- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
КИМ
образом, £>(£) есть энергетический,
ненормированный спектр дозы.
Установленная
в СИ единица дозы ионизирующего излуче-
НИЯ (поглощенная доза)—سرح,
ее обозначение Гр —по имени английского
ученого с. грея, внесшего большой вклад
в ста. новление радиационной дозиметрии.
Один грей равен поглощен- ной дозе
излучения, при которой веществу массой[
1 кг пере, дается энергия ионизирующего
излучения 1 Дж. в практике и научной
литературе распространена внесистемная
единица дозы излучения ра^:
1
рад=10-2 Гр.
Экспозиционная
доза — специфическая величина в
дозиметрии, введенная для фотонного
излучения. Она равна абсолютному
значению полного заряда ионов одного
знака, которые образу- ются в воздухе
при полном торможении электронов и
позитро- нов, освобожденных фотонами
в единице массы воздуха. Обо- значим
экспозиционную дозу X,
тогда
х=٥٠/٥т, (10.1)
где
٥٠
—суммарный
заряд всех ионов одного знака, создан-
ных в воздухе при полном торможении
электронов и позитронов, освобожденных
фотонным излучением в массе воздуха
٥щ.
Здесь важно понять, что заряд ٥٠
включает
заряд всех ионов одного знака, созданных
в результате полного использования
кинети- ческой энергии электронов и
позитронов в воздухе независимо от
места образования этих ионов؛
имеется
в виду, что эти ионы созданы только теми
электронами и позитронами, которые
воз- никли в массе воздуха ٥га.
Легко-Установить
связь между экспозиционной[ дозой и
кер- мой фотонного излучения в воздухе
Ку.
Действительно, керма есть сумма начальной
кинетической энергии всех электронов
и позитронов, освобожденных фотонами
в единице массы воздуха. При торможении
в воздухе эти заряженные частицы тратят
часть своей энергии на тормозное
излучение; остальная энер- ГИЯ идет на
ионизацию и возбуждение атомов среды.
Следова- тельно, экспозиционная доза
Х=(Кг-Ез)е/№\ (10.2)
где
ج
—заряд
одного иона; и? —средний расход энергии
элек- тронов на образование одной пары
ионов в воздухе.
Если
пренебречь энергией тормозного
излучения, что вполне допустимо для
низких и средних энергий[ фотонов, то
Х=еКу/1 (10.3)
Таким
образом, керма
фотонного излучения в воздухе висту-
пает как энергетический эквивалент
экспозиционной дозы,. أساً-§ 10. Экспозиционная доза
вественно
мощность кермы есть энергетический
эквивалент мощности экспозиционной
дозы Р.
Установленная
в СИ единица экспозиционной дозы —
кулон
на килограмм,
Кл/кг. Кулон на килограмм равен
экспозиционной дозе, при которой
все электроны и позитроны, освобожденные
фотонами в воздухе массой 1 кг, производят
ионы, несущие электрический заряд 1 Кл
каждого знака. В практике и научной
литературе распространена внесистемная
единица экспозиционной дозы — рентген,
обозначение Р — по имени немецкого
ученого В. К٠
Рентгена,
открывшего рентгеновские лучи.
1
Р=2,58٠10-4
Кл/кг (точно);
1
Кл/кг=3,88٠
103
Р (приблизительно).
Уже
отмечалось, что результат воздействия
излучения на объект определяется не
только поглощенной энергией, но и
характером распределения этой
энергии в облучаемом объекте,
распределением облучения во времени,
видом излучения и другими факторами,
значимость которых различна в зависимости
от условий облучения и рода измеряемого
радиационного эффекта. В частности,
биологический эффект облучения при
прочих равных условиях различен для
разных видов излучения. Возникает
вопрос — почему? Не заложена ли причина
в самой природе ионизирующих частиц,
которая может быть различна для разных
видов излучения? Наши сведения о
взаимодействии излучений с веществом
свидетельствуют о том, что в некоторых
случаях природа частиц действительно
определяет способ дис٠
сипации
переданной энергии. Например, нейтроны,
взаимодействуя с кристаллической
решеткой, способны произвести смещение
атомов в решетке и нарушить ее структуру,
в то время как у-кванты умеренных энергий
могут лишь ионизовать атомы. Однако
применительно к биологическому действию
различие в физической природе частиц
не является главным фактором различия
радиационных эффектов. Более того, даже
частицы одной природы, но разных энергий
могут вызывать неодинаковый эффект
при одной и той же поглощенной дозе.
