- •ГЛАВА 1. ПОВЕРХНОСТЬ ЗЕМЛИ И СИЛА ТЯЖЕСТИ
- •§ 1. Сила тяжести и ее потенциал
- •§ 2. Физическая поверхность Земли и геоид
- •§ 4. Геодезические прямоугольные системы координат
- •§ 5. Геодезическая эллипсоидальная система координат
- •§ 6. Сферическая система координат
- •§ 7. Специальная система координат сжатого эллипсоида вращения
- •§ 8. Натуральная система координат
- •§ 9. Связь натуральной и геодезической систем координат
- •§ 10. Топоцентрические системы координат
- •§ 11. Влияние движения полюса на координаты
- •§ 12. Международная служба широты и Международное условное начало
- •§ 13. Международная служба вращения Земли
- •ГЛАВА 3. НОРМАЛЬНАЯ ЗЕМЛЯ И ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ ГЕОДЕЗИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ
- •§ 14. Нормальный потенциал и нормальное поле. Способы выбора
- •§ 15. Внешний потенциал уровенного эллипсоида
- •§ 16. Представление потенциала уровенного эллипсоида в виде ряда
- •§ 17. Сила тяжести на поверхности уровенного эллипсоида
- •§ 19. Система координат в нормальном поле
- •§ 21. Фундаментальные геодезические постоянные
- •§ 22. Связь системы координат в нормальном поле с натуральной
- •§ 23. Связь элементов аномального поля с аномальным потенциалом
- •§ 24. Уклонения отвеса в геометрическом и физическом определениях
- •§ 25. Астрономо-геодезические и гравиметрические уклонения отвеса
- •§ 26. Топографические уклонения отвеса
- •§ 27. Топографо-изостатические уклонения отвеса
- •§ 28. Астрономо-геодезическая и гравиметрическая аномалии высоты
- •ГЛАВА 5. ПРИНЦИПЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ ПОСТОЯННЫХ. ГЛОБАЛЬНЫЕ МОДЕЛИ ЗЕМЛИ. ОБЩЕЗЕМНЫЕ СИСТЕМЫ КООРДИНАТ
- •§ 29. Определение фундаментальных постоянных нулевого порядка
- •§ 31. Глобальные модели потенциала. Результаты определения фундаментальных постоянных. Современные модели нормального поля
- •§ 32. Глобальные модели рельефа
- •§ 33. Общеземные системы координат
- •ГЛАВА 6. РЕДУЦИРОВАНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ГЕОДЕЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
- •§ 34. Редукция угловых измерений
- •§ 35. Редукция линейных измерений
- •§ 36. Приведение линейно-угловой сети в единую систему координат
- •§ 37. Требования к точности геодезических координат для редуцирования
- •ГЛАВА 7. СИСТЕМЫ ВЫСОТ
- •§ 39. Геодезическая высота и методы ее определения
- •§ 41. Нормальная высота и аномалия высоты
- •§ 42. Связь геодезической высоты с нормальной высотой и аномалией высоты
- •§ 43. Нормально-ортометрическая высота и высота когеоида
- •§ 45. Определение разности нормальных высот
- •§ 46. Динамическая высота
- •§ 47. Связь уклонения отвеса и аномалии высоты
- •§ 49. Способы определения аномалии высоты
- •§ 50. Астрономическое нивелирование
- •§ 51. Астрономо-гравиметрическое нивелирование
- •§ 53. Связь приращений геодезической высоты, нормальной высоты и аномалии высоты
- •§ 54. Определение разности нормальных высот по спутниковым наблюдениям. (Астрономо-гравиметрическое нивелирование теллуроида)
- •§ 56. Вычисление гравиметрической аномалии высоты
- •§ 57. Вычисление аномального потенциала по дискретным измерениям силы тяжести
- •§ 58. Вычисление аномалии высоты и уклонения отвеса по дискретным измерениям силы тяжести
- •ГЛАВА 9. ГОСУДАРСТВЕННАЯ ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ СЕТЬ. ПОСТРОЕНИЕ И УРАВНИВАНИЕ
- •§ 59. Историческая справка о построении государственной геодезической сети России
- •§ 60. Точность измерений в государственной геодезической сети
- •§ 61. Определение эллипсоида Красовского. Система координат 1942 г.
