- •40.Диференціальні підсильвальні каскади.
- •1. Класифікація твердих тіл за їх електрофізичними властивостями. Модельні уявлення щодо електропровідності твердих тіл. Елементи зонної теорії твердих тіл.
- •Модельні уявлення щодо електропровідності тв. Тіл
- •Елементи зонної теорії тв. Тіл
- •2. Класична теорія електропровідності. Рухомість носіїв заряду, питомий опір та провідність.
- •3. Статистика електронів та дірок в напівпровідниках. Густина квантових станів. Функція розподілу Фермі – Дірака для електронів та дірок.
- •4. Залежність положення рівня Фермі від концентрації домішок та температури в напівпровідниках.
- •5. Дифузійний та дрейфовий струми в напівпровідниках. Рівняння неперервності.
- •6. Напівпровідник у зовнішньому електричному полі. Дебаєвська довжина екранування.
- •7. Модельні уявлення, щодо контакту двох напівпровідників із різними типами провідності. Ефект випрямлення струму на p-n переході.
- •9. Товщина шару об΄ємного заряду p-n переходу. Бар΄єрна та дифузійна ємність p-n переходу. Варікапи, їх характеристики та параметри.
- •10. Контакт вироджених n- та p- напівпровідників. Тунельний діоди, їх характеристики та параметри.
- •11. Пробой p-n-перехода. Стабилитрон.
- •12. Внутрішній фотоефекти. Фотодіоди та фототранзистори, їх характеристики та парметри.
- •13. Контакт метал – напівпровідник. Товщина шару об΄ємного заряду в контакті метал – напівпровідник.
- •14. Ефект випрямлення струму в контакті метал – напівпровідник. Діоди Шотки, їх характеристики та параметри.
- •15. Біполярні транзистори, їх характеристики та параметри.
- •16. Распределение носителей заряда в базе биполярного транзистора. Эффект модуляции толщины базы биполярного транзистора.
- •17. Динамічний режим роботи біполярного транзистора.
- •18. Схемы питания и стабилизации режима работы транзистора
- •21. Виды имс. Методы фотолитографии. Конструктивно-технологічні особливості біполярных имс, мдн- імс та гібридних імс.
- •23. Параллельный Колебательный Контур. Резонанс Токов.
- •24.Связанные контуры. Резонанс в индуктивно связанных контурах.
- •26 Четырехполюсники.
- •27. Електричні кола з розподіленими параметрами.
- •28.Не линейные электрические цепи.
- •29. Методы преобразования цепей
- •30. Методы расчёта сложных цепей. Метод Сигнальных графов
- •31. Переходные процессы в rc-цепях.
- •32. Переходные процессы в rl-цепях
- •33.Переходные процессы в rlc цепях
- •34.Операторный метод анализа переходных процессов.
- •35. Спектральный метод ряд фурье и его свойства.
- •36.Классификация усилителей. Основные хар-ки и параметры усилителей,
- •37. Классы усиления.
- •38. Усилитель низкой частоты
- •39. Обратные связи в усилителях.
- •40. Дифференциальные усилительные каскады
- •41. Выходные каскады усиления, характеристики и параметры.
- •46. Чм и фм –модуляция колебания.
- •45. Амплитудная модуляция
- •47. Детектирование сигналов. Детектор.
- •49. Мінімізація логічних пристроїв. Мінімізація із застосуванням карт Вейча.
- •50. Комбінаційні логічні пристрої. Типові функціональні вузли цифрових комбінаційних логічних пристроів
- •51.Перетворювачі кодів. Дешифратори.
- •52.Цифрові компаратори
- •53. Синхронний rs-тригери
- •57. Регістри
- •58. Лічильники
- •59. Дискретизация непрерервних сигналiв
- •60. Квантование сигналов
- •61.Фурье перетворення дискретных сигналiв
- •62. Алгоритми швидкого перетворення Фурьє
- •64. Рекурсивные и нерекурсивные фильтры
- •65 Методи синтезу цифрових фільтрів з нескінченною імпульсною характеристикою. Метод білінійного z-перетворення.
- •67.Ефекти кванування в цифрових фільтрах.
- •68. Явище епр. Тонка, надтонка та спер надтонка структура спектрів епр.
- •69. Форма ліній епр. Однорідне та неоднорідне розширення ліній епр.
