- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
точках
этого пространства. Объем необходимой
выборки, обеспе- чивающий заданную
точность определения параметров
простран- ствен-ного распределения
дозы, связан с погрешностью прибора
уже известной нам закономерностью:
чем-выше погрешность прибора, тем
больший объем выборки требуется. По
сравнению с 'рассмот- ■ренны^ выше
случаем контроля радиоактивности здесь
отсутству- ют процедура отбора пробы,
и связанные с нею погрешности, вхо-
дящие, в величину о2.
Если речь идет просто об измерении дозы
без анализа энергетического спектра
излучения, то (ا02&=2ل
К
этому же классу задач относится задача
установления рас- пределения индивидуальных
доз среди большой группы' людей путем
выборочного дозиметрического контроля.
Можно ож'идать, что оптимизация приборной
погрешности по экономическому кри-
терию в этом случае оправдает .себя по
отношению к приборам, предназначенным
для массовых многократных измерений
в тече- ние длительного времени.
ЛЕКЦИЯ
ВТОРАЯ
ПРОБЛЕМА
АДЕКВАТНОСТИ В ДОЗИМЕТРИИ
Одна
из важнейших задач дозиметрии, связанная
с воздействием излучения на объекты
живой и неживой природы, — установление
зависимости между измеряемыми физическими
величинами и выходом наблюдаемого
радиационно-индуцированного эффекта
،:٩
٣٠), (П2.1)
где
۶(٠г)—некоторая
функция одной или комбинации нескольких
физических величин ٠г٠.
Выход
радиационно-индуцированного эффекта
есть результат преобразования энергии
излучения при его взаимодействии с
веществом. Рассмотрим последовательность
процессов, приводящих к некоторому
наблюдаемому эффекту (рис. 100).
Первичное
излучение, поле которого характеризуется
функционалом <р(г, Е,
2؛),
теряет в облучаемом объекте энергию
ДЕ; процесс потери энергии можно
охарактеризовать сечениями взаимодействия
и тормозной способностью вещества.
Потерянная энергия в общем случае не
равна энергии, переданной веществу;
процесс передачи энергии характеризуется
своим коэффициентом передачи рь и ЛПЭ
излучения, а количественной мерой
переданной энергии служит керма. Часть
переданной энергии в пределах выделенного
объема вещества формирует поглощенную
энергию излучения, количественно
выражаемую дозой О.
Поглощенная
энергия излучения является первопричиной
всех последующих классов, однако, как
мы знаем, это не означает, что
365
В чем проблема!
Передача
энергии
Потеря
энергии
٠
Поглощение
энергии
Эффект
процессы
27
Л
п
Рис.
100. Последовательность процессов,
приводящих к радиационно-индуцированному
эффекту
при
равенстве поглощенной энергии в
различных условиях облучения
обязательно будут равны выходы
радиационно-индуцированного эффекта
даже для одного и того же облучаемого
объекта» Многие первичные процессы,
развивающиеся вслед за поглощением
энергии, хорошо изучены (например,
ионизация и возбуждение атомов вещества),
и выход некоторых из них однозначно
связан с дозой излучения. Однако за
первичными процессами возможна сложная
цепочка физических, химических и
биологических превращений, приводящих
в конечном итоге к наблюдаемому эффекту
٩٩٠
Механизм
этих превращений не всегда известен,
а их точное описание часто невозможно.
На рисунке они заключены в «черный
ящик».
Установить
связь по формуле (П2.1) возможно лишь
тогда, когда измеряемые дозиметрические
величины однозначно определяют
выход радиационно-индуцированного
эффекта в заданном объекте в конкретных
условиях его облучения. Возникает
необходимость применять целый набор
физических величин, характеризующих
поле излучения или взаимодействие
излучения с веществом, из которых в
зависимости от условий облучения
выбирают те, которые представляются
наиболее адекватной мерой
радиационно-индуцированного эффекта.
В этом смысле мы говорим, что дозиметрия
должна быть адекватной условиям
радиационного воздействия и его
ожидаемым последствиям. Было бы идеальным
указать способ измерения одной
единственной универсальной физической
величины, которая удовлетворяла бы
указанным требо- ниям. Как мы знаем,
такой величины, инвариантной к
разнообразным условиям облучения,
различным видам облучаемого объекта,
разнообразию радиационных эффектов,
нет, и более того, по-видимому, не
существует в природе.