- •§ 62. Уравнивание государственной геодезической сети
- •§ 63. Система координат 1995 г.
- •§ 64. Перспективы развития государственной геодезической сети России
- •§ 65. Начало счета геопотенциальных чисел и высот
- •§ 66. Водное нивелирование
- •§ 67. Океанографическое нивелирование
- •§ 68. Определение потенциала в начале счета высот
- •§ 69. Уравнивание нивелирной сети
- •§ 70. Необходимость учета геометрии поля силы тяжести в специальных геодезических работах
- •§ 71. Особенности редукционных вычислений в специальных геодезических работах
- •§ 72. Редуцирование результатов измерений в местную прямоугольную систему координат
- •§ 73. Высоты в локальной системе координат
- •§ 74. Определение уклонений отвеса в местной системе
- •СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- •АВТОРСКИЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ИСПОЛЬЗОВАННЫЕ АББРЕВИАТУРЫ
- •ОГЛАВЛЕНИЕ
- •ЗАМЕЧЕННЫЕ ОПЕЧАТКИ
Гл ава 6
РЕДУЦИРОВАНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ГЕОДЕЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
Геодезические измерения выполняют в различных координат ных системах. Так, при угловых измерениях вертикальную ось ин струмента совмещают с отвесной линией в пункте наблюдений, а значит, выполняют измерения в горизонтной астрономической системе координат. Измеренный базис в триангуляции - это про екция образованной его пролетами ломаной линии на уровенную поверхность; геометрическое нивелирование определяет расстоя ние между близкими уровенными поверхностями; во всех этих случаях, а также при астрономических определениях координат и азимута используют натуральную систему координат. Тахеомет рическую съемку выполняют в топоцентрической полярной астро номической системе. Спутниковые определения дают прямоуголь ные геоцентрические координаты пунктов или их разности. Нако нец, из дальномерных измерений получают расстояние между точками в пространстве, инвариантное к системам координат. Со вместная обработка результатов измерений, выполненных в раз ных системах, вызывает необходимость их редуцирования в единую систему координат.
Сложность формы уровенных поверхностей не позволяет по строить простую методику обработки измерений в натуральной системе координат и затрудняет возможность уравнительных вы числений в этой системе, поскольку условия, накладываемые на результаты измерений, почти всегда неизвестны. Поэтому геодези ческие измерения обычно обрабатывают в геодезических (прямоу гольной X, У, Ζ или криволинейной В, L, Я) системах. Классическим астрономо-геодезическим методом плановые координаты В, L и высоту Н определяют раздельно. Это вызвано как невозможнос тью равноточного определения плановых координат и высот из-за влияния вертикальной рефракции, так и стремлением упростить математическую обработку, уменьшая число определяемых вели чин с трех (В, L, Н) до двух (В, L). При этом точки на поверхности
167
эллипсоида соединяют геодезическими линиями. В связи с этим воз никает задача нахождения на эллипсоиде длин геодезических ли ний и углов между ними по соответствующим величинам, измерен ным на поверхности Земли. Эту задачу называют редукционной за дачей геодезии.
