- •40.Диференціальні підсильвальні каскади.
- •1. Класифікація твердих тіл за їх електрофізичними властивостями. Модельні уявлення щодо електропровідності твердих тіл. Елементи зонної теорії твердих тіл.
- •Модельні уявлення щодо електропровідності тв. Тіл
- •Елементи зонної теорії тв. Тіл
- •2. Класична теорія електропровідності. Рухомість носіїв заряду, питомий опір та провідність.
- •3. Статистика електронів та дірок в напівпровідниках. Густина квантових станів. Функція розподілу Фермі – Дірака для електронів та дірок.
- •4. Залежність положення рівня Фермі від концентрації домішок та температури в напівпровідниках.
- •5. Дифузійний та дрейфовий струми в напівпровідниках. Рівняння неперервності.
- •6. Напівпровідник у зовнішньому електричному полі. Дебаєвська довжина екранування.
- •7. Модельні уявлення, щодо контакту двох напівпровідників із різними типами провідності. Ефект випрямлення струму на p-n переході.
- •9. Товщина шару об΄ємного заряду p-n переходу. Бар΄єрна та дифузійна ємність p-n переходу. Варікапи, їх характеристики та параметри.
- •10. Контакт вироджених n- та p- напівпровідників. Тунельний діоди, їх характеристики та параметри.
- •11. Пробой p-n-перехода. Стабилитрон.
- •12. Внутрішній фотоефекти. Фотодіоди та фототранзистори, їх характеристики та парметри.
- •13. Контакт метал – напівпровідник. Товщина шару об΄ємного заряду в контакті метал – напівпровідник.
- •14. Ефект випрямлення струму в контакті метал – напівпровідник. Діоди Шотки, їх характеристики та параметри.
- •15. Біполярні транзистори, їх характеристики та параметри.
- •16. Распределение носителей заряда в базе биполярного транзистора. Эффект модуляции толщины базы биполярного транзистора.
- •17. Динамічний режим роботи біполярного транзистора.
- •18. Схемы питания и стабилизации режима работы транзистора
- •21. Виды имс. Методы фотолитографии. Конструктивно-технологічні особливості біполярных имс, мдн- імс та гібридних імс.
- •23. Параллельный Колебательный Контур. Резонанс Токов.
- •24.Связанные контуры. Резонанс в индуктивно связанных контурах.
- •26 Четырехполюсники.
- •27. Електричні кола з розподіленими параметрами.
- •28.Не линейные электрические цепи.
- •29. Методы преобразования цепей
- •30. Методы расчёта сложных цепей. Метод Сигнальных графов
- •31. Переходные процессы в rc-цепях.
- •32. Переходные процессы в rl-цепях
- •33.Переходные процессы в rlc цепях
- •34.Операторный метод анализа переходных процессов.
- •35. Спектральный метод ряд фурье и его свойства.
- •36.Классификация усилителей. Основные хар-ки и параметры усилителей,
- •37. Классы усиления.
- •38. Усилитель низкой частоты
- •39. Обратные связи в усилителях.
- •40. Дифференциальные усилительные каскады
- •41. Выходные каскады усиления, характеристики и параметры.
- •46. Чм и фм –модуляция колебания.
- •45. Амплитудная модуляция
- •47. Детектирование сигналов. Детектор.
- •49. Мінімізація логічних пристроїв. Мінімізація із застосуванням карт Вейча.
- •50. Комбінаційні логічні пристрої. Типові функціональні вузли цифрових комбінаційних логічних пристроів
- •51.Перетворювачі кодів. Дешифратори.
- •52.Цифрові компаратори
- •53. Синхронний rs-тригери
- •57. Регістри
- •58. Лічильники
- •59. Дискретизация непрерервних сигналiв
- •60. Квантование сигналов
- •61.Фурье перетворення дискретных сигналiв
- •62. Алгоритми швидкого перетворення Фурьє
- •64. Рекурсивные и нерекурсивные фильтры
- •65 Методи синтезу цифрових фільтрів з нескінченною імпульсною характеристикою. Метод білінійного z-перетворення.