Функциональная
зависимость (П2.1) лежит в основе любых
дозиметрических измерений. Выбор
величины С٨٠
подчиняется
требованию адекватности. Это можно
проследить на примере развития
дозиметрии и усложнения ее задач в
аспекте радиационной безопасности по
мере накопления наших знаний о
биологическом действии ионизирующих
излучений.
До
пуска первого ядерного реактора (1942
г.) основным видом ионизирующих излучений,
используемых человеком, были рентге
366
новское
излучение и у-излучение радия.
Представление о том, что поглощенная
энергия достаточно полно характеризует
биологиче- ский эффект облучения,
определило основную задачу дозиметрии
в тот период: определение поглощенной
энергии в облучаемом объекте на основании
измерения ионизационного эффекта
излучения в воздухе. Была развита
концепция измерения дозы излу،•
чения
в единицах «рентген».
Появление
новых источников ионизирующих излучений
(реак٠
торы,
ускорители) привело к необходимости
дифференцированного подхода к дозиметрии
различных видов излучения. Ионизационный
эффект не мог служить однозначной мерой
поглощенной энергии всех видов
излучения, и было введено понятие
поглощенной дозы. К этому времени уже
установили, что биологический эффект
облучения определяется не только
поглощенной энергией, но и другими
физическими факторами, и прежде всего
ЛПЭ ионизирующих частиц. В целях
учета особенностей биологического
действия различных видов излучений
было введено понятие относительной
биологической эффективности (ОБЭ). Это
привело к концепции биологической дозы
и вызвало к жизни новую дозиметрическую
величину — биологический эквивалент
рентгена (бэр) *.
На
этой стадии развития дозиметрии возникла
необходимость различать задачи,
связанные с обеспечением радиационной
безопасности, и чисто радиобиологические
аспекты дозиметрии. Устанавливаются
регламентированные значения ОБЭ для
разных видов излучения в зависимости
от ЛПЭ заряженных частиц — коэффициент
качества. Во многих случаях для оценки
радиационной опасности знания
поглощенной энергии и коэффициента
качества практически достаточно. Это
обеспечивает правомерность концепции
поглощенной дозы. Таким образом, задачей
экспериментальной дозиметрии в
области радиационной защиты является
определение дозы излучения и
действующего коэффициента качества.
Относительная
биологическая эффективность определяется
в конкретных условиях радиобиологического
эксперимента, и установление связи
между ОБЭ и ЛПЭ возможно, если известен
спектр частиц по ЛПЭ. Если такая связь
установлена, то, измеряя распределение
дозы излучения по ЛПЭ ионизирующих
частиц, можно количественно определить
биологический эффект. Таким образом,
задачей экспериментальной дозиметрии
становится измерение распределения
дозы по ЛПЭ внутри облучаемого объекта.
Примером
технических средств для решения этой
задачи могут служить сферический
пропорциональный счетчик или система
детекторов, чувствительность которых
зависит от ЛПЭ. Зная распределение
дозы по ЛПЭ, легко установить коэффициент
качества, поэтому задачу дозиметрии
в области противорадиационной защиты
следует рассматривать как частный
случай более общей задачи определения
спектра дозы по ЛПЭ.
*
Позднее величина бэр стала обозначать
биологический эквивалент рада،
В
настоящее время бэр — внесистемная
единица эквивалентной дозы. Ее не
следует трактовать как биологический
эквивалент рентгена или рада،
367
Современное
состояние радиобиологии требует еще
более детальной информации о процессе
передачи энергии в биологическом
объекте. Знание спектра дозы по ЛПЭ
может оказаться недостаточным для
анализа тонких механизмов, определяющих
реакцию биологического объекта на
облучение. Возникает необходимость в
количественной оценке энергии,
передаваемой таким микроструктурам,
как живая клетка и даже отдельные ее
части. Количественную оценку
переданной энергии в таких микрообъемах
нельзя производить с помощью
макроскопических значений дозы и ЛПЭ.
Возникает качественно новая область
дозиметрии — микродозиметрия, в
задачу которой входит определение
переданной энергии и ее распределения
в таких микрообъемах, для которых
неприменима концепция поглощенной
дозы. Предметом измерения здесь являются
энергия, переданная в единичных актах
взаимодействия излучения с веществом,
и ее флюктуации.