Развитие методов геодезических измерений изменило содержа ние редукционной задачи. Прогресс дальномерных измерений при вел к тому, что угловые измерения утратили свою доминирующую роль, а основным видом измерений в геодезии стали линейные. Эти измерения не зависят от поля силы тяжести, но для их приведения к эллипсоиду нужно знать координаты В, L, Н. Геодезические кри волинейные координаты В, L, Н можно получить спутниковым методом, используя преобразования (2.8), (2.9) и (2.13) - (2.15). Плановые координаты Д L пространственных точек и их проек ций на эллипсоид по нормали к его поверхности одинаковы, по этому при GPS-определениях задача редуцирования на эллипсоид не возникает. По-иному обстоит дело с высотами. Геодезические высоты служат только как третья координата, дополняющая сис тему В, L до пространственной. Однако для решения задач, связан ных с работой в поле силы тяжести, эти высоты непригодны. По этому одной из главных задач редуцирования является переход от спутниковых геодезических высот к высотам в натуральной систе ме координат. Эта задача будет рассмотрена в главе 7.
Необходимость решения редукционной задачи возникает и в тех случаях, когда выполняют сравнение и совместную обработку классических линейно-угловых и спутниковых измерений. Поэто му редукционная задача актуальна и ныне.
Возможны два варианта редуцирования. В одном из них полу чают соотношения между измеренными величинами на Земле и со ответствующими им элементами на эллипсоиде непосредственно. Во втором находят поправки (редукции) к результатам измерений.
Общим требованием к редуцированию является условие сохра нения в редуцированных величинах той точности, с которой были выполнены измерения. В связи с этим ошибки редукций и их влия ние должны быть в несколько раз меньше ошибок измерений. Вы бор эллипсоида, к поверхности которого выполняется редуциро вание, не имеет принципиального значения. Однако практически удобно, чтобы поверхность эллипсоида была, по возможности, близка поверхности Земли и параллельна уровенным поверхнос тям силы тяжести. Тогда редукционные поправки будут малы по величине, и их можно получать по приближенным координатам и по более простым формулам, а редуцированные на эллипсоид ве
168
личины будут близки к соответствующим им величинам на поверх ности Земли.
Необходимо также учитывать характер влияния редукций. Если это влияние носит систематический характер, в отдельное измере ние нужно вносить редукционные поправки даже в том случае, если они существенно меньше ошибок измерений.
Редуцирование включает в себя три последовательных этапа. Если измерения выполнены в натуральной системе, сначала нужно перейти к геодезической системе координат. Затем в геодезической системе перенести измерения из внешнего пространства на поверх ность эллипсоида, причем все пункты нужно спроектировать по нормалям к его поверхности. Наконец, нужно соединить точки на эллипсоиде геодезическими линиями, т.е. перейти к полярной сис теме криволинейных координат 5, А. Таким образом, в результаты измерений вводят поправки трех видов:
-за уклонение отвесной линии, т.е. за переход от натуральной системы координат к геодезической;
-за высоту над поверхностью эллипсоида;
-за переход от элементов, получившихся после введения первых двух поправок, к соответствующим элементам геодезических линий.
Рассмотрим редуцирование измерений разных видов.
§34. РЕДУКЦИЯ УГЛОВЫХ ИЗМЕРЕНИЙ
РЕДУКЦИЯ ГОРИЗОНТАЛЬНЫХ НАПРАВЛЕНИЙ
Горизонтальным направлением называют направление линии пе ресечения вертикальной плоскости, проходящей через отвесную ли нию (вертикальную ось теодолита) и наблюдаемый пункт, с гори зонтальной плоскостью (плоскостью лимба теодолита). Рассмотрим рис. 6.1. Здесь Р, Q, С - пункты на поверхности Земли; р, q, с - их проекции по нормалям на эллипсоид; Pg - отвесная линия, Pq'c' - точки на горизонтальной плоскости, и - угол между отвесной лини ей Pg и нормалью Рр к эллипсоиду - астрономо-геодезическое укло нение отвесной линии. Пусть измерен угол q'Pc', нужно найти угол qpc между геодезическими линиями pq и рс. Переход от измеренного угла к редуцированному выполняют введением ряда поправок.
Поправка за уклонение отвесной линии. Проведем вокруг пункта Р вспомогательную сферу произвольного радиуса (рис. 6.2), нор маль Рр к эллипсоиду пересечет эту сферу в точке Z геодезического зенита, отвесная линия - в точке Z8 астрономического зенита, на правление на наблюдаемый пункт - в точке Q.
