в поправке на матрицу кислоты, которая максимально равна 3 %; такой тщательный контроль молярности кислоты важен только при очень низких концентрациях ядерного материала.

Для анализа урана по K-краю с источником излучения 169Yb (EL = 109,8 êýÂ, EU = 130,5 кэВ) процедура экстраполяции значительно улучшает качество результатов анализа. Это графически представлено в работе [2], где показано, что анализ растворов урана с изменяющимися концентрациями олова является независимым от матрицы при использовании экстраполяционной поправки. Результаты исследований некоторых других эффектов матрицы описаны в работе [12].

9.4.5 Выбор методики измерений

Из-за различий в значениях Δµ на K-крае и LIII-крае, чувствительность измерения (определенная в уравнении (9.17)) по LIII-краю более чем на порядок выше чувствительности измерения по K-краю при других равных параметрах (см. также табл. 9.1). Однако, вследствие более высокой проникающей способности фотонов с энергиями в области K-края, для измерений по K-краю могут использоваться более толстые образцы, тем самым повышая чувствительность измерения.

Если в образце присутствуют значительные количества элементов с более низкими Z (такие, как иттрий и цирконий), то K-края этих элементов обусловят дискретные интерференции, смещающие результаты анализа урана и плутония по LIII-краю [12]. Более того, разрешение детектора для энергий LIII-края ограни- чивает возможность проведения анализов по LIII-краю при наличии значительных количеств соседних элементов (урана с протактинием или нептунием; плутония с нептунием или америцием). Измерения по K-краю не подвержены таким интерференциям. Кроме того, более высокие энергии фотонов, необходимые для измерений коэффициентов пропускания по K-краю, допускают использование более толстых материалов или материалов с более высоким Z для окон измерительных ячеек для образцов, что представляет собой важный практический вопрос при измерениях на производстве. Наконец, для измерений по K-краю имеет место большая гибкость при использовании дискретных источников гамма-излуче- ния.

9.4.6 Источники излучения

Самым универсальным источником излучения является непрерывный спектр тормозного излучения, создаваемый рентгеновским генератором. Интенсивность этого источника можно менять с целью оптимизации скорости счета для различных геометрий, концентраций и толщин образца.

Напряжение рентгеновского генератора (которое определяет энергетиче- ский диапазон анализа) можно настраивать, а спектр специально подбирать для анализа конкретных элементов. Кроме того, можно минимизировать матричные эффекты путем экстраполяции измеренных коэффициентов пропускания к краю поглощения. Для долговременной надежной работы в энергетических диапазонах как K-краев, так и LIII-краев, доступны коммерческие устройства с высокостабильными источниками питания и рентгеновскими трубками, имеющими большой срок службы.