей звеньев
- •2.3.4 Планы ускорений
- •2.3.5 Определение угловых ускорений звеньев
- •2.3.6 Свойства планов скоростей и ускорений
- •2.3.7 Построение планов скоростей и ускорений кулисного механизма
- •2.4 Определение коэффициента изменения скорости хода
- •3 Силовой анализ механизмов
- •3.1 Общие положения
- •3.2 Силы инерции звеньев плоского механизма
- •3.3 Условие статической определимости кинематической цепи
- •3.4 Силовое исследование механизма по методу академика н.Г.Бруевича.
- •3.5 Способ профессора н.Е.Жуковского
- •4 Трение в механизмах и машинах
- •4.1 Основные определения
- •4.2 Трение в низших кинематических парах
- •4.2.1 Трение в поступательной кинематической паре
- •4.2.2 Трение во вращательной кинематической паре при наличии зазора между шипом и подшипником
- •4.2.3 Трение в винтовой кинематической паре
- •4.3 Трение качения
- •5 Динамическое исследование машин и механизмов
- •5.1 Задачи динамического исследования машин
- •5.2 Классификация сил, действующих в машине
- •5.3 Уравнения движения машины
- •5.4 Режимы работы машины
- •5.4.1 Режим пуска
- •5.4.2 Режим установившегося движения
- •5.4.2.1 Равновесный режим установившегося движения
- •5.4.2.2 Неравновесный режим установившегося движения
- •5.4.3 Режим выбега машины
- •5.5 Коэффициент полезного действия машины
- •5.5.1 Общие сведения
- •5.5.2 Определение к.П.Д. Последовательно соединенных механизмов
- •5.5.3 Определение к.П.Д. При параллельном соединении механизмов
- •5.6 Уравнения движения машины в дифференциальной форме
- •5.6.1 Общие сведения
- •5.6.2 Метод приведения масс
- •5.6.3 Метод приведения сил
- •5.6.4 Уравнения движения машины в дифференциальной форме
- •5.6.4.1 Звено приведения движется поступательно
- •5.6.4.2 Звено приведения совершает вращательное движение
- •6 Уравновешивание механизмов
- •6.1 Регулирование хода машин
- •6.2 Выбор момента инерции маховика
- •7 Механизмы передачи вращательного движения
- •8. Основы теории плоского эвольвенного зацепления
- •8.1. Основная теорема плоского зацепления
- •8.2 Эвольвента и её свойства
- •Основные свойства эвольвенты
- •Свойства эвольвентного зацепления
- •Эвольвентное реечное зацепление. Исходный контур
- •8.5. Методы нарезания эвольвентных зубьев
- •8.6 Параметры эвольвентного колеса, нарезанного
- •Минимальный радиус кривизны эвольвенты.
- •Или окончательно (8.24)
- •Толщина зуба эвольвентного колеса по дуге любой окружности
- •Из прямоугольного треугольника adPc определяем
- •Виды зацеплений. Плотное зацепление.
- •Определение радиусов начальных окружностей, межосевого расстояния и высоты зуба
- •9 Кулачковые механизмы. Анализ и синтез
- •9.1 Назначение и основные виды
- •9.2 Основные параметры кулачковых механизмов
- •9.2.1 Теоретический и практический профили кулачка
- •9.2.2 Цикл работы кулачкового механизма с вращающимся кулачком
- •9.2.3 Угол давления и угол передачи движения в кулачковом механизме
- •9.3.1.2 Определение закона движения толкателя кулачкового механизма с вращающимся кулачком и поступательно движущимся толкателем
- •9.4 Определение минимального радиуса теоретического профиля кулачка. (Динамический синтез)
- •9.5 Построение центрового и действительного профилей кулачка
- •Перечень ссылок
5.6.2 Метод приведения масс
Масса - мера инертности тела - связана с кинетической энергией. При любом плоском движении тела его кинетическая энергия может быть определена по зависимости:
,
где m - масса тела, кг; Vs - скорость центра масс тела, м/с; Js - момент инерции тела вокруг оси, проходящей через центр масс, кгм2; - угловая скорость тела, рад/с.
Приведение масс в машине основано на принципе равенства кинетических энергий:
.
Если звено приведения совершает поступательное движение, то можно записать уравнение:
, откуда получаем:
.
Приведенной к некоторой точке массой называется такая воображаемая масса, которая, двигаясь вместе с точкой приведения, имела бы кинетическую энергию, равную кинетической энергии всех звеньев, массы и моменты инерции которых приводятся.
Для звена приведения, совершающего вращательное движение, можно записать уравнение:
, откуда получим:
.
Приведенным к некоторому звену моментом инерции называется такой воображаемый момент инерции, обладая которым звено приведения имело бы кинетическую энергию, равную кинетической энергии всех звеньев, массы и моменты инерции которых приводятся.
Анализируя уравнения mпр и Jпр можно отменить, что mпр и Jпр зависят от квадратов отношений скоростей звеньев (передаточных функций), следовательно они всегда положительны. Отношения скоростей звеньев в общем случае зависят от положения механизма. В стержневом механизме они переменны и повторяются за время одного цикла (за период оборота главного вала машины). Таким образом для машин, содержащих стержневые механизмы, mпр и Jпр - переменные периодические функции, зависящие от каждого конкретного положения механизма.
У зубчатых механизмов передачи вращательного движения передаточные отношения (U) постоянны. Следовательно для них mпр и Jпр постоянные величины.
5.6.3 Метод приведения сил
Внешние активные силы и моменты сил, действующие на звенья механизма, можно привести к определенной точке или звену механизма, параметры которых нас интересуют - к точке или звену приведения.
Если звено приведения совершает поступательное движение, то все внешние силы и моменты сил, реально приложенные к звеньям, заменяются одной приведенной силой.
Если звено приведения совершает вращательное движение - приведенным моментом.
Работа всех активных сил идет на преодоление сопротивлений и изменение кинетической энергии системы. Если мы хотим заменить действие всех сил, приложенных к различным звеньям механизма, действием некоторой эквивалентной силы, приложенной к звену приведения, то необходимо при этом выполнить условие равенства работ, выполняемых этими силами:
.
Равенство работ, выполняемых силами, обуславливает и равенство мощностей этих сил. Поэтому:
.
Метод приведения сил основан на принципе равенства мощностей приведенной силы или момента и всех активных сил и моментов, действующих в системе.
В общем случае мощность всех сил и моментов сил, действующих на звенья машины, можно определить по формуле:
Если звено приведения совершает плоское поступательное движение, то
Принимают, что приведенная сила совпадает по направлению со скоростью точки приведения (cosпр=1), тогда:
.
Приведенной к некоторой точке силой называется воображаемая сила, которая будучи приложена к точке приведения по касательной к её траектории (вдоль линии скорости), развивает такую же мощность (или работу), которая равна алгебраической сумме мощностей всех приводимых сил и моментов сил.
Если звено приведения совершает вращательное движение, то:
, тогда
.
Приведенным к некоторому звену моментом называется воображаемый момент, мощность которого равна алгебраической сумме мощностей приводимых сил и моментов сил.
Анализируя уравнения Fпр и Mпр мы видим, что Fпр и Mпр зависят от соотношений скоростей (передаточных функций) звеньев в первой степени, следовательно, они могут быть как положительны, так и отрицательны.
Кроме этого видно, что Мпр и Fпр сложные функции, зависящие от многих переменных: положений звеньев, скоростей и времени. Здесь мы приводим разные по виду силы и моменты сил, в свою очередь зависящие от , , t или от , V, t.
Для стержневых механизмов Мпр и Fпр также периодические функции, зависящие от положений звеньев.