169
Q
Рис. 6.1. Проектирование измеренного угла на поверхность референц-эллипсоида; pq, рс - геодезические линии
Итак, ось теодолита совмещена с отвесной линией PZ8, измере но направление Z8Q, нужно получить редуцированное направле ние ZQ.
Проведем через Z8 линию, параллельную дуге ZQ; угол δ{между этой линией и направлением Z8Q и есть искомая поправка в гори зонтальное направление.
Разложим уклонение отвеса и на составляющие ϋΑ= Ζη в ази муте редуцированного направления и ΰΑ+90 = Ζ8η в перпендикуляр ном направлении; дуга Ζ8η перпендикулярна ZQ. Из прямоуголь ного треугольника Z8Qn получим
cos(90° - <5,) = tgtf^ctgZ°,
где Za = ZgQ - астрономическое зенитное расстояние точки Q. Ук лонение отвеса обычно не превышает нескольких секунд, поэтому
можно принять /g# 4 +9 o = # 4 +9о > cos(90° - δ,) = δ, и записать |
|
* i= « W * g Z a . |
(6.1) |
Составляющую t?)+90 удобно находить через компоненты |
rf‘ас |
трономо-геодезического уклонения отвеса в плоскости меридиана
170
ζ
Рис. 6.2. К определению поправки в горизонтальное направление за уклонение отвесной линии
и первого вертикала. Применив формулу (2.31) для |
азимута |
А + 90°, найдем |
|
ϋΑ+90= TJ^COSA - ξ 12sinA. |
(6.2) |
Подставляя формулу (6.2) в (6.1), напишем окончательное выраже ние поправки за уклонение отвеса
δ{ = ( - ξ αε sin А + η α* cos A)ctgZa, |
(6.3) |
где А - азимут направления.
Таким образом, поправка за уклонение отвеса зависит от зе нитного расстояния наблюдаемой точки. В триангуляции зенит ные расстояния, как правило, близки к 90°, поэтому поправка за уклонение отвеса мала и не превышает 0,1 ϋΑ+90при \ζα- 90° | <30'. В инженерно-геодезических сетях возможны углы наклона, дости гающие 30°- 40°, для которых ctgZfl = 0,58-0,84. Поэтому уклонения отвеса нужно знать по крайней мере с той же точностью, с кото рой измеряют горизонтальные углы.
171
Поправка за высоту наблюдаемого предмета. Рассмотрим рис. 6.3. Здесь РОр и QOq - нормали к эллипсоиду; О - центр эллип соида; QOpP - плоскость прямого в точке Р нормального сечения, Pq" - измеренное направление, исправленное поправкой δχ за ук лонение отвеса; pq - нормальное сечение, проходящее через проек цию q точки Q на поверхность эллипсоида. Поправка δ2за высоту наблюдаемого предмета - это угол между измеренным pq" и реду цированным pq направлениями. Угол ε между нормалью к эллип соиду в точке Q и прямой QOp мал, поэтому можно считать, что qq" = Hsins, где Н - высота точки Q над эллипсоидом. Дуга qq"
Рис. 6.3. К определению поправки в горизонтальное направление за высоту наблюдаемого предмета
172
лежит в плоскости меридиана точки Q. Найдем ее проекцию qn на направление перпендикуляра к линии pq". Согласно рис. 6.3
qn = qq"sinAq,
где Aq - азимут линии qp в точке q. Поправка δ2 из треугольника qpn равна
£ |
_ qn _ qq'sm Aq _ Н sin ε sin Aq |
||
2 |
pq |
pq |
(6.4) |
pq |
|||
Найдем sine. Из треугольника OpQOq |
имеем |
О„О„cos В.я sin ε = ■·ρ 4
Q°p
где Bq - широта точки Q.
