- •ГЛАВА 1. ПОВЕРХНОСТЬ ЗЕМЛИ И СИЛА ТЯЖЕСТИ
- •§ 1. Сила тяжести и ее потенциал
- •§ 2. Физическая поверхность Земли и геоид
- •§ 4. Геодезические прямоугольные системы координат
- •§ 5. Геодезическая эллипсоидальная система координат
- •§ 6. Сферическая система координат
- •§ 7. Специальная система координат сжатого эллипсоида вращения
- •§ 8. Натуральная система координат
- •§ 9. Связь натуральной и геодезической систем координат
- •§ 10. Топоцентрические системы координат
- •§ 11. Влияние движения полюса на координаты
- •§ 12. Международная служба широты и Международное условное начало
- •§ 13. Международная служба вращения Земли
- •ГЛАВА 3. НОРМАЛЬНАЯ ЗЕМЛЯ И ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ ГЕОДЕЗИЧЕСКИЕ ПОСТОЯННЫЕ
- •§ 14. Нормальный потенциал и нормальное поле. Способы выбора
- •§ 15. Внешний потенциал уровенного эллипсоида
- •§ 16. Представление потенциала уровенного эллипсоида в виде ряда
- •§ 17. Сила тяжести на поверхности уровенного эллипсоида
- •§ 19. Система координат в нормальном поле
- •§ 21. Фундаментальные геодезические постоянные
- •§ 22. Связь системы координат в нормальном поле с натуральной
- •§ 23. Связь элементов аномального поля с аномальным потенциалом
- •§ 24. Уклонения отвеса в геометрическом и физическом определениях
- •§ 25. Астрономо-геодезические и гравиметрические уклонения отвеса
- •§ 26. Топографические уклонения отвеса
- •§ 27. Топографо-изостатические уклонения отвеса
- •§ 28. Астрономо-геодезическая и гравиметрическая аномалии высоты
- •ГЛАВА 5. ПРИНЦИПЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ ПОСТОЯННЫХ. ГЛОБАЛЬНЫЕ МОДЕЛИ ЗЕМЛИ. ОБЩЕЗЕМНЫЕ СИСТЕМЫ КООРДИНАТ
- •§ 29. Определение фундаментальных постоянных нулевого порядка
- •§ 31. Глобальные модели потенциала. Результаты определения фундаментальных постоянных. Современные модели нормального поля
- •§ 32. Глобальные модели рельефа
- •§ 33. Общеземные системы координат
- •ГЛАВА 6. РЕДУЦИРОВАНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ГЕОДЕЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
- •§ 34. Редукция угловых измерений
- •§ 35. Редукция линейных измерений
- •§ 36. Приведение линейно-угловой сети в единую систему координат
- •§ 37. Требования к точности геодезических координат для редуцирования
- •ГЛАВА 7. СИСТЕМЫ ВЫСОТ
- •§ 39. Геодезическая высота и методы ее определения
- •§ 41. Нормальная высота и аномалия высоты
- •§ 42. Связь геодезической высоты с нормальной высотой и аномалией высоты
- •§ 43. Нормально-ортометрическая высота и высота когеоида
- •§ 45. Определение разности нормальных высот
- •§ 46. Динамическая высота
- •§ 47. Связь уклонения отвеса и аномалии высоты
- •§ 49. Способы определения аномалии высоты
- •§ 50. Астрономическое нивелирование
- •§ 51. Астрономо-гравиметрическое нивелирование
- •§ 53. Связь приращений геодезической высоты, нормальной высоты и аномалии высоты
- •§ 54. Определение разности нормальных высот по спутниковым наблюдениям. (Астрономо-гравиметрическое нивелирование теллуроида)
- •§ 56. Вычисление гравиметрической аномалии высоты
- •§ 57. Вычисление аномального потенциала по дискретным измерениям силы тяжести
- •§ 58. Вычисление аномалии высоты и уклонения отвеса по дискретным измерениям силы тяжести
- •ГЛАВА 9. ГОСУДАРСТВЕННАЯ ГЕОДЕЗИЧЕСКАЯ СЕТЬ. ПОСТРОЕНИЕ И УРАВНИВАНИЕ
- •§ 59. Историческая справка о построении государственной геодезической сети России
- •§ 60. Точность измерений в государственной геодезической сети
- •§ 61. Определение эллипсоида Красовского. Система координат 1942 г.
- •§ 62. Уравнивание государственной геодезической сети
- •§ 63. Система координат 1995 г.
- •§ 64. Перспективы развития государственной геодезической сети России
- •§ 65. Начало счета геопотенциальных чисел и высот
- •§ 66. Водное нивелирование
- •§ 67. Океанографическое нивелирование
- •§ 68. Определение потенциала в начале счета высот
- •§ 69. Уравнивание нивелирной сети
- •§ 70. Необходимость учета геометрии поля силы тяжести в специальных геодезических работах
- •§ 71. Особенности редукционных вычислений в специальных геодезических работах
- •§ 72. Редуцирование результатов измерений в местную прямоугольную систему координат
- •§ 73. Высоты в локальной системе координат
- •§ 74. Определение уклонений отвеса в местной системе
- •СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- •АВТОРСКИЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ
- •ИСПОЛЬЗОВАННЫЕ АББРЕВИАТУРЫ
- •ОГЛАВЛЕНИЕ
- •ЗАМЕЧЕННЫЕ ОПЕЧАТКИ
Сравним широту и долготу в рассматриваемых системах. В на туральной системе широта и долгота определены направлением действительной силы тяжести, в нормальной системе - нормаль ной. Нормальная сила тяжести в точке Р не совпадает с действи тельной ни по величине, ни по направлению. Угол между направ лениями реальной и нормальной силы тяжести называют гравимет рическим уклонением отвеса, а разность модулей этих сил - аномалией силы тяжести.
