- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
В’соответствии
с формулой (13.7) н пишем
جآ،٠،اه،^
Комбинируя
формулы ('12.12), (1211) и (10.10), получаем
(13.13)
4،);
легко !ПОНЯТЬ, что а есть относи-نم0»)/،2م٧نم==0
0б03|Начим
связанных
'С ،'-м
простым веществом.؛
,тельное
число электронов
Теперь
напишем окончательное выражение для
электронного
коэффициента
ослабления в сложном вешестве:
.•،,،н٠-،٠?
= <،н
относительное
число атомов ،-го
простого вещест-—
Пусть
۵٤٠
связано
-с относительным числом элект-
٠،ва
в сложном .веществе; ۵
ронов
а،-
очевидным соотношением
.٤^а،
=
а,г،/^а
Подставив
формулу (13.15) в формулу (13.14), получим
(следую-
щее
выражение для атомного коэффициента
ослабления в слож-
ном
веществе
٠ضسي7،
دة =
٠غعل2٤1غ2،
ة ح ٤٠تم7٤،
ق :
د٤رلء
В
предыдущем параграфе было .отмечено,
что в элементарных актах взаимодействия
фотонов с веществом часть энергии
первич- ного излучения преобразуется
в кинетическую энергию электро- нов, а
часть —в 'энергию вторичного фотонного
излучения. Это позволяет полный
коэффициент ослабления )представить
٠в
виде cyM'Mbi
двух
коэффициентов
وةعإاًه1=:عإ)
где خرعإ
и
^ — соответственно части коэффициента
ослабления, оп- ределяюшие преобразование
энергии фотонов в кинетическую Э'нергию
электронов и энергию вторичного
фотонного излучения (характеристическое
излучение, рассеянные фотоны, аннигиляци-
онное излучение).
Коэффициент
■щ называется ко'Эффициентом передачи
энергии излучения*. Как и коэффициент
'Ослабления, Pfc
может
быть мае-
*
В рд 50-454И4 принято коэффициент передачи
энергии обозначать р٤г.
В учебнике используется обозначение
Ufti
47
§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
совым,
атомным, электронным и линейным.
Связь, между этими
коэффициентами
определяется соотношениями вида
(13.7؛).
Для
простого вещества с атомным ؛номером
2
массовый коэф- или на -основании соотношен.ий (.13.7) |
(14.2) |
دلأو + ههـه + ههاً) 2 Ьп А |
(14.3) |
Подставив
соответствующие значения коэффициентов
из формул (’13.9), получим
■٠اىآب٠عهتمآب"عا+?آء٠ا٠،،ء
Для
сложного вещества, состоящего из
элементов с атомными номерами 7Ь
72,
73,...,
массовый коэффициент передачи энергии
по правилу аддитивности ٠، |
(14.5) |
где
р
1, р2,
Рз,... —массовые доли соответствующих
эле-ментов, вхо- дящих в состав сложного
вещества; 3د
,2ددا
اا٠,..._
массовые коэффициенты передачи энергии
для элементов с атомными но- мерами 71
72, 7з,... Для ٤٠-го
-элемента
٠ص
ن +
ه*2،٠٠غ
؛ مد =
سحبس٠بساً
=
Из
соотношений (14.5) и (14.6) получим для
сложного вещества
.(لحلآبلأدفب+"ةمتمل-ح)يحإ=دلأ
На
рис. 8 показана зависимость
массового
коэффициента передачи
энергии Цкт
от энергии фотонов для
воздуха. Из
графика видно, что в
диапазоне энергий
фотонов 0,15 —
2 МэВ коэффициент Цьп
изменя-
ется мало.
Распределение
преобразованной
энергии первичного
излучения меж-
ду электронами и
вторичным фо-
тонным излучением
характеризует-
ся отношением Цй/Цв.
в области
низких энергий фотонов, где
пре-
обладает фотоэффект, отношение
احملر.
По мере увеличения
энергии излучения
это отноше-
ние уменьшается и становится
Рис.
8. Зависимость коэффициен-
та передачи
энергии в воздухе от
энергии фотонов
меньше'
единицы там,- где преобладает КОМПТОН
эффект При дальнейшем увеличении
энергии фотонов отношение كعإ/ةعإ
возра-
.стает из-за эффекта. 'Образования пар.
Для воздуха отношение йи=1 при энергии
фотонов около '30 кэВ.
'Коэффициент
передачи энергии свЯ'Зан с коэффициентом
пог- лощения энергии фотонного излучения
Рп соотношением
Рп=и
(1— 14.8,) ,(ج)
где
ج
—доля
энергии заряженных частиц, идущая на
Т'0рм0'3'Н0е излучение.
Коэффициент
Рй о-пределяет передачу энергии фотонов
элект- ронам среды. Если сумма энергий
всех фотонов первичного излу- чения,
проходящего перпендикулярно С'ЛОЮ
вещества толщиной ٥/,
рав1на Е,
Т'О
линейный коэффициент передачи энергии
“--
где (1Ек — сумма кинетиче-ской энергии всех заряженных частиц, освобожденных фотонами в слое сП.
Из формулы (14.9) непосред-ственно следует связь между мощ- ностыо кермы рк и плотностью потока энергии 1у фотонного из- лучения. Действительно, отнеся величины Е и йЕк в этой форму- ле к единице времени и к единице площади сечения 'Пучка фото- нов, ,можно написать
(14.10) ١٠٠
где —сумма кинетической энергии всех заряженных частиц, О'СвобО'Ждаемых фотонами- в единицу 'Времени в единице объема облучаемого вещества. Е'СЛИ (11 БЫ'разит'Ь в массовых единицах, то (!Е'к/М есть мощность кермы. Отсюда получаем искомую связь
г- Рк=М،/٤тЛ>. (14.11)
Поскольку керма фотонного излучения в воздухе есть -энерге- тический эквийалент экспозиционной ДО'ЗЫ, из фО'рмулы (14.11) следует 'СВЯЗЬ между ПЛ'ОТНОСТЬЮ потока энергии (интенсив'Но- стью) излучения и мощностью экспозиционной Д'ОЗЫ рх:
Рх==1ги*ьт1‘1' (14.12)
Коэффициент передачи энергии в данном веществе легко 0'Пре- деляется для моноэнергетического излучения, в случае немоно- энергетического излучения вместо формулы (14.12) следует ПОЛЬ- зоваться формулой ('14.13)
(4.13!) ٠اً£ه(اً£)ا(اً£)جءب
49