В курсе сфероидической геодезии доказывается, что нормаль к эллипсоиду пересекает малую осью на расстоянии e2N$mB от цент ра эллипсоида, поэтому
О О = |
= e2 (N sinZ? - |
N sinВ ), |
(6.5) |
|
я р |
к я |
q |
р p' |
v / |
где В - широта точки Р; N - радиус кривизны первого вертикала определен формулой (2.7). Длины сторон в триангуляции не пре вышают нескольких десятков километров, а высоты точек поверх ности Земли над эллипсоидом - нескольких километров.
Положим поэтому радиусы кривизны N и N в точках Р и Q и отрезок QOp одинаковыми и равными N. Тогда
0 . 0 |
|
В |
—В |
В Л- В |
|
|
* |
= Ne2sin— |
-----2-COS-2-----q- = Ne2(Ba - B JcosB |
||||
P |
|
2 |
2 |
X Я |
P' |
|
|
|
sin e = e2{Bq - B p)cos Bmcos Bq, |
|
|||
где Bm- средняя широта. |
|
|
|
|||
С учетом этого выражения запишем |
|
|
||||
|
|
|
В —В |
|
|
(6.6) |
|
|
δ2 = Не2 - 1----р- sin Aqcos Втcos Bq. |
173
При небольших расстояниях между точками |
В — В |
А |
|
—1___ L = .С05Л . |
|||
cos Bq = cosВт, поэтому |
|
pq |
Μ |
δ2 = |
sin 2A cos2 Bm, |
|
(6.7) |
|
2Μ |
|
|
где Μ - радиус кривизны меридиана; А - азимут измеряемого на правления.
Если использовать среднее для Земли значение радиуса кривиз ны М 9поправку за высоту наблюдаемого предмета можно вычис лять по формуле
δ2 = 0,108" Н sin2A cos2B, |
(6.8) |
где высота Н выражена в километрах. Согласно (6.8) эта поправка для максимальной высоты на Земле не превышает одной секунды.
Запишем формулу (6.4) в ином виде. Положим — = ctgZ, sins = £,
РЯ
тогда
δ2= £ sin Aqctg Z,
где Z - зенитное расстояние точки Q в точке р поверхности эллип соида.
Эта формула аналогична формуле (6.1), а произведение £sinAq есть составляющая угла между нормалями к эллипсоиду в точках Р и Q в азимуте направления, перпендикулярного линии pq". Поэтому поправ ки ή и δ2имеют один и тот же физический смысл и учитывают наклон вертикальной оси инструмента относительно нормали к эллипсоиду. Причем в первом случае учитывается отклонение оси инструмента (отвесной линии) от нормали к эллипсоиду в точке наблюдения, во втором - от нормали в наблюдаемой точке. Такой же вид, как по правки δ, и δ2, имеет и поправка за наклон вертикальной оси инстру мента из-за его неточной установки по уровням. Поэтому поправки ή и δ2имеет смысл вводить только в том случае, если инструмент при наблюдениях был тщательно установлен по уровням.
Поправка за переход от нормального сечения к геодезической ли нии. Нормали к эллипсоиду, проведенные через две точки его по верхности, не лежащие на одном и том же меридиане или паралле ли, не лежат в одной плоскости и являются скрещивающимися пря мыми. Поэтому линии pnq и qop пересечения поверхности эллипсоида плоскостями Ppq прямого и Qqp обратного нормаль ных сечений не совпадают (см. рис. 6.1). Для устранения неопреде ленности точки на поверхности эллипсоида соединяют геодезичес
174
кими линиями, для чего в полученные после редуцирования на эл липсоид углы между прямыми нормальными сечениями вводят по правки. Поправка <53 за переход от нормального сечения к геодези ческой линии имеет вид [14].
<53 = р |
e 1 |
В пsin Д_ (cosЛп |
s |
||
---- -—s 2cos2 |
------- tgBn). |
||||
3 |
6N p2 |
р |
рК |
Р 4N p Р |
Согласно этой формуле, поправка <53 пропорциональна квадра ту отношения длины s линии к радиусу Np кривизны первого вер тикала, поэтому при небольших расстояниях ее вычисляют по уп
рощенной формуле
/2
<53 = р*———- s 2cos2 Впsin 2Ап.
