- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
В
качестве радиофотолюминесцентных
детекторов практическое значение
для целей дозиметрии имеют только
неорганические материалы, активированные
серебром. Однако применение неорганических
кристаллов связано со значительными
трудностями, возникающими при •их
изготовлении. В СССР был предложен
радиофотолюминесцентный дозиметр на
основе поликристалличе- ских таблеток
хлористого натрия ЫаСЦАд), активированного
серебром. Наибольшее распространение
получили, однако, метафосфатные
стекла.
Состав
таких стекол определяет их основные
дозиметрические качества: эффективный
атомный номер, фоновую люминесценцию,
относительную чувствительность,
энергетическую зависимость.
Оптические
свойства активированных серебром
фосфатных стекол иллюстрируются рис.
44. Необлученное стекло обладает некоторой
полосой поглощения (кривая 1).
Ионизирующее излучение ؛создает
новую полосу оптического поглощения
■вблизи ультрафиолетовой области
(кривая 2),
что вызвано образованием новых центров,
включающих атомы серебра. Оптическое
возбуждение в пределах этого нового
спектра поглощения вызывает оранжевую
люминесценцию, интенсивность которой
является мерой дозы ионизирующего
излучения (кривая 3).
С
повышением дозы излучения увеличивается
поглощение вблизи ультрафиолетовой
области и длинноволновая часть спектра
перекрывается частично со спектром
люминесценции. Поэтому в процессе
измерения часть света люминесценции
поглощается теми же центрами, которые
образовались под действием ионизирующего
излучения. Это приводит к тому, что
интенсивность радиофотолюминесценции
■дозиметра вначале линейно растет ■с
увеличением дозы, затем достигает
максимума и при дальнейшем повышении
дозы падает.
Исследования
показали, что состав стекол может
изменяться в широких пределах без
серьезного влияния на радиофотолюминесценцию.
Например, ■изготовляли экспериментальные
образцы с большим содержанием Р2О5,
В2О3,
8Ю2
и других оксидов. Практическое
распространение получили стекла,
содержащие небольшое число
؛металлических
метафосфатов, таких, как А1(РО3)3,
М?(РО3)2,
Ва(РО3)2,
КРО3,
НаРО3
и ЫРО3
с добавкой В2О3
или Э؛О2
для повышения устойчивости к атмосферным
влияниям. Рассмотрим соответствие
стеклянных дозиметров дозиметрическим
требованиям.
Фон.
Обусловлен
наличием центров люминесценции
независимо от облучения. Фоновая
люминесценция необлученных стекол в
начальной стадии их исследования была
велика и соответствовала экспозиционной
дозе ٣излучения
до 40 Р. Однако использование чистых
материалов и специальной технологической
обработки позволяет снизить фоновую
люминесценцию до значения, эквивалентного
0,3 Р.
142§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
Чувствительность.
Эта
характеристика дозиметра определяется
концентрацией серебра, а также видом
других компонентов. Например, в одном
исследовании ЫРО3
заменили Мё(РОз)г, что привело к снижению
чувствительности в 20 раз. Этот эффект
пока трудно объяснить или предсказать.
Что касается концентрации атомов
серебра, то максимальная радиофотолюминесценция
•наблюдается при содержании серебра
1—2%. Однако у обычно рекомендуемых
стеклянных дозиметров содержание
серебра составляет 2,5—4,5%. Это вызвано
тем, что нарастание интенсивности
люминесценции после прекращения
облучения (эффект накопления) при
низкой концентрации серебра идет
слишком медленно.
Наличие
эффекта накопления, т. е. увеличение
интенсивности люминесценции после
прекращения облучения, приводит к тому,
что понятие чувствительности
радиофотолюминесцентных дозиметров
необходимо отнести к фиксированному
моменту времени после облучения.
Удобнее
всего определять чувствительность по
максимальной люминесценции. Дозиметр
тем лучше, чем быстрее люминесценция
достигает максимума и чем дольше она
сохраняется постоянной без заметного
затухания. К сожалению, эти два требования
противоречат одно другому: чем быстрее
эффект накопления, тем заметнее эффект
затухания после достижения максимальной
интенсивности, и, наоборот, стекла
с медленным нарастанием люминесценции
значительно дольше затем дают максимальное
свечение без заметного затухания.
Некоторые практически применяемые
стекла сохраняют постоянную интенсивность
люминесценции в пределах 10؛%
в течение нескольких лет, начиная с 2 ч
после облучения.
Пределы
измерения. Интенсивность
радиофотолюминесценции линейно зависит
от дозы в пределах от одного до нескольких
тысяч рентген. При экспозиционной
дозе порядка 104
Р ■интенсивность люминесценции
достигает максимума, а затем спадает.
Верхний
предел можно увеличить, если не измерять
краснооранжевую область спектра
люминесценции, а ограничиться более
коротковолновой частью.
Стекла,
которые подвергают облучению в высокой
дозе, оказываются заметно окрашенными;
обычно радиофотолюминесцентные
стекла выглядят светло-желтыми при 104
Р, желто-коричневыми при 108
Р, темно-коричневыми при 106
Р и почти черными при 107
Р.
Нижний
предел измерения определяется фоновой
люминесценцией и у лучших образцов
дозиметров составляет несколько сот
миллирентген.
По
отношению к мощности дозы чувствительность
сохраняется постоянной в широких
пределах; некоторые эксперименты
показывают отсутствие эффекта
мощности дозы вплоть до 1010
Р/с.
Влияние
света. Чувствительность
стекол к свету зависит от
143