- •67.Ефекти кванування в цифрових фільтрах.
- •68. Явище епр. Тонка, надтонка та спер надтонка структура спектрів епр.
- •69. Форма ліній епр. Однорідне та неоднорідне розширення ліній епр.
- •71. Явище ямр. Ямр в рідинах та твердому тілі.
- •73.Двойные резонансы.
- •76. Отрицательные температуры и отрецательный коефициент поглощения.
- •79. Физические принципы лежащие в основе построения модуляторов лазерного излучения. Типы модуляторов.
46. Чм и фм –модуляция колебания.
Пусть модулирующее напряжение изменяется по косинусоидальному закону
um=Umcost (15.17)
Если это напряжение использовать для изменения начальной фазы высокочастотного колебания по закону н=0+mcost (15.18)
и сделать так, чтобы амплитуда отклонения фазы была пропорциональна амплитуде модулирующего напряжения, то модуляция высокочастотного колебания в этом случае называется фазовой.
Фазово-модулированное высокочастотное колебание (ФМ колебание) имеет постоянную амплитуду
e(t)=Em0cos(0t+mcost+0)(15.19)
Полная фаза или мгновенное значение фазового угла ФМ колебания имеет вид
(t)=0t+mcost+0
Мгновенная частота Фм колебания равна
(t)=(t)=0-msint
Отсюда следует, что при фазовой модуляции имеет место и модуляция частоты, так как мгновенная частота выскочастотного уолебания изменяеться при этом в такт с модулирующим сигналом. Тем не менне следует различать частотную и фазовую модуляцию. ЧМ колебанием называеться колебание , мгновенная частота которого изменняеться по такому же закону , что и модулирующий сигнал. В нашем случае модулирующий сигнал изменяеться по косинусоиде, поэтому мгновенная частота равнв (t)=0+mcost
где амплитуда отклонения частоты m=2fm в принципе пропорциональна амплитуде модулирующего сигнала. Мгновенная фаза ЧМ колебания равна
(t)=(t)dt=0t+
В соответсвии с этим высокочастотное ЧМ колебание имеет следующий вмд
Величина m/=fm/F
Характеризует степень частотной модуляции и носит название индекса модуляции
m=m//=fm/F
Если индекс модуляции m1 частотную модуляцию называют узкополосной. Если m 3-5 –модуляция широкополсная.
Как при узкополосной так и при широкополосной амплитуда отклонения частоты обычно много меньше несушей частоты.
45. Амплитудная модуляция
При амплитудной модуляции изменяется только амплитуда колебания, а фаза и частота остаются неизменными. e(t)=Em0(1+mcost)cos0t
Амплитудно модулированное колебание. max=Em0(1+m); min =Em0(1-m);
Коэффициент модуляции есть отношение разности между максимальной и минимальной амплитудами к их сумме: m=(Em max – Em min)/ (Em max + Em min)
Спектр огабающей e(t) при амплитудной модуляции сдвигается в область несущей частоты ±ω0, «раздваиваясь» и уменьшаясь в два раза по уровню.
Cпектр АМ-сигнала в общем случае содержит несущую частоту (уровень которой определяется постоянной составляющей огибающей), а также верхнюю и нижнюю боковые полосы. Ширина спектра АМ-сигнала вдвое больше максимальной (граничной) частоты модулирующего сигнала: Δω = 2Ωmax.
Пиковая мощность однотонального АМ-сигнала составляет:
Средняя мощность:
Коэффициент полезного действия:
При максимальном коэффициенте модуляции (m=1) КПД=33%
Разновидности АМ:
1. АМ с подавлением несущей частоты
2. Однополосная модуляция
3. Полярная модуляция
47. Детектирование сигналов. Детектор.
1 Основные характеристики амплитудных детекторов
Амплитудный детектор (АД) – устройство, на выходе которого создаётся напряжение в соответствие с законом модуляции амплитуды входного гармонического сигнала. Если на входе АД действует напряжение Uвх=Uн(1+mcosΩt)cosωСt, модулированное по амплитуде колебанием с частотой F = Ω / 2π (Uн – амплитуда несущей, m – индекс модуляции), то график изменения этого напряжения во времени и его спектр имеют вид, показанный на рис. 7.1а.