По
современным представлениям о биологическом
действии ионизирующих излучений
определяющую роль играет ионизация
живой ткани. Свойства ионов не зависят
от причины, по которой они возникли,
а следовательно, и от природы ионизирующих
частиц. В чем же тогда различие для
разных видов излучений? Главное
различие заключается в том, что разные
виды излучений создают ионы с неодинаковым
пространственным распределением.
Например, тяжелые заряженные частицы
создают более плотную дорожку ионов,
чем легкие; различными оказываются
диапазоны энергий, передаваемых
б-частицам, которые по-своему влияют
на пространственное распределение
ионов. Значительные различия обнаруживаются
в микроскопическом рас§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
пределении
поглощенной энергии, а следовательно,
и ионизации *. Таким образом, представляется
целесообразным определить некоторую-
физическую величину, которая учитывала
бы про- странственное распределение
переданной энергии. Такой вели- чиной
в некотором приближении может служить
линейная пере- дача энергии —лпэ.
«Некоторое приближение» здесь означает,
что если для двух различных видов частиц
лпэ одинакова, то пространственное
распределение переданной ими энергии
более идентично, чем если бы лпэ была
различной, лпэ, таким образом, выступает
как характеристика качества излучения..
Под
качеством в банном случае мы понимаем
такую характеристику излучения, которая
имеет одно и то же значение у разных
видов излучения, если при одинаковых
условиях облучения данноео объекта И
одинаковой дозе наблюдается один и тот
же радици онный эффект.
Другими словами, радиационное действие
излу- чений одинакового качества, в том
числе излучений разных ВИ- дов, должно
быть одинаковым при равных дозах. Сразу
огово- римся, что пока такой универсальной
величины, которая пол- ностью определяла
бы качество излучения, не найдено.-
Возможно, здесь следует искать комбинацию
величин. Тем не менее
во многих
случаях, особенно в области противорадиаци-
онной защиты, лпэ является удобной
характеристикой качества излучения.
Для
сравнения биологических эффектов,
вызываемых разными видами излучения,
введено понятие относительной
биологической эффективности (ОБЭ).
Относительная
биологическая эффективность излучения
—это отношение поглощенной дозы
образцового излучения, вызываю- щего
определенный биологический эффект, к
поглощенной дозе данного излучения,
вызывающего тот же биологический
эффект:
v\=Do/Dx, (11.1)
где
К]—
ОБЭ; Do
и
٥*
—дозы
соответственно образцового и дан- ного
излучений, при которых наблюдается
один и тот же--био- логический эффект.
В
качестве образцового излучения принимают
рентгеновское излучение с граничной
эне.ргией фотонов 200 кэВ; для образ-
цового излучения ٩٢٦==1;
обычно полагают 4 = 1 для фотонов любых
энергий**.
ОБЭ
зависит от вида излучения, его энергии,
наблюдаемой биологической реакции,
распределения излучения во времени,
индивидуальных особенностей биологического
объекта и других факторов, часть которых'
недостаточно хорошо изучена. Особую
значимость имеет зависимость ОБЭ от
лпэ. На рис. 7 показана
*
Вопросы микроскопического распределения
поглощенной энергии рассмат- ривает
раздел дозиметрии آ
микродозиметрия
(см. гл. 13).
**
Строго говоря, ОБЭ зависит от энергии
фотонов. Международная КОМИС- сия по
радиологической защите ( КРЗ) рассматривает
целесообразность отне- сти знач'ение
4 = 1 для фотонов более высоких энергий.
37
зависимость
ОБЭ от ЛПЭ, полу-
ченная в
радиобиологических
экспериментах.
Кривая 1
соот-
ветствует сложным биологиче-
ским
системам, для которых на-
блюдается
максимум ОБЭ в зна-
чении ЛПЭ около
100 кэВ/мкм.
Кривая 2
типична для инактива-
ции некоторых
бактерий и виру-
сов. Начиная с некоторых
значе-
ний ЛПЭ кривая падает, не про-
Рис.
7. Зависимость ОБЭ от ЛПЭ
являя максимумов или мини-
мумов.
ОБЭ
определяют в конкретных условиях
радиобиологического
эксперимента.