- •71. Явище ямр. Ямр в рідинах та твердому тілі.
- •73.Двойные резонансы.
- •76. Отрицательные температуры и отрецательный коефициент поглощения.
- •79. Физические принципы лежащие в основе построения модуляторов лазерного излучения. Типы модуляторов.
62. Алгоритми швидкого перетворення Фурьє
Одно из основных применений дискретного преобразования Фурье — это вычисление спектров функций, заданных графически или таблично. Дискретное преобразование Фурье можно применять при обработке экспериментальных данных, например в тех случаях, когда надо найти энергетический спектр по корреляционной функции сигнала.
Другое важное применение дискретного преобразования Фурье— вычисление сигнала на выходе фильтра с заданной частотной характеристикой.
Если входной сигнал имеет большую длительность, его обработку с помощью дискретного преобразования Фурье можно производить по частям. Для этого берут первые N отсчетов входного сигнала, вычисляют их дискретное преобразование Фурье и после умножения на частотную характеристику фильтра с помощью обратного дискретного преобразования Фурье вычисляют первые N отсчетов выходного сигнала. После этого аналогичным путем обрабатывают следующие N отсчетов входного сигнала и т. д. Для повышения точности обработки сигнала обрабатываемые серии отсчетов могут частично перекрываться.
Преимуществом такого метода обработки сигналов является отсутствие каких-либо ограничений на вид частотной характеристики фильтра.
Быстрое преобразование Фурье
Недостатком дискретного преобразования Фурье является большое количество математических операций. Если число степеней свободы сигнала равно N, то для расчета по формулам дискретного преобразования Фурье необходимо выполнить N* умножений и N* сложений комплексных чисел — всего 2Nг арифметических операций.
Для облегчения вычисления дискретного преобразования Фурье применяют специальные алгоритмы, которые позволяют во много раз сократить объем необходимых вычислений. Такие алгоритмы называют быстрым преобразованием Фурье.
Существует несколько различных алгоритмов быстрого преобразования Фурье. Каждый из них применяют в определенной ситуации, в зависимости оттого, на какие множители может быть разложено число степеней свободы N. Наиболее простые алгоритмы получаются, если N является степенью числа 2.
63. Z-перетворення та його основні властивості.
z-преобразование представляет собой модификацию дискретного преобразования Лапласа: (формула 1)
Функция F(z) являет
аналитической функцией комплексного переменного z-преобразование можно применить и к абстрактным числовым. последовательностям.
В качестве примеров рассмотрим z-преобразования простейших сигналов, при этом всюду будем пологать что сигнал f(nt) тождественно равен 0 при n<0.
1. Единичный импульс (рис 3.6)
2. Дискретизированный единичный скачок (рис 3.7)
3. Экспоненциально убывающий дискретный сигнал (рис3.8)
4. Комплексная экспонента
5. Гармоническая функция
6. Степенная функция
Поскольку z-преобразование — это степенной ряд переменной z-1, то важно рассмотреть вопрос о его сходимости.
Ряд (формула 1), определяющий z-преобразование, сходится для | z | > R, где R — радиус сходимости, зависящий от вида функции f{nT). Наиболее просто радиус сходимости определяется для последовательности f(nT) = Кп- В этом случае F(z) = z/(z — К). Эта функция имеет полюс при z = К Вне окружности \ z \ = К функция F(z) является аналитической функцией комплексной переменной z, и описывающий ее ряд (формула 1) сходится. Следовательно, для f(nT) = Кn радиус сходимости R=К
Обратное z-преобразование
Обратное z-преобразование позволяет определить значения дискретного сигнала по виду функции F(z). Для нахождения формулы обратного z-преобразования можно воспользоваться обратным преобразованием Лапласа, но легче получить ее из формулы прямого z-преобразования.
Запишем еще раз прямое z-преобразование
Умножим обе части этого выражения на zк-1, проинтегрируем по окружности с радиусом, превышающим радиус сходимости R ряда для F(z), и поменяем местами суммирование и интегрирование:
Вычислим интеграл в правой части выражения (3.21)
Такой результат объясняется тем, что значение интеграла по замкнутому контуру в комплексной плоскости равно произведению 2πj на сумму вычетов подынтегральной функции; единственный вычет при z = 0 получается только при k = п, когда zk-n-1= 1/z. Следовательно,
Получившееся выражение представляет собой формулу обратного z-преобразования, но надо только уточнить форму контура интегрирования. Для этого положим fn = Кп. Тогда F(z) = z/(z — К). Применим обратное z-преобразование к этой формуле:
Подынтегральная функция имеет единственный полюс при z=К Интегрировать можно вдоль любого контура, охватывающего точку z=К (рис. 3.9), но удобнее вдоль окружности радиуса R>К.