Напряжение на выходе детектора Ед и его спектр приведены на рис. 7.1б.
В зависимости от способа выполнения АД можно подразделить на синхронные детекторы, использующие линейную цепь с периодически меняющимися параметрами (схема аналогична схеме ПрЧ с гетеродином, частота и фаза которого совпадают с частотой и фазой сигнала) и детекторы на основе нелинейной цепи (наиболее часто используются диодные АД).
Коэффициент передачи АД (см. рис. 7.1)
KД = UF / mUH.
Основной характеристикой АД является детекторная характеристика, показывающая зависимость выпрямленного напряжения детектора от амплитуды высокочастотного напряжения, подводимого ко входу (рис. 7.2).
Очевидно, для детектирования без искажений детекторная характеристика
должна быть линейной. В этом случае по её наклону можно определить
коэффициент передачи Кд.
2. Фазовые детекторы
Фазовым детектором (ФД) называется устройство, служащее для создания напряжения, пропорционально фазе входного сигнала uвх=Uвх cos[ωвхt+φ(t)]. При этом обычно оценивается разность фаз между сигналом и опорным колебанием. ФД можно выполнить на основе линейной системы с переменными параметрами. Структурная схема ФД при этом (рис. 8.1) совпадает со структурной схемой ПрЧ. Отличие состоит в том, что частота гетеродина (опорное напряжение) ωГ = ωВХ = ω0 (синхронизация по частоте), а в качестве фильтра используется ФНЧ, так как преобразование происходит на нулевую частоту (fпр = fо – fвх = 0). Напряжение на выходе согласно (6.2) определяется
Ед=0,5 S1 Uвх Rн cosφ, (8.1),
где S1 – амплитуда первой гармоники крутизны тока ПЭ; φ = φ0 – φВХ.
Выражение (8.1) получено в предположении, что Uвх<<Uо. При этом характеристика детектирования близка к косинусоиде. В то же время принцип действия ФД можно пояснить, не рассматривая его как параметрическую цепь и не накладывая требований к уровню входного сигнала. Согласно рис. 8.1 ФД можно представить как систему с амплитудным детектированием суммы двух гармонических колебаний uвх и uо. Амплитуда суммарного колебания зависит от фазового сдвига между входным и опорным напряжениями
Напряжение на выходе определяется коэффициентом передачи амплитудного детектора Кд, то есть Ед = Кд UΣ. Можно показать, что вид характеристики детектирования Рис. 8.1 определяется соотношением между Uo и Uвх, представляя собой например косинусоиду при Uвх<<Uо и циклоиду при Uo ≈ Uвх.
Пример простейшей схемы однотактного диодного ФД приведен на рис. 8.2.
3. Частотные детекторы. Принцип действия
Частотным детектором называется устройство, служащее для получения напряжения, изменяющегося в соответствии с законом изменения частоты входного сигнала. При частотной модуляции (ЧМ) гармоническим сигналом входной сигнал описывается выражением uвх = Uвх cosωвх(t)t,
где ωвх(t) = ωн – Δωmax cosΩt;
ωн – угловая частота несущего колебания,
Δωmax – девиация угловой частоты входного сигнала, Ω – угловая модулирующая частота.
На рис. 8.3 показаны соответствующие временные зависимости. Принцип частотного детектирования состоит в преобразовании ЧМ колебания в линейной системе в колебания с другим видом модуляции с последующим детектированием преобразованного колебания безинерционной нелинейной цепью.
Преобразовать ЧМ колебание можно в колебания следующих видов: амплитудно – частотно – модулированное (АЧМ), у которого амплитуда меняется в соответствии с изменением частоты колебания при сохранении частотной модуляции. Это преобразование можно осуществить в линейной цепи с реактивными элементами, сопротивление которых зависит от частоты.
АЧМ колебания затем детектируются АД; фазочастотное с последующим фазовым детектированием.
Очевидно, в конечном итоге в любом случае изменение частоты преобразуется в изменение амплитуды непосредственно или в фазовом детекторе.