ченной пары сил, и = 0, если нет сосредоточенной силы.
7. В защемлении и соответственно равны опорной реакции и
опорному моменту.
8. В сечении, где приложена сосредоточенная пара сил, на эпюре ○M скачок на величину момента этой пары, а на на эпюре ○Q ýòî íå
отражается.
6.7.Напряжения в балке при изгибе
Изобразим балку (рис. 6.7.1). На рисунке показаны активные и реактивные силы. После того, как реакции найдены, опоры можно не изображать. Рассмотрим любое сечение − . Выделим площадку
на ней действуют и нормальные, и касательные напряжения. В элементарной теории изгиба касательные напряжения считаются параллельными плоскости изгиба это не совсем точно, это допущение.
Рис. 6.7.1. Определение напряжений в балке
Домашняя
JJ II
J
I
Назад
На весь экран
Закрыть
Если просуммировать касательные напряжения по всей площади поперечного сечения, мы получаем поперечную силу в данном сечении. Аналогично, сумма нормальных напряжений по всей площади сечения
да¼т изгибающий момент. Следовательно, касательные напряжения зависят только от поперечной силы
только от изгибающего момента
6.7.1.Нормальные напряжения в балке при изгибе
Различают два вида изгиба: чистый и поперечный. Если на некотором участке балки поперечная сила равна нулю, а изгибающий момент постоянен, то на этом участке балка испытывает чистый изгиб (чистый, т. к. изгиб не осложн¼н сдвигом).
Если поперечная сила не равна нулю, то это случай поперечного изгиба.
Пример: рассмотрим балку (рис. 6.7.2), очевидно, что для не¼ =
= . На среднем участке поперечная сила равна нулю, следователь-
но, балка испытывает чистый изгиб. Почему? Так как = = 0, òî
= .
Будем определять нормальные напряжения при чистом изгибе. Двумя поперечными сечениями а – а и б – б вырежем конечный участок балки и изобразим его отдельно (рис. 6.7.3). Обозначим через ,
главные центральные оси инерции в правом сечении. Индексы при обо-
Домашняя
JJ II
J
I
Назад
На весь экран
Закрыть
Домашняя
JJ II
J I
Назад
На весь экран
Рис. 6.7.2. Изгиб чистый и поперечный
значении осей опущены, так как, в дальнейшем, всегда будем рассматривать только главные центральные оси. Ось направлена вниз, чтобы
согласовать знаки изгибающих моментов, координат рассматриваемой точки и напряжений.
Выделим в правом сечении элементарную площадку (выбрана в первом квадранте), , координаты этой площадки. Покажем напряжения на площадке: = 0, = ( , ) предстоит определить. В левом сечении сумма внутренних сил сводится только к паре сил .
Составим уравнения равновесия участка балки:
∑
= 0 ≡ 0 тождество;
∑
= 0 ≡ 0 тождество;
Закрыть
Домашняя
JJ II
J I
Назад
Рис. 6.7.3. Часть балки при чистом изгибе
На весь экран
∫
∑
= = 0 это уже не тождество, а необходимая формула;
∫
∑
= · − = 0;
∫
∑
= − · = 0 знак минус, т. к. вращает рассмат-
риваемую часть по ходу часовой стрелки, если смотреть со стороны положительного направления оси ;
∑
= 0 ≡ 0 тождество.
Из этих шести уравнений три обратились в тождество. Запишем лишь те уравнения, которые могут быть использованы для вывода:
∫
= 0, (1)
Закрыть
∫ |
· = , |
(2) |
∫ |
· = 0. |
(3) |
Имеем три уравнения статики, это интегральные уравнения. Оказывается, что эти три уравнения имеют бесконечное множество решений. Следовательно, только с помощью уравнений статики нельзя определить нормальные напряжения при изгибе, то есть это статически неопределимая задача. Необходимо получить дополнительные уравнения, выражающие закономерность деформации при изгибе.