Для сигналов, абсолютное значение которых убывает во времени, R<1, потому в качестве контура интегрирования можно использовать окружность радиуса R = 1
Основные свойства z-преобразования:
Для z-преобразования справедливы некоторые теоремы, аналогичные теоремам о спектрах непрерывных сигналов. Главная из них — теорема о свертке.
Теорема о свертке. В теории непрерывных сигналов эта теорема формулируется следующим образом. Пусть заданы два непрерывных сигнала x{t) и y(t) и их свертка
Тогда спектральная плотность свертки Śf(ω) связана со спектральными плотностями Śx ω) и Śy(ω) сигналов x{t) и y(t) соотношением
Śf(ω)= Śx (ω) Śy(ω) (3.23)
Для дискретных сигналов xh = x(kT) и yk = y(kT) по аналогии с непрерывными сигналами вводится дискретная свертка, которая определяется выражением
или
Запишем для дискретных сигналов xk, yk и fn их z-преобразования
Применим z-преобразование к формуле свертки (3.25)
Преобразуем правую часть этого выражения так, чтобы получить произведение z-преобразований. Для этого нужно, в частности, чтобы xk умножалось на z-k, a yn-k на z-(n-k) Сгруппируем соответствующим образом степени z:
При k> n yn-k = 0, поэтому можно во второй сумме верхний предел суммирования сделать равным ∞. Далее обозначим п — k = т и получим
Нижний предел т = — k можно заменить на т=0, так как при т<0 все ут = 0. В результате получим
Выражение (3.26) аналогично формуле (3.23), описывающей теорему о свертке для обычных непрерывных сигналов. В качестве примера рассмотрим дискретную свертку двух простых сигналов: x(kT), имеющего два ненулевых отсчета [x(0) = 1 и х(Т) =1] (рис. 3.10, а) и y(kT), состоящего из трех отсчетов [у(0) = 2; у(Т) = 2; у(2Т) = 2] (рис. 3.10, б). Непосредственный подсчет по формуле (3.24) приводит к следующему результату:
Сигнал f(nT), являющийся сверткой x(kT) и у(кТ), изображен на рис. 3.10, в
Найдем z-преобразования сигналов x(kT), y(kT) и f(nT)
Перемножая выражения для Х(z) и Y(z), нетрудно убедиться в справедливости выражения (3.26). Теорема о запаздывании.
Сдвинем дискретный сигнал х(пТ) по времени на величину периода повторения Т. Получившийся новый сигнал у(пТ) (рис. 3.11) связан с х(пТ) простым соотношением
y(nT)=x(nT-T)
Пусть известно z-преобразование сигнала х(пТ):
Найдем z-преобразование сигнала у(пТ):
Таким образом, запаздывание дискретного сигнала на один элемент соответствует умножению z-преобразования на z-1
Теорема Парсеваля для дискретных сигналов. Как известно, энергия непрерывного сигнала может быть вычислена посредством интегрирования в бесконечных пределах или квадрата временной функции, или квадрата ее спектра. Аналитически это записывают в виде теоремы Парсеваля:
Аналогичное соотношение можно получить для дискретных сигналов.
Пусть дискретный сигнал f{kT) представляет собой убывающую последовательность, так что все полюсы его г-преобразования F(z) находятся внутри единичной окружности в плоскости г. Для вывода теоремы Парсеваля умножим F(z) на F(1/z) и найдем величину этого произведения
Умножим обе части равенства (3.27) и z-1/(2πj) и проинтегрируем по замкнутому контуру L, который должен располагаться в области сходимости как F(z), так и F(1/z). Поскольку последовательность f(kT) является убывающей, в качестве контура интегрирования L можно принять окружность | z | = 1. При интегрировании двойной суммы в правой части равенства (3.27) все члены окажутся равными нулю, кроме членов, соответствующих k = п. В результате получим
Выражение является записью теоремы Парсеваля для дискретных сигналов