Итак,
в зависимости от поставленной задачи
необходимо определять либо поглощенную
энергию излучения в заданном объеме
вещества, либо распределение этой
энергии по ЛПЭ (ЛПЭ-спектр), либо спектр
энергопоглощения в отдельных событиях
передачи энергии. Соответствующие
физические величины непосредственно
в измерении относятся к некоторому
модельному объему, в качестве которого
выступает чувствительны؛!
объем дозиметрического детектора.
Можно,
следовательно, представить, что в
обобщенном виде задача экспериментальной
дозиметрии сводится к измерению
физических величин, характеризующих
процесс передачи энергии излучения
веществу в пределах модельного объема,
размер которого связан с видом измеряемой
величины. Это позволяет систематизировать
задачи дозиметрии на основе критериев
малости модельного объема. В табл. П2.1
приведен вариант такой систематизации.
В ней прослеживается определенная
иерархия: измерение погло،
щенной
энергии выступает как частный случай
ЛПЭ-метрии, которая в свою очередь
является частным случаем микродозиметрии.
По
отношению к заданному определенному
модельному объему условия облучения
могут различаться лишь качеством
излучения и временным режимом облучения.
Однако на практике по отклику детектора,
по измеряемой физической величине
необходимо судить о последствиях
воздействия излучения на другие объекты
или их составные части (например, на
различные органы и ткани в живом
организме) — такова конечная цель. Вот
тут-то и сказывается упомянутое выше
все многообразие как условий облучения,
так и параметров облучаемых объектов.
При этих условиях адекватность в
дозиметрии остается актуальной и не
до конца решенной проблемой.
Можно
представить себе следующие пути ее
решения: 1) наращивание числа
дозиметрических величин с приближением
его к числу возможных на практике
радиационных ситуаций; 2) расширение
инвариантности ограниченного числа
дозиметрических величин путем их
модификации и применения в различных
сочетаниях; 368
Примеры
эксперимен-
тальных
средств
Таблица
П2.1. Систематика задач дозиметрии
Определяемая
величина
Критерий
малости
элементарного объема
Практическое
приложение
Поглощенная
энергия
Распределение
поглощенной энергии по ЛПЭ
Энергия,
передаваемая
ионизирующей частицей в отдельных
актах взаимодействия с атомами среды
Достаточно
мал, чтобы было равномерное
распределение дозы, но достаточно
велик, чтобы была применена концепция
поглощенной дозы
Достаточно
мал, чтобы считать, что для каждой
ионизирующей частицы ЛПЭ остается
постоянным, и достаточно велик, чтобы
пренебречь флюктуациями в передаче
энергии отдельными частицами
Настолько
мал, что становятся существенными
флюктуации энергии, переданной в
пределах элементарного объема
Дозиметрия
фотонного излучения для целей
радиационной защиты; клиническая
дозиметрия; технологическая
дозиметрия; радметрия смешанного
излучения
Дозиметрия
любого вида излучения для целей
радиационной защиты; дозиметрия
для радиобиологических исследова-
Стеночные
ионизационные камеры; химические
до- дозиметры; люминесцентные
дозиметры и т. п.
Сферический
пропорциональный счетчик; набор
детекторов, чувствительных к ЛПЭ;
рекомбинационная камера; жидкостные
камеры
Радиобиология;
изучение таких реакций облучаемого
объекта, которые определяются передачей
энергии чувствительным микрообъемам;
микродозиметрия
Сферический
пропорциональный счетчик пониженного
давления
3)
создание искусственных условий
измерения, для которых может быть
найдено небольшое число измеряемых
дозиметрических величин, инвариантных
к изменению типичных и наиболее важных
условий облучения, встречающихся
на практике; имитация в измерительной
процедуре реальных условий.
Первый
путь представляется бесперспективным.
Дозиметрия на этом пути развития может
просто «захлебнуться» в своем собственном
многообразии. Второй и третий пути уже
являются объектом научного поиска
и частично реализуются. Типичный пример
модифицированной дозиметрической
величины — эквивалентная доза,
совокупность принципов и методов
измерения которой составляет предмет
эквидозиметрии *. Примером совокупного
применения различных физических
величин может служить формула (95.4),
связывающая несколько физических
величин (моменты) с выходом эффекта.
Третий
путь — имитация реальных условий —
предусматривает применение фантомов.
Фантом — это математическая или физиче-
٠
Термин
«эквидозиметрия» введен И. Б.
Кеирим-Маркусом, внесшим существенный
вклад в этот раздел дозиметрии.
369