Закономерности деформаций изучались экспериментально и теоретическим пут¼м. Рассмотрим балку прямоугольного сечения (конечно при чистом изгибе) (рис. 6.7.4).
Закономерности деформаций:
1.Поперечные сечения, плоские до нагружения, остаются плоскими
èпосле нагружения. Они остаются перпендикулярными к плоскости изгиба и изогнутой оси балки.
2.Верхние волокна будут сжаты, а нижние растянуты. Естественно, где-то между ними находится слой, не претерпевающий деформаций. Это так называемый нейтральный слой цилиндрическая поверхность, перпендикулярная плоскости изгиба.
Домашняя
JJ II
J
I
Назад
На весь экран
Закрыть
Домашняя
JJ II
J I
Назад
На весь экран
Рис. 6.7.4. Закономерности деформации балки
Линия пересечения нейтрального слоя с поперечным сечением называется нейтральной осью или нейтральной линией поперечного се- чения.
3. В сжатой зоне поперечное сечение увеличивает свои размеры, а в растянутой уменьшает. Такое явление мы наблюдали при центральном растяжении и сжатии (эффект Пуассона). Поэтому можно предположить, что при чистом изгибе имеет место линейное напряж¼нное состояние продольные волокна друг на друга не надавливают.
Приступим к составлению дополнительного уравнения (рис. 6.7.5). Изобразим элемент длиной до нагружения и после нагружения.
Здесь любое волокно; расстояние между нейтральным слоем и осью балки; точка центр кривизны изогнутой оси балки;
Закрыть
радиус кривизны нейтрального слоя; угол между сечениями.
Домашняя
JJ II
J I
Назад
На весь экран
Рис. 6.7.5. Составление уравнения совместности деформаций
Вычислим относительное удлинение волокна= = · ; = ( + + ) · ;
− = ( + + ) · − · = ( + ) · ;
= = + .
Далее по закону Гука определим напряжение = ·
= |
|
· ( + ) (4) |
|
Закрыть
это недостающее уравнение, оно выражеет закономерность деформаций, то есть сечение оста¼тся плоским и волокна испытывают линейное напряж¼нное состояние.
Подставим (4) в уравнение (1)
|
|
∫ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫ |
∫ |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Здесь |
= 0 статический момент |
|||||||||||||||
|
|
( + ) = 0, но ̸= 0, тогда |
+ = · + = 0. |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
площади сечения относительно |
|
центральной оси, ̸= 0, следовательно |
= 0 и нейтральный слой |
|||||||||||||||
проходит через ось балки. Тогда уравнение (4) примет вид |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4′) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
· . |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Подставим (4′) â (3) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
∫ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
· = |
|
· = 0, |
так как оси , главные оси инерции |
|||||||||||
|
|
|
||||||||||||||
поперечного сечения, то есть условие (3) выполняется. |
||||||||||||||||
Теперь подставим (4′) â (2) |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
∫ |
|
|
|
∫ |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
2 |
= , íî |
2 = , тогда |
|
|||||||||||
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
= |
|
|
|
(5) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
· |
||||||
это промежуточная, но очень важная формула формула для кривизны изогнутой оси балки. Здесь · ж¼сткость балки при изгибе.
Домашняя
JJ II
J
I
Назад
На весь экран
Закрыть
Подставим выражение (5) в (4′) и получим
= |
|
· (6) |
|
формула для нормальных напряжений при чистом изгибе.
Эту формулу можно применять и при поперечном изгибе. Для слу- чая = формула для точна, а для ̸= формула да¼т
погрешность порядка / , где высота сечения, длина балки, сле-
довательно, для длинных балок ошибка мала.
Из формулы (6) видно, что нормальные напряжения по ширине сечения не меняются, они изменяются только по высоте сечения по линейному закону. Изобразим эпюру нормальных напряжений по высоте сечения (рис. 6.7.6).
Рис. 6.7.6. Эпюра нормальных напряжений по высоте сечения
Домашняя
JJ II
J
I
Назад
На весь экран
Закрыть