Суммируя и анализируя данные по ОБЭ,
можно
составить представление об
относительной радиационной опасно-
сти
для человека различных видов излучений.
Данные
по ОБЭ, полученные в радиобиологических
исследо-
ваниях, служат основой для
установления предельно допустимых
уровней
облучения и норм радиационной
безопасности. В целях
противорадиационной
защиты используют, однако, не
конкретное
значение полученной в
эксперименте ОБЭ, а так называемый
коэффициент
качества излучения.
Коэффициент
качества
является регламентированной величи-
ной
ОБЭ, устанавливаемой специальными
научными комиссиями
на основании
медицинских и радиобиологических
данных и пред-
назначенной для контроля
радиационной опасности. Отсюда
следует,
что по мере накопления и уточнения
данных по биоло-
гическому действию
излучений коэффициенты качества для
раз-
личных видов излучений могут
быть пересмотрены. Являясь
основой
при установлении норм, обеспечивающих
радиационную
безопасность, коэффициенты
качества в Советском Союзе уза-
кониваются
ГОСТом и нормами радиационной
безопасности
(НРБ).
Помимо
численных значений коэффициента
качества для раз-
ных видов излучений
устанавливается зависимость
коэффициента
качества от ЛПЭ излучения.
За основу принимается кривая вида
1
на рис. 7. Однако и здесь связь между
коэффициентом каче-
ства и ЛПЭ
устанавливается на основе обобщения
и анализа
данных по ОБЭ с учетом
накопленных знаний по последствиям
облучения,
а не путем прямого наблюдения этой
связи. В табл. 1
приведены средние
значения ЛПЭ в воде, с которыми
сопостав-
лены значения коэффициента
качества к.
Коэффициенты качества
для промежуточных
значений ЛПЭ находят линейным интерпо-
лированием.
Принято,
что излучения с одинаковым коэффициентом
качества при равных дозах и одинаковых
условиях облучения приводят к
одинаковому биологическому эффекту с
точки зрения радиационной опасности.
Коэффициент
качества есть зависящий
38
Таблица
1. Значения
коэффициента качества для излучений
с различными Л ПЭ |
Средняя удельная ионизация в воде, пар ионов/мкм |
Среднее значение ЛПЭ в воде, кэВ/мкм |
Коэффициент качества к |
Фотонное излучение; электроны, позитроны |
<100 |
<3,5 |
1 |
Тяжелые ионизирующие частицы |
<100 100—200 200—650 650—1500 1500—5000 |
3,5> 0 ١ 7—3,5 23—7,0 53—23 175—53 |
1—2 2—5 5—10 10—20 |
от
ЛПЭ коэффициент, на который надо умножить
поглощенную дозу, чтобы для целей
противорадиационной защиты биологический
эффект облучения людей выражался в
одной и той же мере независимо от вида
излучения.
Однако
введение коэффициента качества
оказывается не всегда достаточным
для количественного описания биологических
эффектов
облучения,
поэтому может возникнуть необходимость
в других уточняющих коэффициентах,
например в коэффициенте распределения,
который учитывал бы неоднородность
распределения источников,
инкорпорированных внутрь организма.
Произведение
поглощенной дозы ٥
на
средний коэффициент качества ионизирующего
излучения к
в данном элементе объема биологической
ткани стандартного состава образует
эквивалентную
дозу
ионизирующего излучения Н\
Н=кЭ. (11.2)
Для
смешанного излучения эквивалентную
дозу определяют как сумму произведений
значений поглощенной дозы отдельных
видов излучений на соответствующие
значения коэффициента качества для
этих излучений ке٠
Н
= (11.3)
В
СИ установлена единица эквивалентной
дозы зиверт,
Зв — по имени шведского ученого Р.
Зиверта — первого председателя МКРЗ,
созданной в 1928 г. Один зиверт равен
эквивалентной дозе, при которой
произведение поглощенной дозы в
биологической ткани стандартного
состава на средний коэффициент качества
равно 1 Дж/кг. Зиверт связан с внесистемной
единицей эквивалентной дозы бэр
следующим соотношением:
1
Зв=100 бэр.
Международная
комиссия٧по
радиологической защите (МКРЗ) в качестве
меры радиационного воздействия на
живой организм ввела эффективную
эквивалентную дозу Нэ$,
которая опреде-