Ðèñ. 14.10. Нормированный спектр образования нейтронов реакции (a, n) в 234UF6 (из расче- та по программе SOURCES [3]) с моделями двух уровней ветвления в 22Na

месями фтора. Увеличение влажности незначительно "ужесточает" спектр, а увеличение содержания фтора "смягчает" его. На рис. 14.9 показаны четыре спектра полного потока нейтронов, соответствующие концентрациям влаги и фтора, указанным на рис. 14.8. Средние энергии этих четырех спектров по существу не отли- чаются. Это сходство указывает на то, что отличия в форме спектра, как правило, не являются основными факторами, влияющими на интенсивность полного потока нейтронов в PuO2 при уровнях влажности и примесей фтора в исследуемых диапазонах, типичных для множества образцов PuO2.

На рис. 14.10 приведены нормированные спектры образования нейтронов при (α,n)-реакциях в 234UF6. Показаны спектры для двух схем уровней ветвления 22Na. Спектр нейтронов (α,n)-реакции для 234 UF6 мягче, чем для PuO2, и имеет среднюю энергию приблизительно 1,2 МэВ, тогда как для PuO2 средняя энергия составляет приблизительно 2,0 МэВ.

14.2.5 Эффекты тонкой мишени

В предыдущих разделах предполагалось, что первичные нейтроны при реакциях (α,n) образуются в образцах, которые определяются как "толстые" мишени. Толстыми мишенями являются материалы, в которых альфа-частицы теряют всю свою энергию в объеме образца. Если плотность и размеры образца достаточно малы, образование нейтронов снижается, так как некоторые альфа-частицы вылетают из образца до того, как они вступят в (α,n)-реакцию с изотопами мишени. Ситуацией с "тонкой" мишенью является образование нейтронов в газообразном UF6 альфа-частицами от234U по реакции 19F(α,n)22Na. В этом случае альфа-части- цы могут выйти из объема газа при энергии выше порогового сечения реакции 19F(α,n). В работе [6] представлены методы расчета образования нейтронов в тон-