Глава 15

335

Рис. 91. Прохождение электронов через толстый поглотитель

между этими характеристиками

устанав- равнове-

поля излучения легко ливается при наличии сия

<۶٢ £ ^ == <?_е Ц

где Ь — усредненное по спектру заряженных частиц

(108.1)

значение

ЛПЭ; р/г — усредненное по спектру первичного косвенно ионизи- рующего излучения значение коэффициента передачи энергии; Ё— средняя энергия частиц первичного излучения. От плотности потока частиц можно перейти к другим характеристикам. Таким образом, формула (108.1) дает фундаментальное соотношение между первичным и вторичным излучением.

Поток заряженных частиц может возникнуть, однако, не только в результате взаимодействия косвенно ионизирующего излучения с веществом. Есть большое число радионуклидов, которые в результате (3-распада испускают электроны ((3-части- цы). Энергетический спектр (3-излучения радионуклидов всегда непрерывен; максимальная энергия р-частиц не превосходит не- скольких мегаэлектрон-вольт. Другой вид заряженных частиц, испускаемых радионуклидами, — это а-частицы, которые бывают моноэнергетичны. Энергия а-частиц, испускаемых радионукли- дами, также не превосходит нескольких мегаэлектрон-вольт.

Вопросы дозиметрии корпускулярного излучения радионукли- дов особенно сложны, когда нуклиды распределены внутри облу- чаемого объекта. Эти вопросы рассматриваются в гл. 14.

Поток заряженных частиц, испускаемых радиоактивным источ- ником, определяется активностью входящих в его состав радио- нуклидов. Если активность радионуклида равна А, то, принимая его за точечный источник, для плотности потока частиц на рас- стоянии 7? при отсутствии поглощения можно написать:

фл=сА/4л/?²,

(108.2)

где с — коэффициент, равный числу возникающих заряженных частиц на один акт распада, определяемый схемой распада дан-

ного радионуклида.

Выражая активность в Бк, расстояние — в см, плотность по- тока получим в 1/(см²٠с).

Напомним, что при активности в 1 Бк происходит один распад в секунду. Единица активности беккерель связана с внесистемной единицей активности

кюри следующим соотношением:

Ки=3,7٠10¹⁰ Бк.

3,7 ٠10¹⁰ — округленное число а-распадов, происходящих в 1 с в 1 г чистого ²²⁶Ца.

Если среднее значение ЛПЭ заряженных частиц выразить в массовых единицах, то мощность поглощенной дозы Р в точке,

где плотность потока частиц равна <р, дается следующей фор- мулой:

336