12N 2 |
Р |
Р |
Для эллипсоида Красовского |
|
|
<53 = 0,0282Vcos2Bp sin2Ap, |
(6.9) |
где s - выражают в сотнях километров.
Согласно формуле (6.9) поправка за переход от нормального се чения к геодезической линии составляет 0,001" при длине линии 20 км.
Таким образом, для редуцирования горизонтального направ ления к эллипсоиду в измеренное значение нужно ввести сумму по правок <5, + δ2+ <53.
РЕДУКЦИЯ АСТРОНОМИЧЕСКОГО АЗИМУТА
Азимут - это двугранный угол между плоскостью меридиана и вертикальной плоскостью, проходящей через местный предмет. Это одна из топоцентрических горизонтных полярных координат (см. § 10, рис. 2.11). Чтобы перейти от астрономического азимута к геодезическому, следует учесть угол между плоскостями астроно мического и геодезического меридианов, а также поправки ή + δ2+ + δ3 в направление, азимут которого определяется. Поправку за переход от астрономического меридиана к геодезическому полу чим с помощью рис. 2.7, согласно которому угол между их плоско стями равен разности Я - L астрономической и геодезической дол гот. Но азимут лежит в горизонтальной плоскости хРу, которая наклонена к плоскостям экватора и параллели на угол 90° - φ. Про екция угла Я - L на горизонтальную плоскость равна (λ - L)sin(p, поэтому для редуцирования азимута получаем
А = а + <5, + δ2+ <53 - (Я - L)sin<p. |
(6.10) |
175
Поправку в астрономический азимут можно найти также как разность поправок (<5j+ <52+ δ3) для местного предмета и + δ'2 + + δ'3) для оси Мира. Для оси Мира А = 0; Ζ = 90° - φ, поэтому согласно (6.3) <У, = η tg<p, а из (6.6) и (6.9) следует <У2= <У3 = 0. Таким образом, для геодезического азимута можно записать
А = α+δ j+ δ2+ <53 - η tgB. |
(6.11) |
Если не учитывать поправки в направление на местный пред мет, вместо формул (6.10) и (6.11) получаем
А = а - (Я - L)simp; |
(6.12) |
А = а - η tgB. |
(6.13) |
Уравнения (6.10) - (6.13) называют уравнениями Лапласа, а вы численный по ним азимут А - азимутом Лапласа.
Таким образом, азимут Лапласа можно найти, если измерены астрономические координаты <р, λ и азимут а. Астропункт, на ко тором выполнены все эти измерения, называют пунктом Лапласа. Для перехода от астрономического азимута к геодезическому нуж но также знать геодезическую долготу L. Поскольку геодезические координаты известны с большей точностью, чем астрономические, можно считать азимут Лапласа независящим от ошибок долготы. Поэтому азимут Лапласа рассматривают как геодезический азимут, полученный независимо от геодезических измерений, и использу ют для контроля угловых измерений в триангуляции.
РЕДУКЦИЯ ЗЕНИТНОГО РАССТОЯНИЯ
Рассмотрим рис. 6.2. Из прямоугольного сферического треу гольника ZgQn имеем
cosZ* = cos ( ϊ ?λ +90ο) cosQn.
Уклонения отвеса всегда малы, поэтому можно считать, что cos ( ^ +90о) = 1, а дуга Qn равна разности геодезического зенитного расстояния 7J и уклонения отвеса ϋΑв азимуте измеряемого направ ления, Qn = ΖΓ- и для геодезического зенитного расстояния получаем
ΖΓ = Ζα + ϋΑ. |
(6.14) |
Поправка в зенитное расстояние одинакова для всех направле ний, лежащих в одной вертикальной плоскости по одну сторону от зенита, и не зависит от зенитного расстояния.
176