- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
ществляется
от отдельного источника напряжения.
Разность ПО“ тенциалов после облучения
измеряют либо на отдельном измери-
тельН'Ом пульте, либо с помощью
специального электрометра, вмонтированного
в корпус камеры.
Чтобы
оценить возможность применения
газоразрядных счет- ЧИКОВ в дозиметрии
фотонного излучения, необходимо
установить 'СВЯЗЬ между скоростью счета
и мощностью дозы.
Пусть
٢؟
плотность
потока фотонов; لم-интенсивность
излу- чения. Тогда мощность экспозиционной
дозы*
рX
: [Ikml::
27.1)' ,٦٠غدلإ)
где
Средняя энергия ОДНОГО фотона* а د
—коэффициент
передач-и энергии для воздуха.
Если
Леч-ЧИСЛО разрядов в счетчике в единицу
времени, от- несенное к единице площади
его поверхности, а есч-эффектив- ность
счетчика, то
ф٦١—Псч/؛Всч٠ (27.2)
Из
формул (27.1) и (27.2) для чувствительности
счетчика по мощности экспозиционной
дозы получим
Леч/دلمX
=عز)
ا4ءعاkmEy)
٠ (27.3)
применимость
того или иного счетчика для дозиметрии
опре- деляется зависимостью чувствительности
Псч/Рх
от энергии фото- нов: чем сильнее эта
зависимость, тем менее благоприятно
при- менение счетчика.
Найдем
энергетическую зависимость эффективности
Веч. Если толщина катода счетчика
бо٠льше
пр'Обега электро٠нов
в материа- ле катода, то «действующей»
толщиной като-да 'будет слой, рав- ный
пробегу электронов. Только И'З ЭТ-0Г0
СЛ'ОЯ ’Электр0'НЫ М0'Гут попасть в
чувствительный объем счетчика и вызвать
разряд. Для каждого эф'фекта взаимодействия
будет .своя действующая тол- щина Ri,
'поскольку
؛при
'разных эффектах освобождаются электро-
ны с разной максимальной энергией.
Для
،-го
эффекта число взаимодействующих в
единицу време- ни фотонов на действующей
толщине будет фу[1—ехр (— «чмliRb
где
Pi
—линейный
коэффициент ослабления, соответст-
вующий данному эффекту взаимодействия.
Если считать, что в каждо-м акте
взаимодействия высвобождается один
электрон, то liRi
есть
число электронов, освобождающихся в
единицу време- ни в «действующем» слое
катода. Обозначим т٦٤
долю
тех электро-
*
Строго говоря, формула (27.1) дает мощность
поглощенной дозы в воздухе, которая
пропорциональна мощности экспозиционной
дозы.
91§ 27. Газоразрядные счетчики
нов,
которые из действующего слоя ,попадают
в чувствительный объем и вызывают
разряд, в общем случае при наличии
фотоэф" фекта, комптон-эффекта и
эффекта образования пар
«сч
= ?٩
٦)
٢
(
2١
«/?X
دوه
٦٥ ب
где
7
,ج?х
и — максимальный П'робег электронов
,при соответст- вующих эффектах; множитель
2 во втором члене указывает, что при
эффекте образования пар образуются
две заряженные части- цы. Тогда
(27٠4) ٠٠?/٠
٠[7
ب
عس2
+ عراً
أا7
= لهج
Величина
я،
для
данного эффекта зависит от пространственного
и энергетического распределения
электронов, а также от геомет- рии
счетчика, в свою очередь пространственное
распределение электронов зависит от
энергии фотонов. Таким образом, в общем
случае Есч сложным образом зависит от
энергии фотонов; точное определение
этой зависимости связано с определенными
трудно- стями. Энергетическая зависимость
я،,
однако, ,не очень велика, что позволяет
в частных случаях подобрать подходящее
значение Я, одинаковое для всех эффектов.
На
рис. 24 показана экспериментально
полученная зависимость эффективности
счетчика с алюминиевым катодом от
энергии фо- тонов. Из рисунка видно, что
в пределах от 0,4 до 1,8 МэВ эффек- тивность
возрастает ؛почти
линейно. Коэ'ффициент передачи энер-
ГИЙ ارلز
в
этой области энергИ'й изменяется мало.
Таким О'бразом, Есч/]ХктЕу
в указанном диапазоне энергий остается
почти достоян- ной величиной. Это,
позволяет измерять мощность экспозиционной
дозы излучения, если энергия фотонов
выше 0,4 МэВ. Счетчики с другими катодами,
могут оказаться ؛пригодными
для дозиметри- ческих целей в другом
диапазоне энергий фотонов.
В
общем случае чувствительность счетчика
заметно зависит от энергии излучения.
Обычные промышленные счетчики имеют
значительную ЗЭВИ'СИМОСТЬ чувствительности
от энергии фотонов в области сравнительно
низкоэнергетического излучения (до
0,6 МэВ). Лишь в узком интервале энергий
с достаточной для практики точностью
сохраняется пропорциональность между
по- казаниями счетчика и мощностью
дозы.
На
рис. 25 показан ТИПИ'ЧНЫЙ график изменения
дозовой чув- ствительности счетчика с
медным катодом от энергии фотонов.
Градуировку приборов со счетчиками
надежнее производить по излучению
такого спектрального состава, который
близок к изме- ряемому. Экспериментально
можно подобрать такой материал ка- тода
и такую его толщину, которые обеспечили
бы минимальную зависимость чувствительности
счетчика по мощности дозы от энергии
фотонов. ВОЗМ'ОЖНО, что наилучшие
результаты можно получить со слоистым
катодом.
Дополнительные
,фильтры обеспечивают практически
؛П'ОСТОЯН-
ную чувствительность бета-счетчика
по, И'Нтенсивности в диапазо- 92