Составляющие гравиметрического уклонения отвеса определя ют по формулам, аналогичным (2.32) для астрономо-геодезических уклонений
ξΓ= φ - Β γ , |
(4.10) |
ηΓ = (λ - L)cosB.
Таким образом, разности широт и долгот в нормальном и ре альном поле являются составляющими гравиметрического уклоне ния отвеса.
§ 23. СВЯЗЬ ЭЛЕМЕНТОВ АНОМАЛЬНОГО ПОЛЯ С АНОМАЛЬНЫМ ПОТЕНЦИАЛОМ
Связь аномалии высоты и аномального потенциала установле на в § 22 и выражается формулой Брунса. Найдем зависимость меж ду аномалиями силы тяжести и аномальным потенциалом.
Аномалии g силы тяжести обычно получают, вычитая из зна чения действительной силы тяжести gp в точке Р значение нормаль ной силы тяжести уру в точке Ру
&g = gp - 7РГ
такие аномалии называют смешанными. Вточке Рунормальную силу тяжести находим по формуле (3.69)
Эу у
7 „ = Г , - з ^
и для смешанной аномалии получаем
Ag - gp ~Ур +
Найдем связь смешанных аномалий с аномальным потенциа лом. Учитывая, что аномальный потенциал и аномалии силы тяже
110
сти являются малыми величинами, будем при этом считать направ ление Р’Р совпадающим с направлением радиуса-вектора г точки Р, т.е. не будем учитывать сжатие Земли. В сферическом приближе нии согласно формуле (3.70) вертикальный градиент нормальной силы тяжести имеет вид
Эу _ 2 ЭЯ ~ ~ 7'
Разность g - γρ действительной и нормальной силы тяжести в точке Р называют чистой аномалией силы тяжести. С принятой точностью для чистой аномалии можно получить
|
|
ЪТ |
|
поэтому |
^ р |
Эг ’ |
|
|
Л |
ЭГ Эу _ |
|
|
|
7 + Ί Π ζ · |
<411> |
или с учетом формул (4.8) и (3.70) находим
Аё ~ |
2(W0- U 0) |
Э Т |
2Т |
|
г |
Эг |
г |
||
|
На поверхности Земли при г = R
A g - 2 ( W 0 - U 0) |
ЭT 2Т |
(4.12) |
|
R |
дг г |
||
r-R |
Гравиметрические уклонения отвеса также связаны с аномаль ным потенциалом:
, Г = _1_Э7^ |
г= |
1 |
ЪТ |
(4.13) |
|
γ гдВ' |
^ |
у rcos BdL |
|||
|
Эти формулы получают в курсе геодезической гравиметрии и теории фигуры Земли.
Таким образом, составляющие уклонения отвеса и аномалии силы тяжести являются первыми производными аномального потенциала, а задача перехода от натуральных координат к координатам в нор мальном поле сводится к определению аномального потенциала.
Рассмотрим некоторые виды уклонений отвеса и аномалий вы сот и способы их определения.
111
§ 24. УКЛОНЕНИЯ ОТВЕСА В ГЕОМЕТРИЧЕСКОМ И ФИЗИЧЕСКОМ ОПРЕДЕЛЕНИЯХ
При определении уклонения отвеса выбирают в качестве отсчетного направления или нормаль к эллипсоиду или направление нормальной силы тяжести. В первом случае говорят об уклонении отвеса в геометрическом определении, во втором - об уклонении отвеса в физическом определении. Поясним эти понятия с помощью рис. 4.2, представляющего фрагмент рис. 2.7.
Геодезический эллипсоид можно рассматривать как уровенную поверхность потенциала силы тяжести. Проведем через точку Р касательную Ру* к силовой линии (на рисунке она не показана) поля эллипсоида. Эта линия лежит в плоскости геодезического меридиа на пРр, а касательная к ней пересекает экватор в точке qv Угол qjPq2 = и? между направлениями у* и g называют уклонением отве са в физическом определении.
Рис. 4.2. Уклонения отвеса в геометрическом и физическом определениях
Направления нормали к эллипсоиду и нормальной силы тя жести не совпадают из-за кривизны нормальной силовой ли нии. Силовая линия нормального поля - плоская кривая, лежащая в плоскости меридиана. Поэтому выбор за отсчетное направле ние нормали к эллипсоиду или отвесной линии скажется только на
112
составляющей ξ уклонения отвеса в плоскости меридиана; состав ляющая η в плоскости первого вертикала одинакова в обоих случаях. Плоскости астрономического и геодезического мери дианов близки между собой, угол между ними равен разности астрономической и геодезической долгот. Можно считать поэто му, что угол между проекцией отвесной линии на плоскость гео дезического меридиана равен астрономической широте, и полу чить уклонения отвеса в геометрическом и физическом определе ниях (рис. 4.3)
ξ = φ - Β , ξ Φ= φ - Β γ .
Рис. 4.3. Составляющая уклонения отвеса в плоскости меридиана в геометрическом (а) и физическом (б) определениях
Эти уклонения отвеса отличаются на величину угла ε из-за от личия геодезической широты и широты в нормальном поле.
В главе 3 (см. формулы 3.77) для угла ε между нормалью к эл липсоиду и касательной к нормальной силовой линии получено выражение
ZnPq i = ε = sin 2В,
1R
Н- высота над эллипсоидом; β - коэффициент нормальной форму лы, R - средний радиус Земли.
Поэтому для связи геометрической ξ и физической ξ^ составля ющих уклонения отвеса справедливо равенство
ξΦ= φ - Β - ε = ξ - ε = ξ
R
113